李夢(mèng)钖,高明,左啟蓉,章立新,趙玉剛
(上海市動(dòng)力工程多相流動(dòng)與傳熱重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,上海理工大學(xué)能源與動(dòng)力工程學(xué)院,上海200093)
水合物被廣泛應(yīng)用于氣體分離[1]、運(yùn)輸儲(chǔ)存[2]、污水處理[3]、海水淡化[4]以及蓄冷[5]等領(lǐng)域。水合物是由主體水分子與客體分子形成的籠狀晶體物質(zhì)。主體水分子通過(guò)氫鍵相連形成多面體籠孔,尺寸合適的客體分子填充在這些籠孔中,使其具有熱力學(xué)穩(wěn)定性[6]。水合物的形成是一個(gè)相變過(guò)程,可分為成核與生長(zhǎng)兩個(gè)階段。其中成核階段是指生成超過(guò)臨界尺寸并且穩(wěn)定的水合物晶核的過(guò)程,其所要經(jīng)歷的時(shí)間被稱為誘導(dǎo)時(shí)間[7]。水合物自然形成極慢,需要較高的壓強(qiáng)和較低的溫度才能保持穩(wěn)定,這極大限制了水合物技術(shù)的工業(yè)化應(yīng)用[8]。因此提高水合物生成速率,尋找經(jīng)濟(jì)有效的生成方法是水合物技術(shù)成功應(yīng)用于以上領(lǐng)域的關(guān)鍵。
四丁基溴化銨(tetrabutylammonium bromide,TBAB)和水能夠形成水合物。該水合物是由溴離子和多個(gè)水分子組成的籠狀結(jié)構(gòu),并且部分籠狀結(jié)構(gòu)因捕獲四丁基銨分子作為客體分子而形成TBAB 水合物晶體。由于客體分子不能被完全包籠,因此這種水合物也被稱作半包絡(luò)狀水合物[9]。TBAB 水合物即使在常壓下也是穩(wěn)定的,并且易于處理,因而TBAB 作為降低相平衡條件的熱力學(xué)促進(jìn)劑在生成水合物技術(shù)方面有著廣泛應(yīng)用[10]。目前常用的增強(qiáng)水合物生成方法有攪拌[11]、噴霧[12]、鼓泡[13]、加入固體材料[14]、撞擊流[15-16]、加入化學(xué)添加劑[17]等。其中,Amaro 等[12]提出將水合物以液滴的形式噴入氣相中,通過(guò)增加氣液接觸面積加速水合物的生成。Zhong 等[14]指出固體材料對(duì)水合物成核生長(zhǎng)有促進(jìn)作用,認(rèn)為這一方式對(duì)水合物反應(yīng)裝置的設(shè)計(jì)很有幫助。撞擊流作為一種新型的強(qiáng)化技術(shù),通過(guò)理論與實(shí)踐研究發(fā)現(xiàn)氣固兩相間的傳遞系數(shù)比傳統(tǒng)方法高數(shù)倍。然而現(xiàn)有強(qiáng)化水合物生成的方法也存在很多缺點(diǎn):對(duì)于攪拌的方法,需要另外增加攪拌裝置,這增加了額外能耗且攪拌會(huì)產(chǎn)生不必要的機(jī)械熱能阻礙水合物的生成[18]。對(duì)于噴霧的方法,由于液滴在下落過(guò)程中與周?chē)臍怏w接觸,水合反應(yīng)釋放的熱量在氣體中通過(guò)自然對(duì)流散失,其熱傳遞速率較低[19]。
對(duì)水合物的生成過(guò)程進(jìn)行可視化觀測(cè)是水合物研究中的一種重要方法。它有助于理解水合物形成規(guī)律以及探索水合物的生長(zhǎng)動(dòng)力學(xué),國(guó)內(nèi)外學(xué)者通過(guò)該方法進(jìn)行了大量研究工作。Makogon 等[20]首次對(duì)水合物生長(zhǎng)過(guò)程及其形貌進(jìn)行了大量可視化研究,并證明水合物晶體的形貌存在差異。Koyanagi 等[21]對(duì)CO2+N2+TBAB 液滴中晶體形貌進(jìn)行了可視化研究。杜娟[22]建立了國(guó)內(nèi)第一套顯微成像系統(tǒng),對(duì)水合物的生長(zhǎng)及水合物顆粒的微觀黏附機(jī)理進(jìn)行了系統(tǒng)研究。
從以上分析不難看出,雖然目前強(qiáng)化水合物生成技術(shù)已取得一定進(jìn)展,但仍存在諸多問(wèn)題,實(shí)際仍處于實(shí)驗(yàn)探索與理論分析階段。本文結(jié)合已有強(qiáng)化水合物生成方法的優(yōu)缺點(diǎn),以TBAB 水合物液滴滴落在過(guò)冷固體表面的形式,使用高速攝影技術(shù)對(duì)其晶體成核生長(zhǎng)的過(guò)程進(jìn)行可視化研究,總結(jié)分析實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象并推導(dǎo)出相應(yīng)的理論模型,從而為設(shè)計(jì)更加有效的水合物生成裝置,達(dá)到水合物生成的大規(guī)模工業(yè)化應(yīng)用的目標(biāo)提供新的方法。
圖1 為T(mén)BAB 液滴生成水合物觀測(cè)實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)。該實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)由溫度控制系統(tǒng)、可視化系統(tǒng)、除濕系統(tǒng)和數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)組成。溫度控制系統(tǒng)由低溫恒溫槽、硅片、水冷頭三部分組成。與液滴接觸的固體表面采用具有穩(wěn)定化學(xué)性能的硅片,其平整度3 μm,粗糙度5 nm左右。水冷頭為雙平面直角M型流道冷水板專用水冷頭,其正反面都是平面直角,與硅片大小完全吻合。硅片與水冷頭用導(dǎo)熱硅脂相黏結(jié)??梢暬到y(tǒng)由光源、高速攝像系統(tǒng)、可調(diào)節(jié)支架和計(jì)算機(jī)組成。高速攝像系統(tǒng)是由美國(guó)SVSI公司生產(chǎn)的GigaView 高速攝像機(jī)和LED 光源組成,該高速攝像機(jī)具有高分辨率和高幀速率等特點(diǎn),能夠在較短的時(shí)間內(nèi)對(duì)液滴快速采樣從而拍攝出高頻動(dòng)態(tài)圖像。除濕系統(tǒng)由鼓風(fēng)機(jī)、裝有硅膠除濕劑的玻璃管、玻璃腔和濕度計(jì)組成。數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)由濕度計(jì)、實(shí)時(shí)溫度測(cè)量?jī)x和采集軟件組成。
圖1 實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)簡(jiǎn)圖Fig.1 Schematic diagram of experimental system
使用微量進(jìn)樣器從試劑瓶中吸取2 μl 的TBAB溶液,將其滴至硅片上。打開(kāi)光源,調(diào)整光源位置,隨后調(diào)節(jié)鏡頭焦距,使得高速攝像機(jī)能拍攝出清晰的液滴輪廓,固定焦距位置。用無(wú)塵布抹去已標(biāo)定好位置的TBAB 液滴。與此同時(shí),開(kāi)啟除濕系統(tǒng):鼓風(fēng)機(jī)排出的濕空氣經(jīng)除濕劑除濕后通入玻璃腔,再?gòu)牟A坏牧硪粋?cè)排出。實(shí)驗(yàn)中需將玻璃腔內(nèi)空氣濕度降至1%RH 左右,確保玻璃腔內(nèi)空氣露點(diǎn)溫度在壁面溫度以下,從而防止空氣中的水蒸氣在冷壁面的凝結(jié)和結(jié)霜對(duì)TBAB 水合物液滴結(jié)晶造成干擾。待硅片溫度降低至設(shè)定溫度時(shí),關(guān)閉除濕系統(tǒng)的風(fēng)機(jī),確保玻璃腔內(nèi)空氣處于穩(wěn)定的狀態(tài)。開(kāi)啟高速攝像機(jī)進(jìn)行記錄,吸取2 μl TBAB 溶液,將其以液滴的形式滴落至硅片標(biāo)定位置,以確保此次成像焦距與初始調(diào)試時(shí)相同。當(dāng)觀測(cè)到TBAB 水合物晶體完全生成時(shí),停止圖像記錄。重復(fù)上述步驟對(duì)不同濃度、不同壁面溫度的TBAB 水合物晶體成核與生長(zhǎng)進(jìn)行拍攝錄制。
本實(shí)驗(yàn)中高速攝像機(jī)拍照頻率為200 幀/秒,環(huán)境溫度為18℃,實(shí)驗(yàn)腔內(nèi)濕度為1%RH。根據(jù)大氣壓下TBAB 水合物的相圖[23]可得到TBAB 溶液的相平衡溫度。液滴體積為2 μl,按半球進(jìn)行換算,其半徑約為1 mm。為保證各濃度下TBAB 液滴中水合物生成條件相同,本文選取過(guò)冷度ΔTsub=9℃的實(shí)驗(yàn)情況進(jìn)行具體分析。
圖2 為10%(質(zhì)量分?jǐn)?shù),下同)TBAB 液滴接觸-2℃(ΔTsub=9℃)壁面的生長(zhǎng)形貌圖。液滴由微量進(jìn)液器注射,附著壁面并保持穩(wěn)定[圖2(a)]。經(jīng)過(guò)3 s左右的誘導(dǎo)時(shí)間,于黑色箭頭所指處出現(xiàn)肉眼可觀察的結(jié)晶核[圖2(b)]。經(jīng)過(guò)10 s 結(jié)晶核長(zhǎng)大并開(kāi)始分叉[圖2(b)~(d)]。接著TBAB 水合物晶體呈枝狀生長(zhǎng)且透光度較高,枝狀寬度也隨之增大[圖2(d)~(f)],晶體前端較尖而中部也有兩個(gè)尖端凸起,整體類似樹(shù)葉狀。90 s 后,水合物晶體表面透光度變低且逐漸粗糙,各個(gè)分支逐漸連成片,晶體變得不規(guī)則[圖2(f)~(h)]。
圖2 10%TBAB固著液滴中水合物生長(zhǎng)形貌Fig.2 Morphology of hydrate growth in a 10%TBAB sessile droplet
圖3 20%TBAB液滴中水合物生長(zhǎng)形貌Fig.3 Morphology of hydrate growth in a 20%TBAB sessile droplet
圖3 為20%TBAB 液滴接觸0℃(ΔTsub=9℃)壁面的生長(zhǎng)形貌圖。如圖3(a)所示,液滴剛滴落壁面并保持穩(wěn)定。經(jīng)過(guò)3 s左右的誘導(dǎo)時(shí)間,于黑色箭頭所指處出現(xiàn)可觀測(cè)的成核現(xiàn)象[圖3(b)]。3~10 s,結(jié)晶核逐漸生長(zhǎng)并開(kāi)始分叉[圖3(c)、(d)]。10 s 后,TBAB水合物晶體呈枝柱狀生長(zhǎng)且透光度較高[圖3(e)、(f)]。相比于10%的TBAB 水合物液滴結(jié)晶,20%的情況下晶體與周?chē)芤褐g對(duì)比度較高,晶體前端變粗,寬度增長(zhǎng)不明顯且沒(méi)有尖端凸起,整體類似于柱狀。經(jīng)測(cè)量晶體寬度為286 μm。40 s 后,晶體表面透光度變低且逐漸粗糙,各個(gè)分支逐漸連成片且有新的晶體棱柱形成[圖3(g)、(h)]。
圖4 30%TBAB液滴中水合物生長(zhǎng)形貌Fig.4 Morphology of hydrate growth in a 30%TBAB sessile droplet
圖4 為30%TBAB 液滴接觸2℃(ΔTsub=9℃)壁面的生長(zhǎng)形貌。如圖4(a)所示,液滴剛滴落壁面并保持穩(wěn)定。如圖4(b)所示,經(jīng)過(guò)3 s 的誘導(dǎo)時(shí)間,于黑色箭頭所指處出現(xiàn)2 個(gè)成核點(diǎn)。如圖4(b)~(d)所示,3~10 s,晶體呈現(xiàn)片狀生長(zhǎng),與圖2 和圖3 所示10%和20%的TBAB 水合物液滴生長(zhǎng)圖片進(jìn)行對(duì)比,發(fā)現(xiàn)低濃度的TBAB 水合物晶體更加透明,30%TBAB水合物晶體在邊緣形成白色的輪廓,晶體內(nèi)部與溶液區(qū)分度不明顯。10 s 后,晶體逐漸生長(zhǎng)至布滿液滴,兩個(gè)結(jié)晶點(diǎn)長(zhǎng)出的晶體有相互結(jié)合的現(xiàn)象[圖4(d)~(g)]。至60 s時(shí),水合物晶體邊緣透光性變差,輪廓變黑,層次更加多樣[圖4(h)]。
從圖2~圖4 不同濃度TBAB 水合物生長(zhǎng)圖像中可以發(fā)現(xiàn),隨著溶液濃度增加,TBAB 水合物液滴與壁面接觸角減小,表明濃度越高,液滴的親水性越強(qiáng)。10%TBAB 水合物液滴內(nèi)晶體生長(zhǎng)形貌類似于枝葉狀,20%接近于圓柱狀,30%呈現(xiàn)出片狀。
由于部分實(shí)驗(yàn)是在壁面溫度0℃以下進(jìn)行的,因此有必要確認(rèn)在液滴中形成的晶體是TBAB 水合物而不是簡(jiǎn)單的冰。拉曼光譜學(xué)可以提供關(guān)于樣品的結(jié)構(gòu)、組成和分子動(dòng)力學(xué)的信息,因而是一種有效的區(qū)分方法。Shi 等[24]分別對(duì)26℃的40%TBAB溶液和-5.5℃的條件下生成的晶體進(jìn)行測(cè)量得出了拉曼光譜,發(fā)現(xiàn)在2850~3050 cm-1波段,冰點(diǎn)以下的晶體樣品與溶液中的TBAB 分子相似,呈現(xiàn)與C—H鍵相關(guān)的波峰,這是典型的TBAB 水合物峰帶。相反,如果是水結(jié)冰的情況,晶體中由于沒(méi)有碳原子,不可能出現(xiàn)類似C—H 鍵的相關(guān)波峰。結(jié)合相關(guān)文獻(xiàn)進(jìn)行深入分析,Shi 等說(shuō)明了TBAB 溶液在冰點(diǎn)以下形成的晶體是水合物。另外,普通水滴在固體表面結(jié)冰時(shí),冰晶會(huì)從固液界面開(kāi)始向上均勻推進(jìn)[25]。在結(jié)冰完成后,由于體積膨脹液滴頂部會(huì)出現(xiàn)桃子樣的凸起。由圖2~圖4 可看出,TBAB 水合物液滴晶體生長(zhǎng)形貌明顯不同于普通水滴結(jié)冰。經(jīng)過(guò)以上分析可得出,液滴中形成的晶體是TBAB 水合物而不是簡(jiǎn)單的冰。
Uchida 等[26]在較小過(guò)冷度下觀測(cè)懸垂液滴中水合物的生成,發(fā)現(xiàn)誘導(dǎo)時(shí)間需要11 h。葉楠等[27]對(duì)9%TBAB 溶液在269.5 K 條件下自由生成水合物進(jìn)行可視化觀測(cè),發(fā)現(xiàn)誘導(dǎo)時(shí)間為55 min。Shi 等[24]在高過(guò)冷度條件下(ΔTsub=22.5 K)研究有限空間內(nèi)濃度對(duì)TBAB 溶液中水合物成核時(shí)間的影響,發(fā)現(xiàn)溶液濃度從5%升高至40%,成核時(shí)間相應(yīng)地從63 min縮短到5 min。Yamamura 等[15]研究撞擊流反應(yīng)器中水合物液滴的形成,發(fā)現(xiàn)雖然一部分液滴中水合物能快速生成,然而水合物顆粒在薄片上的出現(xiàn)是間歇性的,水合物成核偶爾發(fā)生,很大一部分液滴并沒(méi)有形成水合物,整個(gè)系統(tǒng)水合物轉(zhuǎn)化率在50%左右,轉(zhuǎn)化率較低。通過(guò)以上分析發(fā)現(xiàn),采用本文實(shí)驗(yàn)中的液滴滴落在過(guò)冷壁面上生成TBAB 水合物的方法,能有效縮短成核的誘導(dǎo)時(shí)間(僅需3 s左右)且通過(guò)多次重復(fù)實(shí)驗(yàn)每個(gè)液滴都能生成水合物,轉(zhuǎn)化率接近100%,生成速率和轉(zhuǎn)化效率明顯高于使用液滴緩慢降溫、大容器自由生成、懸垂液滴和液滴互相撞擊(撞擊流)等方法。
水合物成核通常發(fā)生在液-固/氣-液/液-液界面,原因有兩個(gè),一是在界面處,由于吸附作用客體分子的濃度相對(duì)較高,利于生成晶核的分子簇的生長(zhǎng);二是界面處的水合物結(jié)構(gòu)為主體分子與客體分子之間的結(jié)合提供了模板,從而降低了成核的Gibbs 自由能[28]。水合物溶液?jiǎn)挝惑w積相接觸面積可以用公式ε = A/V 表示(A 表示溶液相界面的接觸面積,V 表示溶液的體積)。經(jīng)計(jì)算,當(dāng)液滴與冷表面的接觸角θ=60°時(shí),液滴的ε=2747.5 m-1,假設(shè)普通容器中溶液為立方體,此時(shí)ε=6 m-1。可以發(fā)現(xiàn)液滴單位體積相接觸面積遠(yuǎn)大于普通溶液,使得水合物更容易形成。
水合物晶體表面的粗糙程度、晶體表面與溶液接觸狀況等因素會(huì)影響TBAB 水合物液滴中晶體生長(zhǎng)的瞬時(shí)速率,因此實(shí)驗(yàn)測(cè)出的TBAB 水合物生長(zhǎng)速率值為晶體從成核到生長(zhǎng)充滿液滴這段時(shí)間的平均值。方法是選擇與拍攝面平行的水合物晶體作為研究對(duì)象,取相隔Δt=1 s的兩張圖片進(jìn)行計(jì)算。使用軟件分別標(biāo)出兩幅圖中水合物晶核中心點(diǎn)P與晶體生長(zhǎng)方向最遠(yuǎn)點(diǎn)的坐標(biāo)S。對(duì)比兩張圖片之間晶體的長(zhǎng)度,測(cè)得晶體長(zhǎng)度之差ΔL。通過(guò)公式v=ΔL/Δt得到這1 s晶體生長(zhǎng)的速率。將測(cè)得的多組速率取平均值得到結(jié)晶平均生長(zhǎng)速率,結(jié)果如表1所示。
表1 不同濃度TBAB液滴中水合物晶體平均生長(zhǎng)速率Table 1 Average growth rate of hydrate crystals in different concentrations of TBAB droplets
考慮到傳熱和反應(yīng)動(dòng)力學(xué)過(guò)程對(duì)TBAB 水合物生長(zhǎng)速率的共同影響,以過(guò)冷度ΔTsub= Teq- Texp作為推動(dòng)力,水合物晶體生成的能量方程為:
初始邊界條件為:
式中,T 為主體水相溫度;vx為x 方向流體的速度;aw為水的熱擴(kuò)散系數(shù);ρH為水合物的密度;ΔH為水合物生成熱;dX/dt 為水合物移動(dòng)界面速度;kw為水的熱導(dǎo)率。Freer 等[29]對(duì)以上能量方程進(jìn)行了推導(dǎo),結(jié)合對(duì)流換熱與界面生長(zhǎng)動(dòng)力學(xué),得到總的速率常數(shù)。結(jié)合Freer 等的研究成果,考慮TBAB水合物晶體生長(zhǎng)主要受本征動(dòng)力學(xué)控制,可以得到:
式中,dr0/dt 表示TBAB 晶體生長(zhǎng)速率;TBAB 水合物晶體與溶液之間接觸的表面溫度為水合物的相平衡溫度Teq;液滴溫度為T(mén)exp;ka是水合物生長(zhǎng)過(guò)程的動(dòng)力學(xué)速率系數(shù)。對(duì)于生成熱ΔH,通過(guò)能量守恒原理建立液滴中TBAB 水合物成長(zhǎng)過(guò)程的數(shù)學(xué)模型進(jìn)行求解。
(1)TBAB液滴表面與空氣間的換熱量qh。放置在空氣中半徑為r 的等溫球表面與空氣純導(dǎo)熱時(shí)的等效表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)為[30]:
液滴表面與空氣之間單位時(shí)間換熱量qh近似為:
式中,λa為空氣的熱導(dǎo)率;Ta為空氣溫度;A1為液滴與空氣接觸面積。
(2)液滴表面與外界單位時(shí)間的輻射換熱量qr:
式 中,ε 為 液 滴 的 發(fā) 射 率,取0.96;δb為Boltzmann常數(shù)。
(3)TBAB 水合物形成過(guò)程中單位時(shí)間冷板帶走的熱量qw:
式中,λH為T(mén)BAB 水合物晶體的熱導(dǎo)率;d 為T(mén)BAB 水合物晶體的等效高度,由于高度隨晶體生成不斷變化,為簡(jiǎn)化分析,取液滴高度的一半;A2為液滴與冷壁面的接觸圓面積。根據(jù)能量守恒,可以得到:
式中,m 為液滴的質(zhì)量,等于TBAB 液滴的密度ρS乘以體積V。對(duì)于反應(yīng)速率常數(shù)ka,可以根據(jù)Arrhenius 方程求出[29]:
式中,k0代表頻率因子,Ea為T(mén)BAB 水合物的活化能?;罨苁侵阜磻?yīng)物分子達(dá)到有效碰撞所需要的最小能量,它反映了水合物成核所需克服的能量。通過(guò)式(5)~式(11)可得液滴中TBAB 水合物生長(zhǎng)動(dòng)力學(xué)模型:
TBAB 晶體熱導(dǎo)率由文獻(xiàn)[31]給出,TBAB 溶液濃度小于23%時(shí),B 型TBAB 水合物更穩(wěn)定。反之,當(dāng)濃度大于23%時(shí),A 型結(jié)構(gòu)水合物更易于形成。A型和B 型TBAB 水合物晶體的密度分別為1082 kg/m3和1030 kg/m3,TBAB 溶 液 密 度 為1013 kg/m3[32]。通過(guò)推導(dǎo)出的生長(zhǎng)動(dòng)力學(xué)模型結(jié)合相關(guān)數(shù)據(jù),求出TBAB 水合物在液滴中的動(dòng)力學(xué)速率系數(shù)ka。再對(duì)式(11)積分可得:
如圖5所示,通過(guò)斜率可求得TBAB水合物生成活化能為-14.99 kJ/mol。Shimada 等[33]通過(guò)實(shí)驗(yàn)觀測(cè)結(jié)果得出的TBAB 水合物晶體生長(zhǎng)速率與溫度呈反比,表明TBAB 水合物活化能為負(fù)值。Shi等[24]對(duì)TBAB 水合物形成的活化能進(jìn)行計(jì)算,得出Ea為-58.26 kJ/mol。由于Shi 等忽略了傳熱效應(yīng)的作用,故得出的值可能偏小。因此本文回歸TBAB 水合物活化能是負(fù)值是可能的,對(duì)TBAB 水合物生成速率的控制具有指導(dǎo)意義。TBAB 生成的活化能為負(fù)值,說(shuō)明TBAB 溶液在形成水合物過(guò)程中存在中間階段。中間階段絡(luò)合物會(huì)形成大量的不完整的半籠型空籠。這些籠的存在狀態(tài)要比隨意排布的水分子、TBA+和Br-更加穩(wěn)定,但是比最終形成的TBAB 水合物晶體狀態(tài)活潑,即溶液中TBAB 需要一定的能量推動(dòng)與水結(jié)合形成半籠型空籠,當(dāng)空籠形成后會(huì)自發(fā)形成穩(wěn)定的TBAB 晶體。
圖5 lnka與1/Texp變化曲線Fig.5 Variation of lnka with 1/Texp
經(jīng)計(jì)算10%、20%、30%TBAB 液滴生成晶體的頻率因子k0分別為1.42×10-2、2.10×10-2、2.37×10-2W/(m2·K)。頻率因子表示分子有效碰撞總次數(shù)的因數(shù),從計(jì)算結(jié)果可知頻率因子隨著濃度的增高而相應(yīng)增加。這反映了隨著濃度的增高,即單位體積內(nèi)TBAB 分子的增多,TBAB 與水分子的碰撞次數(shù)相應(yīng)增加,反應(yīng)更劇烈,水合物更容易生成。從水合物生長(zhǎng)速率隨著濃度上升而增加也可以得出這一結(jié)論。
根據(jù)以上推導(dǎo)出的數(shù)據(jù)結(jié)合液滴中TBAB 水合物生長(zhǎng)動(dòng)力學(xué)模型對(duì)理論速率進(jìn)行計(jì)算。計(jì)算結(jié)果與表1給出的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行對(duì)比,如圖6所示。
圖6 TBAB水合物液滴晶體生長(zhǎng)速率計(jì)算結(jié)果與實(shí)驗(yàn)結(jié)果對(duì)比Fig.6 Comparison of calculated and experimental results on crystal growth rate TBAB hydrate droplets
從圖6 可以得到,該傳熱生長(zhǎng)模型能較好地預(yù)測(cè)液滴中TBAB 水合物晶體生長(zhǎng)速率變化情況。計(jì)算結(jié)果與實(shí)驗(yàn)結(jié)果變化趨勢(shì)一致,誤差較小,說(shuō)明推導(dǎo)出的模型是準(zhǔn)確可靠的。對(duì)比以前研究者的研究,葉楠等[27]測(cè)量了9%TBAB 溶液中晶體生長(zhǎng)速率,在269.5~273 K 范圍內(nèi),其生長(zhǎng)速率為1 μm/s 左右。錢(qián)文強(qiáng)等[34]測(cè)量了-3℃條件下10%TBAB 溶液中晶體沿紋理方向的生長(zhǎng)速率為7.425 μm/s,-1℃條件下20%TBAB 溶液中晶體沿紋理方向的生長(zhǎng)速率為15.624 μm/s。Shi 等[24]對(duì)小空間內(nèi)40% TBAB水合物生長(zhǎng)速率進(jìn)行了研究,發(fā)現(xiàn)TBAB 水合物生長(zhǎng)速率從-9.75℃條件下的16.36 μm/s 下降到-5.5℃下的9.0 μm/s??梢园l(fā)現(xiàn)以上方法TBAB 晶體生長(zhǎng)速率明顯低于過(guò)冷壁面上固著液滴中TBAB 晶體生長(zhǎng)速率。通過(guò)分析可以看出冷壁面上水合物生成時(shí),釋放的熱量可以很快通過(guò)硅片以熱傳導(dǎo)的方式擴(kuò)散出去;而TBAB 水合物在溶液中生成時(shí),與其接觸的液體的熱導(dǎo)率遠(yuǎn)低于固體硅片,水合物反應(yīng)生成的熱量擴(kuò)散較慢,限制了晶體的生長(zhǎng)速率。
綜合以上實(shí)驗(yàn)與分析可知,開(kāi)發(fā)以液滴滴落過(guò)冷表面從而快速生成水合物的裝置,是解決水合物在工業(yè)上大規(guī)模生成這一難題的有效辦法,有極具價(jià)值的應(yīng)用前景。
本文對(duì)2 μl TBAB 液滴滴落冷表面生成水合物晶體進(jìn)行了可視化研究,觀察分析了水合物晶體的生長(zhǎng)過(guò)程。發(fā)現(xiàn)以這種方式能有效縮短水合物成核的誘導(dǎo)時(shí)間,加快水合物生長(zhǎng)速率,同時(shí)得到以下結(jié)論。
(1)隨著溶液濃度的增加,液滴接觸角變小。液滴內(nèi)生長(zhǎng)的水合物晶體形態(tài)從10%的枝葉狀、20%的圓柱狀變化至30%的片狀。
(2)隨著液滴溫度的降低、過(guò)冷度增加,液滴中TBAB水合物晶體生長(zhǎng)速率增加。
(3)建立了TBAB 水合物液滴傳熱與生長(zhǎng)動(dòng)力學(xué)模型,推導(dǎo)出TBAB 水合物形成活化能Ea為-14.99 kJ/mol,水合物晶體生長(zhǎng)速率理論計(jì)算值與實(shí)驗(yàn)值吻合良好。
符 號(hào) 說(shuō) 明
A1——液滴與空氣接觸面積,m2
A2——液滴與冷壁面的接觸圓面積,m2
d——TBAB水合物晶體的等效高度,m
Ea——TBAB水合物的活化能,J/mol
ΔH——液滴中單位質(zhì)量TBAB水合物的生成熱,kJ/kg
ka——水合物生長(zhǎng)過(guò)程的動(dòng)力學(xué)速率系數(shù),W/(m2·K)
k0——頻率因子,W/(m2·K)
m——液滴的質(zhì)量,kg
qh——液滴與空氣換熱量,J
qr——液滴與外界的輻射換熱量,J
qw——TBAB 水合物形成過(guò)程中冷板帶走的熱量,J
R——?dú)怏w常數(shù),J/(mol·K)
Teq——水合物的相平衡溫度,K
Texp——液滴溫度,K
ΔTsub——過(guò)冷度,K
V——液滴體積,m3
δb——Boltzmann常數(shù),W/(m2·K4)
ε——液滴的發(fā)射率
λa——空氣熱導(dǎo)率,W/(m·K)
λH——TBAB水合物晶體熱導(dǎo)率,W/(m·K)
ρH——TBAB水合物密度,kg/m3
ρS——TBAB溶液密度,kg/m3