王志豪， 潘俠圭， 武傳宇， 嚴(yán) 博

(浙江理工大學(xué) 機械與自動控制學(xué)院，杭州 310018)

機械振動響應(yīng)已是高、精、尖裝備研發(fā)和先進制造領(lǐng)域前沿技術(shù)中的共性問題，也是亟需解決的關(guān)鍵技術(shù)問題。因此，為了降低振動響應(yīng)，隔振[1-5]、吸振[6]、阻尼減振及振動主動控制[7-8]等方式得到廣泛應(yīng)用。此外，也可以通過力電轉(zhuǎn)化機制，將有害振動轉(zhuǎn)化為電能，供低功耗電子器件使用[9]。

隔振是一種應(yīng)用較為廣泛的可在較寬頻率范圍內(nèi)抑制振動的方式。線性隔振器原理簡單，易于加工，因此，得到了極為廣泛的應(yīng)用。隨著結(jié)構(gòu)輕量化、輕質(zhì)復(fù)合材料的應(yīng)用，系統(tǒng)的固有頻率呈現(xiàn)下降趨勢。傳統(tǒng)線性隔振器需要降低剛度，以滿足隔振帶寬的需要。然而，這也導(dǎo)致了隔振系統(tǒng)靜支撐能力不足，位移響應(yīng)增大?；谝陨显?，在過去二十年間，利用非線性特征拓寬隔振帶寬得到廣泛關(guān)注和深入研究。例如，Carrella等[10]利用兩個斜拉彈簧和豎直彈簧構(gòu)建了一種準(zhǔn)零剛度隔振器，極大的提高了隔振帶寬。嚴(yán)博等[11]利用永磁體構(gòu)建了等效負剛度，實現(xiàn)了大幅值激勵下的高性能隔振。楊凱等[12]提出了適用于空間環(huán)境的非線性消振器結(jié)構(gòu)，實現(xiàn)了空間環(huán)境下航天器結(jié)構(gòu)的振動抑制。目前研究較多的是“三彈簧”結(jié)構(gòu)[13]和一些基于永磁結(jié)構(gòu)的非線性隔振[14-16]。此外，還可以根據(jù)仿生構(gòu)型實現(xiàn)高靜剛度低動剛度隔振，如剪刀型結(jié)構(gòu)[17]，滾球型結(jié)構(gòu)[18]， X形結(jié)構(gòu)[19]，仿骨架結(jié)構(gòu)[20]。但由于強非線性，系統(tǒng)可能產(chǎn)生混沌及跳躍現(xiàn)象，會影響隔振性能[21]。

傳統(tǒng)的線性/非線性隔振器通過增加質(zhì)量、減小剛度或者引入非線性等方法來拓寬隔振帶寬。杠桿結(jié)構(gòu)可通過杠桿效應(yīng)放大質(zhì)量-彈簧組合來產(chǎn)生反共振頻率[22-23]。當(dāng)通過杠桿放大的質(zhì)量產(chǎn)生的慣性力抵消彈簧力時，會出現(xiàn)反共振?；诖?，將杠桿與傳統(tǒng)線性隔振器結(jié)合，用產(chǎn)生的慣性力增大隔振器的質(zhì)量，從而增大了隔振帶寬。Yilmaz等[24]根據(jù)杠桿支點位置設(shè)計了兩種杠桿式反共振隔振器，并進行了理論建模。隨后Yilmaz等[25]又討論了多杠桿型反共振隔振器，可實現(xiàn)單自由度系統(tǒng)的最低阻帶頻率。Liu等[26]將混合杠桿嵌入一個X形結(jié)構(gòu)中，結(jié)果表明，該系統(tǒng)可在多頻和隨機激勵下有很好的隔振性能，并且對低頻區(qū)被動隔振系統(tǒng)的設(shè)計有一定的指導(dǎo)意義。Zang等[27]將杠桿系統(tǒng)加入到非線性能量阱中，結(jié)果表明，杠桿型非線性能量阱在具有相同質(zhì)量、阻尼和非線性剛度情況下性能優(yōu)于常規(guī)非線性能量阱。Yang等[28]研究了杠桿與雙穩(wěn)態(tài)耦合非線性能量收集器，該裝置可提高能量回收性能。

以上研究表明，有效利用杠桿結(jié)構(gòu)可以提高隔振器的隔振性能與隔振帶寬。相比于傳統(tǒng)拓寬隔振帶寬的方法，杠桿結(jié)構(gòu)具有結(jié)構(gòu)簡單，效果可調(diào)，易于加工等優(yōu)點。本文設(shè)計了一種新型杠桿式隔振器，將杠桿結(jié)構(gòu)與隔振器結(jié)合，通過杠桿結(jié)構(gòu)來提高隔振性能與隔振帶寬，并通過研究杠桿自由端質(zhì)量、杠桿比以及非線性阻尼對隔振器隔振性能和隔振帶寬的影響進一步揭示了杠桿式隔振器的隔振性能。

1 新型杠桿式隔振器結(jié)構(gòu)

圖1為杠桿式隔振器的3D模型，包括杠桿子結(jié)構(gòu)和質(zhì)量-彈簧-阻尼單元。杠桿子結(jié)構(gòu)通過轉(zhuǎn)動副與負載板相連，杠桿自由端為一大小可調(diào)節(jié)的配重，中間鉸支座固定在基板上。杠桿可繞轉(zhuǎn)動支點轉(zhuǎn)動，通過調(diào)節(jié)連桿的位置調(diào)節(jié)杠桿比。在軸向使用了4個直線軸承以減小摩擦帶來的影響。

圖1 杠桿式隔振器3D模型Fig.1 Three-dimensional model of lever-type vibration isolator

2 杠桿式隔振器的理論模型

圖2為杠桿式隔振器的簡化模型。圖2中：mu，mb和ml分別為負載板、杠桿自由端配重及杠桿的質(zhì)量；k為四個線性彈簧剛度的總和；c為系統(tǒng)的等效黏性阻尼；l1和l2分別為負載板支點和質(zhì)量塊到杠桿轉(zhuǎn)動支點O的水平距離。與螺旋彈簧相比，杠桿的剛度足夠大，因此，本文忽略了杠桿的彈性變形和轉(zhuǎn)動帶來的影響。由圖2可知，杠桿自由端配重的位移zb和負載板的位移z滿足

zb=-αz

(1)

圖2 杠桿式隔振器簡化模型Fig.2 Simplified model of lever-type vibration isolator

假設(shè)隔振器受到u=U0sin(ωt+θ)的基礎(chǔ)加速度激勵。其中：U0為激勵幅值；ω為激勵頻率。系統(tǒng)的動能為

(2)

記ρl為單位長度的杠桿質(zhì)量，則杠桿的質(zhì)量為

ml=ρll1(1+α)

(3)

考慮到杠桿的轉(zhuǎn)動角度φ=z/l1較小，將式(1)和式(3)代入式(2)，可得

(4)

系統(tǒng)的勢能和非保守力所做的虛功分別為

式中,K是關(guān)于參數(shù)θc的協(xié)方差矩陣,[K]i,j=k(xi,xj)θc,N(z|μ,Σ)表示向量z服從均值為μ,方差為Σ的標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)分布。

(5)

(6)

因此，根據(jù)拉格朗日方程

(7)

(8)

記

(9)

(10)

式中，M和m分別為慣性耦合項和激勵耦合項，則式(8)可以簡化為

(11)

等式(11)中包括非線性項，可以用諧波平衡法進行求解，設(shè)方程的解

z=asin(ωt)+bcos(ωt)

(12)

將等式(12)代入等式(11),忽略高次諧波，可得

(13)

式中，r2=a2+b2。

從中可得

(14)

(15)

則隔振器的總位移為

x=z+u=

u0cos(ωt+θ)+rcos(ωt)

(16)

根據(jù)傳遞關(guān)系，可知系統(tǒng)的位移傳遞函數(shù)為

(17)

3 數(shù)值仿真

本節(jié)著重探討杠桿自由端配重mb、杠桿比α及非線性阻尼對杠桿式隔振器隔振性能的影響規(guī)律。表1為杠桿式隔振器參數(shù)，基于理論建模結(jié)果可計算傳遞率，其中，等效阻尼可由試驗結(jié)果并根據(jù)半功率法獲得。

表1 杠桿式隔振器的參數(shù)

圖3為當(dāng)α=1時的位移傳遞率曲線對比圖，未控制曲線是指隔振器未安裝杠桿子結(jié)構(gòu)，則隔振器為傳統(tǒng)的線性隔振器。mb=0是指隔振器的杠桿子結(jié)構(gòu)未安裝配重。可以看出，通過引入杠桿子結(jié)構(gòu)隔振器的傳遞率降低，峰值頻率左移。當(dāng)mb=0.083 kg時，相比于未控制的傳遞率16.7和固有頻率7.97，傳遞率和固有頻率分別降低到了10.84和6.97，隔振性能提高了35.1%，固有頻率下降了12.5%?？梢钥闯觯軛U式隔振器體現(xiàn)出了良好的隔振特性。圖中陰影面積及之后代表隔振帶，當(dāng)有附加質(zhì)量mb時，起始點逐漸前移，可以看出系統(tǒng)出現(xiàn)了反共振頻率，拓寬了隔振器的隔振帶寬。

圖3 當(dāng)α=1時的位移傳遞率曲線Fig.3 Displacement transmissibility curve when α=1

3.1 杠桿自由端配重mb

圖4為慣性耦合項和激勵耦合項隨mb變化的曲線圖。圖5為當(dāng)α=1時mb對隔振器傳遞率的影響曲線圖。由式(8)～式(11)可知，mb影響系統(tǒng)的慣性耦合項，從而改變系統(tǒng)的傳遞率，隨著mb的增大，系統(tǒng)的峰值頻率和傳遞率減小。由圖4和圖5也可以看出，隨著mb的增大，慣性耦合項M緩慢增大，激勵耦合項m逐漸下降；而系統(tǒng)的峰值頻率前移，傳遞率減小。因此，在一定范圍內(nèi)可通過適當(dāng)增大mb來提高隔振性能與隔振帶寬。

圖4 質(zhì)量隨mb變化的曲線圖Fig.4 Variation of mass with respect to mb

圖5 當(dāng)α=1時不同mb下的傳遞率曲線Fig.5 Transmissibility under different mb when α=1

3.2 杠桿比α

圖6為慣性耦合項和激勵耦合項隨α變化的曲線圖。圖7為當(dāng)mb=0.083 kg時mb對隔振器傳遞率的影響曲線圖。由式(8)～式(11)可知，改變α同樣可以改變系統(tǒng)的慣性耦合項與激勵耦合項，從而改變隔振器的傳遞率。由圖6和圖7可知，與改變mb相反，慣性耦合項M比激勵耦合項m變化更劇烈。杠桿子結(jié)構(gòu)可以降低傳遞率，此外，隨著α的增大，固有頻率逐漸左移。傳統(tǒng)的線性隔振器要達到這樣的效果只能通過增大質(zhì)量或降低剛度的方式來實現(xiàn)，準(zhǔn)零剛度隔振器則需要引入非線性。然而，本文提出的杠桿式隔振器僅需通過調(diào)節(jié)杠桿比即可達到所需的隔振性能。

圖6 質(zhì)量隨α變化的曲線圖Fig.6 Variationof mass with respect to α

圖7 當(dāng)mb=0.083 kg時不同杠桿比α下的傳遞率Fig.7 Transmissibility with respect to the lever ratio α when mb=0.083 kg

3.3 非線性阻尼

圖8為隔振器傳遞率隨c0變化的曲線。由式(11)可知，改變c0可以影響阻尼系數(shù)。隨著c0增大，隔振系統(tǒng)的傳遞率不斷降低而峰值頻率和反共振頻率不變。相比于c0的變化，杠桿比與末端質(zhì)量的變化會更有利于減振。

圖8 不同c0下的傳遞率Fig.8 Transmissibility under different c0

圖9為阻尼系數(shù)隨c1變化的曲線。圖10為隔振器傳遞率隨c1變化的曲線。由圖中可以看出，阻尼系數(shù)會隨著c1的變化發(fā)生巨大的變化。但是隨著c1不斷增大，系統(tǒng)的傳遞率會發(fā)生較小的降低，該變化與c0的變化相比可以忽略不計。

圖9 不同c1下的阻尼系數(shù)Fig.9 Damping coefficient under different c1

圖10 不同c1下的傳遞率Fig.10 Displacement under different c1

4 試驗設(shè)計與討論

4.1 試驗系統(tǒng)設(shè)計

圖11為杠桿式隔振器原理樣機。圖12為試驗裝置及隔振器的照片，其中，杠桿式隔振器的基板固定在激振器。試驗系統(tǒng)由控制器、功率放大器、激振器、計算機以及兩個加速度傳感器組成。信號發(fā)生器產(chǎn)生正弦激勵信號經(jīng)控制器傳遞至功率放大器，驅(qū)動激振器。其中，使用兩個加速度傳感器測試隔振器和激勵響應(yīng)，通過兩個加速度傳感器可得到隔振器的傳遞率。試驗掃頻速率為1 Hz/s，其他試驗參數(shù)見表1。

圖11 杠桿式隔振器原理樣機Fig.11 Prototype of the lever-type vibration isolator

圖12 試驗裝置照片F(xiàn)ig.12 Photograph of experiment setup

4.2 試驗結(jié)果

圖13為測試而來的傳遞率曲線，可知，未控制情況下，隔振器的最大位移傳遞率(T)和峰值頻率(fn)分別為15.81和7.87 Hz。加入杠桿子結(jié)構(gòu)后，最大位移傳遞率降低到13.62，峰值頻率降低到7.60 Hz。在杠桿末端加上質(zhì)量塊后，最大位移傳遞率降低到11.15，隔振效果提高29%，峰值頻率降低到6.98 Hz，峰值頻率降低11%。試驗結(jié)果驗證了杠桿結(jié)構(gòu)可以提高隔振帶寬，并具有良好的隔振性能。

圖13 試驗傳遞率曲線Fig.13 Experimental transmissibility curve

4.2.1 不同mb下的隔振性能

圖14為當(dāng)α=1.5時不同mb下的試驗傳遞率曲線，可知，mb=0.126 kg時隔振器的最大位移傳遞率和峰值頻率分別為5.98和6.03 Hz，相比于mb=0，共振峰值下降了44%，固有頻率降低20%。此外，試驗結(jié)果也證明了隨著mb的增大，固有頻率和最大傳遞率逐漸減小，即隔振帶寬和隔振效果均有所提高，但是，mb的增大也會使隔振器變得笨重，所以應(yīng)合理選擇mb。

圖14 當(dāng)α=1.5時不同mb下的試驗傳遞率曲線Fig.14 Experimental transmissibility under different mbwhen α=1.5

4.2.2 不同α下的隔振性能

圖15為當(dāng)mb=0.083 kg時不同α下的試驗傳遞率曲線，可知，隨著α的增大，隔振器的最大位移傳遞率和共振頻率分別從α=0.75時的11.76和7.24 Hz減小到α=1.50時7.97和6.21 Hz，共振峰值下降了32%，固有頻率降低14%。試驗結(jié)果也驗證了通過改變杠桿比α可以輕松地調(diào)節(jié)隔振器的隔振性能與隔振帶寬，本研究也提供了一種有異于傳統(tǒng)線性或非線性隔振器中提高隔振效果的方法。

圖15 當(dāng)mb=0.083 kg時不同α下的試驗傳遞率曲線Fig.15 Experimental transmissibility under different α when mb=0.083 kg

5 結(jié) 論

(1)本文設(shè)計了一種新型杠桿式隔振器，由杠桿子結(jié)構(gòu)和質(zhì)量-彈簧-阻尼單元組成。建立了杠桿式隔振器的理論模型，基于拉格朗日方程得到了其運動微分方程，推導(dǎo)了位移傳遞率表達式。

(2)研究了杠桿自由端配重、杠桿比及非線性阻尼對隔振器隔振特性的影響規(guī)律，基于此，研制了一種杠桿式隔振器原理樣機，開展了數(shù)值分析及試驗研究。

(3)研究結(jié)果表明，增大杠桿自由端配重可有效的降低系統(tǒng)固有頻率和共振峰，隨著杠桿比的增大，系統(tǒng)隔振帶寬及隔振性能會進一步的提高。增大杠桿橫截面積對隔振器隔振性能影響較小。增大阻尼可有效地降低隔振器傳遞率。本研究對設(shè)計和使用杠桿式隔振器均具有極強的指導(dǎo)意義和參考價值。