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        基于滑??刂频臒o人駕駛自行車設(shè)計(jì)與仿真

        2023-03-29 13:38:50劉佩佩周亞麗張奇志
        計(jì)算機(jī)仿真 2023年2期

        劉佩佩,周亞麗,張奇志

        (北京信息科技大學(xué)自動(dòng)化學(xué)院,北京 100192)

        1 引言

        自行車是日常生活中非常普遍且通用的兩輪交通工具,具有靜態(tài)不穩(wěn)定和動(dòng)態(tài)可穩(wěn)定特性。因此自行車已經(jīng)成為一種對(duì)平衡性與穩(wěn)定性分析和研究的重要實(shí)驗(yàn)平臺(tái)。

        1899年Whipple[1]首次運(yùn)用數(shù)學(xué)方程描述了自行車的運(yùn)動(dòng)行為,并提出了自穩(wěn)定的概念。自此之后,隨著計(jì)算機(jī)時(shí)代的到來,越來越多的研究者借用計(jì)算機(jī)仿真等工具對(duì)復(fù)雜問題進(jìn)行仿真和分析,由此開始了對(duì)無人駕駛自行車的深入研究。郭磊,黃用華等人[2-3]基于部分反饋線性化原理,以各自所設(shè)計(jì)的試驗(yàn)樣機(jī)為平臺(tái),實(shí)現(xiàn)了多種無人駕駛自行車的平衡運(yùn)動(dòng)。Shafiekhani[4]等人采用了基于神經(jīng)模糊控制器的無人駕駛自行車平衡控制方法,獲得了較好的控制效果。2019年,清華大學(xué)類腦計(jì)算研究中心施路平教授團(tuán)隊(duì)在《自然》上發(fā)表的文章中,搭載天機(jī)芯的無人駕駛自行車也瞬間火爆網(wǎng)絡(luò)[5-6]。2020年,劉延柱教授[7]討論了無人駕駛自行車穩(wěn)定行駛的實(shí)現(xiàn)可能性,對(duì)前叉受控的自行車數(shù)學(xué)模型做了穩(wěn)定性分析,進(jìn)一步表明前叉轉(zhuǎn)軸系統(tǒng)對(duì)自行車穩(wěn)定性的重要影響。

        總結(jié)前人的研究經(jīng)驗(yàn),本文從自行車前叉轉(zhuǎn)向系統(tǒng)的設(shè)計(jì)出發(fā),設(shè)計(jì)一種基于曲柄滑塊機(jī)構(gòu)控制的無人駕駛自行車,實(shí)現(xiàn)了對(duì)轉(zhuǎn)向電機(jī)輸出力矩的放大作用,并通過設(shè)計(jì)滑??刂破鲗?duì)系統(tǒng)進(jìn)行了仿真驗(yàn)證。

        2 系統(tǒng)動(dòng)力學(xué)模型建立

        2.1 無人駕駛自行車系統(tǒng)描述

        圖1所示為無人駕駛自行車系統(tǒng)結(jié)構(gòu)模型圖。假設(shè)系統(tǒng)所有的質(zhì)量集中于質(zhì)心上,定義質(zhì)心高度為h,質(zhì)心在水平面上的投影點(diǎn)與后輪著地點(diǎn)的距離定為b,前輪質(zhì)心到前車把轉(zhuǎn)動(dòng)軸的距離為λ,車身與z軸的夾角為車體傾角β,前車把轉(zhuǎn)軸與x軸的夾角為前車把轉(zhuǎn)角δ,定義逆時(shí)針方向?yàn)檎较?。定義車體傾角和前車把轉(zhuǎn)角均為零時(shí)的滑塊位置為起始位置;起始位置時(shí)曲柄滑塊機(jī)構(gòu)可看成是一個(gè)直角三角形,定義直角短邊、即曲柄為c(始終與前車把保持平行共面),直角斜邊、即連桿為a,這兩條邊的長(zhǎng)度為定值、可測(cè)量;定義滑塊位置邊長(zhǎng)度為x。系統(tǒng)啟動(dòng)瞬間,自動(dòng)調(diào)整配重塊位置,保證車體處于直立平衡狀態(tài)。

        圖1 無人駕駛自行車系統(tǒng)結(jié)構(gòu)模型

        圖2所示為本文所用的無人駕駛自行車試驗(yàn)樣機(jī),遵循日常自行車前輪轉(zhuǎn)向、后輪驅(qū)動(dòng)的特性,由一輛常規(guī)自行車安裝曲柄滑塊機(jī)構(gòu)裝置、配重調(diào)節(jié)機(jī)構(gòu)和電控系統(tǒng)等改造而來。其相關(guān)物理參數(shù)如表1所示。

        表1 無人駕駛自行車的相關(guān)物理參數(shù)

        2.2 曲柄滑塊機(jī)構(gòu)描述

        2.2.1 曲柄滑塊機(jī)構(gòu)運(yùn)動(dòng)分析

        記曲柄AB的長(zhǎng)為c,連桿BC的長(zhǎng)為a,滑塊的位置相對(duì)A點(diǎn)的長(zhǎng)為x,曲柄與滾珠絲杠滑臺(tái)的夾角即曲柄轉(zhuǎn)角為θ,連桿與滾珠絲杠滑臺(tái)的夾角即擺角為φ;在對(duì)系統(tǒng)進(jìn)行建模時(shí),將曲柄看為車把的一部分,將連桿看為車架的一部分,忽略滑塊的重量和其運(yùn)動(dòng)過程中所受到的摩擦力。

        圖3 曲柄滑塊機(jī)構(gòu)模型簡(jiǎn)圖

        由圖3所示,利用三角關(guān)系,滑塊位置x可表示為

        (1)

        對(duì)模型進(jìn)行近似化

        (2)

        由圖1可知,δ=90°-θ,代入式(2)得

        (3)

        2.2.2 曲柄滑塊機(jī)構(gòu)受力分析

        對(duì)于自行車轉(zhuǎn)向系統(tǒng)的設(shè)計(jì)來說,傳統(tǒng)的方法是直接將轉(zhuǎn)向電機(jī)安裝在前車把轉(zhuǎn)軸上,而本文所設(shè)計(jì)曲柄滑塊機(jī)構(gòu)控制車體轉(zhuǎn)向的方法,巧妙地運(yùn)用了杠桿原理,相當(dāng)于對(duì)力臂進(jìn)行了延長(zhǎng),在轉(zhuǎn)向電機(jī)輸出同樣力矩的情況下,前車把可以獲得的力矩更大。如圖4為滑塊受力分析圖。

        圖4 滑塊受力分析圖

        在圖4中,F(xiàn)δ為轉(zhuǎn)向電機(jī)對(duì)滑塊的輸出推力,F(xiàn)N為滑臺(tái)對(duì)滑塊的擠壓力,F(xiàn)s為滑塊作直線往復(fù)運(yùn)動(dòng)時(shí)連桿對(duì)滑塊的推力,l1為轉(zhuǎn)向過程中的力臂。由圖4可知,根據(jù)力的分解及做功原理,F(xiàn)δ和Fs的關(guān)系式可表示為

        (4)

        (5)

        式中,τδ為轉(zhuǎn)向電機(jī)輸出力矩,s為滾珠絲杠螺距,k為同步增速比。

        結(jié)合式(4)和式(5)可得:

        (6)

        在ΔABC中,利用等面積法可得

        (7)

        將表1的實(shí)際參數(shù)值代入式(6)和式(7),整理可得前車把轉(zhuǎn)軸上受到的力矩τf為

        (8)

        圖5所示為力矩放大倍數(shù)與前車把轉(zhuǎn)角關(guān)系的變化曲線??梢钥闯?,曲柄滑塊機(jī)構(gòu)對(duì)轉(zhuǎn)向電機(jī)輸出力矩的放大倍數(shù)在56~144范圍內(nèi)。

        圖5 力矩放大倍數(shù)與前車把轉(zhuǎn)角變化曲線

        2.3 拉格朗日方程法建立動(dòng)力學(xué)模型

        對(duì)圖2所示的無人駕駛自行車,分為前車輪、后車輪、車架、前車把四個(gè)部分。并作如下合理化假設(shè):前后輪質(zhì)心均位于其圓心處;車把質(zhì)心位于車把正中心,車架質(zhì)心位于其質(zhì)量中心,忽略曲柄滑塊機(jī)構(gòu)的質(zhì)量。

        (9)

        前輪動(dòng)能為

        (10)

        前輪勢(shì)能為:

        P1=m1grcosβ

        (11)

        (12)

        后輪動(dòng)能為

        (13)

        后輪勢(shì)能為

        P2=m2grcosβ

        (14)

        (15)

        車架動(dòng)能為

        (16)

        其中:J3=m3h2

        車架勢(shì)能為

        P3=m3ghcosβ

        (17)

        (18)

        車把動(dòng)能為

        (19)

        車把勢(shì)能為

        P4=m4gh0cosβ

        (20)

        將上式進(jìn)行相加,分別得系統(tǒng)總動(dòng)能和總勢(shì)能

        K=K1+K2+K3+K4

        P=P1+P2+P3+P4

        (21)

        根據(jù)第二類拉格朗日方程,代入Lagrange方程L=K-P

        (22)

        經(jīng)整理可得,系統(tǒng)線性化動(dòng)力學(xué)模型為

        (23)

        式中

        3 滑??刂破髟O(shè)計(jì)

        (24)

        其中

        t4=(m1gr+m2gr+m3gh+m4gh0)v=τf

        首先進(jìn)行誤差方程的設(shè)計(jì)與分析,取

        (25)

        (26)

        則有

        (27)

        要使式(27)所示的系統(tǒng)穩(wěn)定,f1需滿足如下三個(gè)假設(shè)條件[8]:

        假設(shè)1:f1(0,0,0)=0;

        假設(shè)3:如果f1(0,0,x3)→0,則x3→0。

        (28)

        取滑模函數(shù)為

        s=c1e1+c2e2+c3e3+e4

        (29)

        由式(29)可知

        (30)

        (31)

        (32)

        u=ueq+usw

        (33)

        4 仿真分析

        圖6 車體傾角變化曲線

        圖7 前車把轉(zhuǎn)角變化曲線

        圖8 轉(zhuǎn)向電機(jī)輸出力矩曲線

        圖9 前車把轉(zhuǎn)軸力矩曲線

        由圖6和圖7可知,系統(tǒng)起始處于向左傾斜0.03rad的不平衡狀態(tài),在控制器的作用下,前車把轉(zhuǎn)角迅速向左轉(zhuǎn),在大約2s后,又迅速向右調(diào)節(jié)。對(duì)于PD控制器,大約10s后,車體傾角基本調(diào)節(jié)到平衡位置,前車把由于慣性作用,大約在13s后到達(dá)平衡位置;與PD控制器相比,滑??刂破魉璧恼{(diào)節(jié)時(shí)間大大縮短,整個(gè)系統(tǒng)的調(diào)節(jié)過程大約只需3s,且曲線的整體變化趨勢(shì)更加平穩(wěn)。從圖8和圖9可以看出,在初始時(shí)刻,轉(zhuǎn)向電機(jī)輸出力矩急速增大,大約為0.24N.m,經(jīng)曲柄滑塊機(jī)構(gòu)的放大,前車把轉(zhuǎn)軸上獲得的力矩為25N.m,在2s后,前車把轉(zhuǎn)軸上的力矩保持在0到0.06N.m范圍內(nèi)維持一種動(dòng)態(tài)調(diào)節(jié)狀態(tài)。根據(jù)人的駕駛經(jīng)驗(yàn),當(dāng)車體傾倒時(shí),人總是本能的先將前車把向車體傾倒的一側(cè)轉(zhuǎn)動(dòng),等不再有繼續(xù)傾斜的趨勢(shì)后,再反向轉(zhuǎn)動(dòng)車把,使車體回到平衡位置,因此整個(gè)調(diào)節(jié)過程符合人們騎車的經(jīng)驗(yàn)。

        5 總結(jié)

        本文設(shè)計(jì)和實(shí)現(xiàn)了一種基于曲柄滑塊機(jī)構(gòu)控制的無人駕駛自行車,以及這種系統(tǒng)實(shí)現(xiàn)直立平衡運(yùn)動(dòng)的滑模控制器設(shè)計(jì)與仿真。仿真結(jié)果表明,文中所采用的控制方法可以在轉(zhuǎn)向電機(jī)輸出很小力矩的情況下在很短時(shí)間內(nèi)實(shí)現(xiàn)無人駕駛自行車系統(tǒng)的直立平衡運(yùn)動(dòng),為進(jìn)一步開展無人駕駛自行車平衡運(yùn)動(dòng)控制以及路徑規(guī)劃等奠定了基礎(chǔ)。

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