張佳榮
(中交城市投資控股有限公司 廣州 510000)
中國地域遼闊、山河眾多,隨著經濟和社會的發(fā)展,越來越多的道路交通設施需要進行修建。橋梁作為道路的咽喉,其安全性不容忽視。車輛經過橋面時,會因車輛自身的振動和橋面的不平整對橋梁造成沖擊,導致橋梁發(fā)生振動,而振動會對橋梁安全帶來極大的威脅。當激振頻率與橋梁的固有頻率接近時會產生共振現象,橋梁就會破裂,甚至發(fā)生坍塌而釀成災害事故。這不僅會造成嚴重的經濟損失,還會危及人民群眾的生命安全,因此移動荷載作用下車橋的耦合振動問題成為工程界研究的熱點[1-3]。對于等截面均勻梁的車橋耦合動力分析,國內外已有大量的研究[4],而對于變截面梁,只有少量的數值模擬研究。在當前四通八達的交通網絡中,變截面橋梁的應用越來越多,而變截面橋梁受截面變化的影響,其振動特性更為復雜,加之車輛自身振動的影響,使得橋梁安全受到更大的威脅。已有學者對簡支梁橋的車橋耦合振動進行了研究[5],其他邊界條件的研究開展較少。因此,本文對兩端固結的變截面梁橋車橋耦合振動進行了分析,并研究了部分參數變化對振動的影響,旨在指導實踐,促進橋梁振動分析理論的進一步發(fā)展。
本文所討論的彈性體都假定為理想的線彈性體,即材料為均勻和各項同性的,且在彈性范圍內服從胡克定律。
式中:F為車輛重力,Δx為脈沖函數。
根據相關文獻[6-7],其控制方程為
將方程的解分離變量,寫作模態(tài)函數的線性組合
把式(4)代入式(3),在方程兩邊同時乘以?j,并從0到1積分
根據主質量與主剛度的定義,有
常數c1、c2、c3、c4由系統的邊界條件確定。
簡諧作用力F具有式(13)的形式:
兩端固支梁的邊界條件為:固定端處梁的撓度v和轉角?v/?x均等于零。即
得到關于c1、c2、c3、c4的1個四元一次齊次線性方程組
將方程的解c1、c2、c3、c4帶入(12)式,得到系統的振動頻率方程,經化簡得到式(19)
根據已求得的結果,計算M,q(t):
只求解第一階模態(tài),最后的系統響應方程可以寫為
(23)式再加上移動常力作用下梁的響應方程,即可得到力 F1+F2sinωt作用下系統的振動響應方程,如式(24)所示
1.2.1 算例分析
某橋梁長20 m,非均勻系數為0.1,楊氏彈性模量為108Pa,密度ρ=2.5×103kg/m3,梁高h=0.5 m,梁初始寬度b0=2 m。車輛以車速c=4 m/s、Δ=0.1、振動頻率ω=10工況通過橋梁,運用理論解分析跨中撓度時程曲線(時間歸一化)如圖1所示。
從圖1可以看出,在移動簡諧力作用下,橋梁跨中變形先增大后減小,車輛經過橋梁跨中后,撓度達到最大值,之后開始減小,在車輛離開橋面時,跨中撓度出現劇烈振蕩。
圖1 理論解跨中撓度時程曲線
1.2.2 實測值對比
橋梁跨中布設位移計,車輛以c=4 m/s的速度通過橋梁,在橋梁通過的過程中對撓度進行采樣,采樣頻率為2 Hz,實測跨中撓度值分別為:4 mm、13 mm、32 mm、67 mm、131 mm、151 mm、140 mm、73 mm、-2 mm、-71 mm。根據實測撓度值進行撓度時程曲線繪制,將實測值時程曲線時間進行歸一化處理,并與理論解撓度曲線進行對比,如圖2所示。
圖2 實測值與理論解跨中撓度時程曲線對比
從圖2可以看出,理論解與實測值時程曲線基本吻合,說明本文推導的理論解是合理的,可以為相關車橋耦合震動分析提供參考。
橋梁的振動受很多因素的影響,為此我們選擇擊振頻率和不均勻系數作為變量,研究其對橋梁振動特性的影響。
保持行車速度和擊振頻率不變,改變非均勻系數,對橋梁跨中撓度進行分析,時程曲線如圖3所示。
圖3 兩種非均勻系數跨中撓度時程曲線
由圖3可以看出,當非均勻系數0.1增大為0.9,橋梁跨中撓度的變化趨勢基本不變,在絕對撓度值方面隨著非均勻系數的增大,跨中撓度變小。
同樣保持行車速度和非均勻系數不變,改變擊振頻率,對橋梁跨中撓度進行分析,時程曲線如圖4所示。
圖4 兩種擊振頻率跨中撓度時程曲線
分析圖4可知,當擊振頻率ω由10增加到20,跨中撓度最大值及最大值出現的時間均無明顯變化,最大跨中撓度變小。
文章運用既有理論對變截面橋梁車橋耦合振動特性進行了分析研究,推導出了振動計算的理論公式,并將理論解與實測值進行了對比。在此基礎上,對不同參數變化對振動的影響進行了分析研究,得出如下結論:
1)本文所推導的車橋耦合振動分析理論解公式與實測值相差不大,可以為設計計算提供參考。
2)當橋梁的非均勻系數改變,其他參數不變時,隨著非均勻系數的增大,橋梁的跨中撓度變?。划敁粽耦l率改變,其他參數不變時,橋梁的振動頻率增加。參數的改變對橋梁的振動存在一定的影響,但是對橋梁撓度最大值和最小值出現的時間沒有明顯影響。