郭 瑾 姜 旭

某型252kV自能式SF6斷路器不同燃弧時(shí)間下的開(kāi)斷性能仿真分析

郭 瑾1姜 旭2

（1. 陜西職業(yè)技術(shù)學(xué)院電子信息工程學(xué)院，西安 710038；2. 西安西電開(kāi)關(guān)電氣有限公司，西安 710077）

本文基于磁流體理論，采用真實(shí)氣體模型和動(dòng)網(wǎng)格模擬，建立252kV自能式SF6斷路器的仿真模型，分別進(jìn)行不同開(kāi)斷電流和不同燃弧時(shí)間下的氣流場(chǎng)計(jì)算。從氣體壓力曲線變化比較膨脹室的增壓情況。在關(guān)鍵區(qū)域選取7個(gè)監(jiān)測(cè)點(diǎn)，觀察氣體壓力、溫度、速度和馬赫數(shù)的變化特征。40kA、50kA和63kA短路電流下的計(jì)算結(jié)果表明，在相同電流條件下，短路電流對(duì)增壓的影響較小，膨脹室的氣體壓力增量接近；氣流場(chǎng)、氣體壓力的分布和燃弧時(shí)間的關(guān)系更密切；燃弧時(shí)間越長(zhǎng)，氣體壓力的上升幅度越大；在電流最終過(guò)零時(shí)刻，較大短路電流下的溫度遠(yuǎn)高于較小電流。因此，為滿(mǎn)足市場(chǎng)需求，應(yīng)根據(jù)大電流開(kāi)斷條件下長(zhǎng)燃弧時(shí)間的性能進(jìn)行更多的改進(jìn)。

SF6斷路器；電弧等離子體特性；燃弧時(shí)間；開(kāi)斷仿真

0 引言

電弧現(xiàn)象是SF6高壓斷路器的一種瞬態(tài)特性。近年來(lái)，SF6斷路器的開(kāi)斷仿真技術(shù)在世界范圍內(nèi)迅速發(fā)展，并取得了很大的進(jìn)步。ABB公司將仿真技術(shù)應(yīng)用于自能式SF6斷路器，設(shè)計(jì)了開(kāi)斷電流200kA[1]以下的斷路器。利物浦大學(xué)在噴口尺寸和噴口上下游壓力不同的基礎(chǔ)上，對(duì)斷路器的熱開(kāi)斷能力進(jìn)行了研究。針對(duì)噴口上下游三種不同的壓力比，預(yù)測(cè)計(jì)算得到的弧后電流，并將其與實(shí)測(cè)結(jié)果[2]進(jìn)行比較。韓國(guó)電器研究公司對(duì)145kV自能式SF6斷路器的熱開(kāi)斷能力進(jìn)行了計(jì)算研究，最后對(duì)熱開(kāi)斷能力進(jìn)行了預(yù)測(cè)，且與實(shí)驗(yàn)結(jié)果接近[3]。文獻(xiàn)[4]通過(guò)仿真計(jì)算驗(yàn)證了從實(shí)驗(yàn)中得到的電弧參數(shù)。越來(lái)越多的學(xué)者關(guān)注電極、噴口、輻射、氣壓等因素，文獻(xiàn)[5]研究了SF6斷路器滅弧室內(nèi)電弧特性參數(shù)間的相互關(guān)系，文獻(xiàn)[6]對(duì)電極燒蝕的電弧凈輻射系數(shù)設(shè)置方法進(jìn)行了研究，文獻(xiàn)[7]建立了多物理場(chǎng)耦合的電弧模型。但是，對(duì)燃弧時(shí)間與開(kāi)斷性能影響分析的文章并不多。文獻(xiàn)[8]只是在一種燃弧時(shí)間下，針對(duì)不同等級(jí)開(kāi)斷電流展開(kāi)研究。文獻(xiàn)[9-11]都是基于一種燃弧時(shí)間和一種開(kāi)斷電流的條件展開(kāi)研究，從氣流場(chǎng)角度分析了對(duì)斷路器開(kāi)斷性能的影響。文獻(xiàn)[12-14]從不同燃弧時(shí)間開(kāi)斷試驗(yàn)的角度進(jìn)行分析，但缺少仿真研究。

燃弧時(shí)間對(duì)電弧熄滅起著重要的作用，斷路器出廠型式試驗(yàn)都有對(duì)燃弧區(qū)間也就是短燃弧時(shí)間、長(zhǎng)燃弧時(shí)間的要求。本文在相同電弧模型條件下，比較不同電流等級(jí)下、不同燃弧時(shí)間下的電弧特性，SF6的屬性由FLUENT用C語(yǔ)言編寫(xiě)的用戶(hù)定義模型輸入，從溫度、壓力和速度三個(gè)方面分析電弧的動(dòng)態(tài)特性，討論在電流最終過(guò)零時(shí)刻的電弧特性。

1 電弧模型

本文基于含能量源項(xiàng)的可壓縮流體的Navier- Stokes方程，考慮焦耳熱、洛倫茲力和輻射的影響，建立二維軸對(duì)稱(chēng)磁流體弧模型。源項(xiàng)方程為

在表1中，為軸向速度分量，為徑向速度分量，l為層流粘度，t為湍流粘度，r為徑向電流密度，為氣壓，z為軸向電流密度，為磁感應(yīng)強(qiáng)度，為焓，l為層流熱導(dǎo)率，t為湍流熱導(dǎo)率，c為比定壓熱容，為電導(dǎo)率，為電場(chǎng)強(qiáng)度，為凈輻射。輻射模型采用Liverpool模型，文獻(xiàn)[15-19]對(duì)Liverpool模型已有詳細(xì)介紹，此處不再贅述。

表1 方程項(xiàng)

2 計(jì)算結(jié)果與分析

斷路器簡(jiǎn)化結(jié)構(gòu)如圖1所示，為了分析電弧等離子體特性，在膨脹室、主噴口和輔助噴口及噴口下游設(shè)置監(jiān)測(cè)點(diǎn)，其中P1位于噴口座與膨脹室連接處，P2位于大噴口與小噴口通道中部，P3位于小噴口末端，P4位于小噴口前端，P5位于大噴口喉部，P6位于大噴口第一張角處，P7位于大噴口第二張角處。一條截線Line1位于動(dòng)弧觸頭的前端，另一條截線Line2位于小噴口的前端。由于這些地方的溫度和氣體流動(dòng)比較復(fù)雜需要重點(diǎn)監(jiān)測(cè)，采用設(shè)置監(jiān)測(cè)點(diǎn)和截線的方式獲取數(shù)據(jù)。膨脹室充氣氣壓0.6MPa，初始溫度300K。從不同電流等級(jí)、不同燃弧時(shí)間等多角度對(duì)比溫度、氣壓等電弧等離子體特性。

圖1 斷路器簡(jiǎn)化結(jié)構(gòu)

仿真采用自能式252kV SF6斷路器。短路電流有效值分別為40kA、50kA、63kA，滅弧持續(xù)時(shí)間分別為13ms、18ms、21ms。電弧區(qū)域的網(wǎng)格尺寸在靠近軸的位置足夠小，便于更好地計(jì)算電弧的中心溫度?；钊陀|頭的運(yùn)動(dòng)速度采用試驗(yàn)機(jī)械特性。

圖2為不同開(kāi)斷電流、相同燃弧時(shí)間下電流最終過(guò)零時(shí)刻的溫度云圖比較。從圖中可以看出在63kA開(kāi)斷電流條件下，紅色高溫區(qū)域分布最多，氣體最高溫度超過(guò)3 000K，分為兩部分：一部分位于動(dòng)弧觸頭的前方，靠近噴口下游；少部分位于靜弧觸頭上游。由于靜弧觸頭下游導(dǎo)電部件多，溫度升高會(huì)造成流體電導(dǎo)率低，容易造成電擊穿，不利于動(dòng)、靜弧觸頭間隙內(nèi)電介質(zhì)的恢復(fù)。

圖2 不同開(kāi)斷電流、相同燃弧時(shí)間下電流最終過(guò)零時(shí)刻溫度云圖對(duì)比

圖3和圖4為電流最終過(guò)零時(shí)刻，不同條件下氣體溫度沿方向（圖1中Line1與對(duì)稱(chēng)線交點(diǎn)1開(kāi)始向右的方向）和方向（圖1中Line2與對(duì)稱(chēng)線交點(diǎn)2開(kāi)始向上的方向）的對(duì)比曲線。由圖3可以看出，長(zhǎng)燃弧時(shí)間21ms條件下的軸向氣體溫度高于中燃弧時(shí)間18ms和短燃弧時(shí)間13ms下的氣體溫度。隨著短路電流的增加，在任意燃弧時(shí)間內(nèi)，氣體溫度也呈上升趨勢(shì)。動(dòng)弧觸頭與氣體接觸面為流固耦合面，此處溫度最高，溫度沿對(duì)稱(chēng)軸也就是電弧中軸線逐漸下降，接近靜弧觸頭時(shí)，由于氣道變窄，溫度又開(kāi)始上升。由于63kA的短路電流過(guò)大，在13ms的短燃弧時(shí)間下，熱氣流耗散不夠，此時(shí)對(duì)應(yīng)曲線出現(xiàn)高于中燃弧時(shí)間的現(xiàn)象。此外，長(zhǎng)燃弧時(shí)間下，動(dòng)靜弧觸頭內(nèi)近一半?yún)^(qū)域的溫度較高，約為5 000K，表明熄滅這些電弧較困難。

圖3 過(guò)零時(shí)刻溫度沿X方向比較

圖4 過(guò)零時(shí)刻溫度沿Y方向比較

由圖4可以看出，在三種燃弧時(shí)間和不同短路電流條件下，沿方向的氣體溫度值均在3 000K以下，說(shuō)明沿靜觸頭上游方向熱擊穿可能性不大。與軸向規(guī)律一樣，長(zhǎng)燃弧時(shí)間電弧具有較高的溫度，短路電流越大，氣體溫度越高。此外，還可以觀察到氣體溫度從電弧中心到噴口邊界緩慢下降，從以上分析可以得出，短路電流對(duì)增壓的影響較小。長(zhǎng)燃弧時(shí)間可以增加膨脹室的氣壓，但會(huì)導(dǎo)致更多的熱氣體停留在動(dòng)靜弧觸頭之間。對(duì)于較大的短路電流或較長(zhǎng)燃弧時(shí)間，應(yīng)通過(guò)更好的結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)來(lái)提高氣體的冷卻效果。

圖5為監(jiān)測(cè)點(diǎn)P1的氣壓對(duì)比。由圖5（a）可以看出，40kA、50kA、63kA三種短路電流下的氣壓峰值分別為1.21MPa、1.25MPa和1.32MPa。膨脹室內(nèi)三次短路電流的氣體壓力增量接近。這是因?yàn)樵谙嗤娜蓟r(shí)間內(nèi)，較大短路電流和較小短路電流條件下，單向閥關(guān)閉和開(kāi)啟的次數(shù)接近；另一個(gè)原因是減壓閥會(huì)調(diào)節(jié)膨脹室內(nèi)的氣體壓力。由圖5（b）可以看出同樣的規(guī)律，40kA、50kA、63kA三種短路電流下的氣壓峰值分別為1.36MPa、1.41MPa和1.48MPa。

圖5 監(jiān)測(cè)點(diǎn)P1氣壓對(duì)比

圖6給出了膨脹室氣壓與燃弧時(shí)間的關(guān)系。短路電流為50kA時(shí)，長(zhǎng)燃弧時(shí)間下的氣體氣壓增量高于短燃弧時(shí)間下的氣體氣壓增量。長(zhǎng)燃弧時(shí)間的最大氣壓高于短燃弧時(shí)間的最大氣壓。對(duì)應(yīng)圖6中4ms，長(zhǎng)燃弧時(shí)間21ms膨脹室建壓超過(guò)泄壓閥閾值，泄壓閥動(dòng)作，膨脹室氣壓降低。8ms后，活塞運(yùn)動(dòng)加快，噴口與靜弧觸頭間存在兩個(gè)小通道，熱氣會(huì)通過(guò)兩個(gè)通道進(jìn)入膨脹室，提升膨脹室建壓。膨脹室建壓遠(yuǎn)高于動(dòng)弧觸頭側(cè)流出的氣體量，此時(shí)氣壓曲線開(kāi)始上升，氣壓曲線出現(xiàn)了一個(gè)較小峰值。當(dāng)膨脹室氣壓超過(guò)泄壓閥閾值，泄壓閥動(dòng)作，出現(xiàn)氣壓下降。但是中燃弧時(shí)間、長(zhǎng)燃弧時(shí)間下由于噴口喉部對(duì)熱氣的阻塞作用，熱氣不斷進(jìn)入膨脹室，膨脹室增壓多于泄壓閥泄壓，氣壓仍然處于增長(zhǎng)狀態(tài)。隨著噴口下游與動(dòng)弧觸頭的通道打開(kāi)，熱氣體從下游通道大量排出，膨脹室建壓下降。因此泄壓閥閾值的設(shè)定對(duì)于膨脹室建壓影響很大，在設(shè)計(jì)中要重點(diǎn)考慮泄壓閥閾值的設(shè)定。

圖6 膨脹室氣壓與燃弧時(shí)間關(guān)系曲線

圖7為監(jiān)測(cè)點(diǎn)P5的溫度對(duì)比。監(jiān)測(cè)點(diǎn)P5位于噴口喉部周?chē)?。?dāng)短路電流為40kA且接近峰值時(shí)，熱氣體充滿(mǎn)噴口，監(jiān)測(cè)點(diǎn)P5的最高溫度約為18 000K，這個(gè)值與其他兩種短路電流下的溫度相似。

在第二個(gè)電流半波階段，電弧能量的累積呈現(xiàn)漸增趨勢(shì)，電弧熱區(qū)域范圍逐漸增大。但由于動(dòng)觸頭下游有效的氣流流動(dòng)面積小，氣流通道不暢通，熱氣流不能迅速排出，電弧能量多集中于噴口喉部燃燒。因此三種電流在這幾處壓力相近。

嚴(yán)重情況下，熱氣流的作用將對(duì)噴口或觸頭結(jié)構(gòu)產(chǎn)生燒蝕。在開(kāi)斷過(guò)程中，噴口對(duì)熱氣流的輸運(yùn)起著至關(guān)重要的作用，開(kāi)斷后期，形成強(qiáng)烈的雙向吹弧，有利于開(kāi)斷。針對(duì)長(zhǎng)燃弧開(kāi)斷困難的情況，膨脹室的容積存在一最優(yōu)值。噴口喉部長(zhǎng)度越長(zhǎng)，建壓效果越好，但由于噴口對(duì)熱氣堵塞作用也加強(qiáng)，不利于電流最終過(guò)零時(shí)刻的氣體冷卻，在長(zhǎng)燃弧時(shí)間下，噴口下游張角越大，動(dòng)弧觸頭上游壓力越大，有利于氣吹帶走越多的高溫氣體，同時(shí)動(dòng)靜弧觸頭之間的氣壓差越大，有利于介質(zhì)恢復(fù)。

針對(duì)該型252kV自能式SF6斷路器，采用增加噴口喉部長(zhǎng)度與提升噴口下游張角的方式，成功通過(guò)了開(kāi)斷試驗(yàn)，試驗(yàn)波形如圖8所示。

圖8 試驗(yàn)波形

3 結(jié)論

本文以某型252kV自能式SF6斷路器的結(jié)構(gòu)為基礎(chǔ)，分析不同開(kāi)斷電流和燃弧時(shí)間下的氣流場(chǎng)變化。通過(guò)比較燃弧階段的氣壓和溫度，以及電流最終過(guò)零時(shí)刻的溫度、氣壓等電弧等離子特性可以得出，在電弧時(shí)間相同的情況下，短路電流為63kA時(shí)的溫度要高于短路電流為40kA和50kA時(shí)的溫度。在短路電流相同的情況下，長(zhǎng)燃弧時(shí)間下的氣壓要高于中、短燃弧時(shí)間下的氣壓。短燃弧時(shí)間對(duì)增壓的影響較小。長(zhǎng)燃弧時(shí)間可以增加膨脹室的氣壓，但同時(shí)會(huì)增加熱氣體停留動(dòng)靜弧觸頭之間的時(shí)間，滅弧困難。從本文研究中得出氣壓差并不是決定斷路器開(kāi)斷性能的惟一因素，電流最終過(guò)零時(shí)刻的電弧等離子特性最為關(guān)鍵，設(shè)計(jì)者需要從膨脹室體積、噴口喉部長(zhǎng)度、噴口上游張角進(jìn)行多組仿真以獲得最優(yōu)值。

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Simulation analysis of breaking performance of a self-blast type 252kV SF6circuit breaker under different arcing times

GUO Jin1JIANG Xu2

(1. College of Electronic Information Engineering, Shaanxi Vocational and Technical College, Xi’an 710038;2. Xi’an XD Switchgear Electric Co., Ltd, Xi’an 710077)

Based on the MHD theory, a simulation model for 252kV self-blast SF6circuit breaker is established in this paper using the real gas model and the dynamic mesh method. The gas flow field at different breaking currents and different arcing times are acquired respectively. The pressurization in the expansion chamber is compared on emphasis from the angles of contours and curves. Seven analysis points at the key area are chosen for observing the variation characteristics of gas pressure, temperature, velocity and Mach number. The calculation results under 40kA, 50kAand 63kA currents show that the pressurizations are affected little by the breaking currents at the same current conditions, the increments of gas pressure are close at the expansion chamber. The distributions of gas flow field and the pressurizations are more related to the arcing times. More rising of gas pressure can be obtained with the long arcing time. Furthermore, the differences of the temperature are bigger at the larger current than that at the small current. So, more improvements should be carried out according to the long arcing time period under large current interruption for meeting the market demand.

SF6circuit breaker; arc plasma characteristics; arcing time; breaking simulation

陜西省重點(diǎn)研發(fā)項(xiàng)目（2019ZDLGY18-08）

2021-08-19

2021-09-20

郭 瑾（1984—），女，高級(jí)工程師，研究方向?yàn)楦邏弘娀》抡婧颓度胧介_(kāi)發(fā)。