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        淺析光的單縫夫瑯和費(fèi)衍射

        2021-04-22 01:45:14石仁斌陳曉釗
        廣西物理 2021年4期

        石仁斌,陳曉釗

        (山東科技大學(xué)公共課教學(xué)部,山東 泰安 271019)

        1 引言

        光在傳播過程中遇到障礙物時,能繞過障礙物的邊緣繼續(xù)前進(jìn),這種偏離直線傳播的現(xiàn)象稱為光的衍射現(xiàn)象。荷蘭物理學(xué)家克里斯蒂安·惠更斯(Christiaan Huygens)提出次波的假設(shè),以此來定性解釋波的傳播現(xiàn)象,并提出了惠更斯原理。法國物理學(xué)家奧古斯汀-讓·菲涅爾(Augustin-Jean Fresnel)提出了“次波相干疊加”的概念,對惠更斯原理作了補(bǔ)充,提出了惠更斯-菲涅爾原理。為了簡單形象地解釋光的衍射現(xiàn)象,菲涅爾提出了“半波帶”概念,給出了分析衍射現(xiàn)象的半波帶法,半波帶法能定量分析光的衍射。這種方法簡單明了且運(yùn)算不復(fù)雜,但是不精準(zhǔn)、存在偏差。采用惠更斯-菲涅爾原理可以精確計算光的衍射,但是計算復(fù)雜。本文利用半波帶法和惠更斯-菲涅爾原理法兩種方法分析單縫夫瑯和費(fèi)衍射,并對兩種方法進(jìn)行比較。

        2 單縫夫瑯和費(fèi)衍射

        依照光源、衍射縫、屏三者的相互位置,可將衍射分成兩種,一種叫做菲涅爾衍射,一種叫做夫瑯和費(fèi)衍射。圖1所示為菲涅爾衍射(光源S和顯示衍射圖樣的屏P,與衍射縫R之間的距離為有限遠(yuǎn)),圖2所示為夫瑯和費(fèi)衍射(光源S和顯示衍射圖樣的屏P,與衍射縫R之間的距離為無限遠(yuǎn))。

        圖1 菲涅爾衍射

        圖2 夫瑯和費(fèi)衍射

        3 用菲涅爾半波帶法分析單縫夫瑯和費(fèi)衍射

        3.1 惠更斯原理

        在研究波的傳播時,總可以找到同相位各點(diǎn)的位置,這些點(diǎn)的軌跡是一個等相面,稱為波面?;莞乖岢龃尾ǖ募僭O(shè)來闡述波的傳播現(xiàn)象,從而建立了惠更斯原理?;莞乖砜杀硎鰹椋航橘|(zhì)中波動傳播到的各點(diǎn)都可以看作是發(fā)射次波的波源,而在其后的任意時刻,這些次波的包絡(luò)就是新的波前。惠更斯原理可以解釋光的直線傳播、反射、折射和雙折射等現(xiàn)象,但是它不能解釋波的干涉和衍射現(xiàn)象。

        3.2 惠更斯—菲涅爾原理

        惠更斯原理可以解釋光通過衍射屏?xí)r為什么傳播方向會發(fā)生改變,但不能解釋為什么會出現(xiàn)衍射條紋,更不能計算出條紋的位置和光強(qiáng)的分布。

        菲涅爾根據(jù)惠更斯的“次波”假設(shè)以及波的疊加原理和干涉原理,提出了“次波相干疊加”的概念,從而對惠更斯原理作了物理性的補(bǔ)充。他認(rèn)為,從同一波面上各點(diǎn)發(fā)出的次波是相干波,在傳播到空間某一點(diǎn)時,各次波進(jìn)行相干疊加的結(jié)果,決定了該處的波振幅?;莞乖磉M(jìn)一步發(fā)展得出的原理就叫做惠更斯-菲涅爾原理。

        根據(jù)菲涅爾“次波相干疊加”的設(shè)想,如果已知光波在某時刻的波陣面S,如圖3所示,dS為某波陣面S上的任一面元,是發(fā)出球面次波的次波源,而空間任意點(diǎn)P的光振動,則取決于波陣面S上所有面元發(fā)出的次波在該點(diǎn)互相干涉的總效應(yīng)。利用惠更斯-菲涅爾原理,可以對P點(diǎn)的光振動進(jìn)行定量的計算,但運(yùn)算比較復(fù)雜。對于單縫夫瑯和費(fèi)衍射,根據(jù)惠更斯-菲涅爾原理,可以對任意相干點(diǎn)的光振動進(jìn)行定量計算。

        圖3 次波相干疊加

        3.3 用菲涅爾半波帶法分析單縫夫瑯和費(fèi)衍射

        圖4 中所示,AB 為單縫的截面,其寬度為b。按照惠更斯-菲涅爾原理,波面AB 上的各點(diǎn)都是相干的次波源,次波射線與入射方向之間的夾角為θ,叫做衍射角θ。

        圖4 單縫衍射條紋的位置

        (1)沿入射光方向傳播的各次波射線

        沿入射光方向傳播的各次波射線被透鏡會聚于焦點(diǎn)O。由于AB 是同相面,而透鏡又不會引起附加的光程差,所以它們到達(dá)點(diǎn)O時仍保持相同的相位而互相加強(qiáng)。這樣,在正對狹縫中心的O處是一條明紋的中心,這條明紋叫做中央明紋。

        (2)與入射光方向成θ角的次波射線

        對于某確定的衍射角θ,設(shè)BC 恰好等于入射單色光束半波長的整數(shù)倍,即

        這相當(dāng)于把BC 分成k等分。作彼此相距的平行于AC 的平面,這些平面把波面AB 切割成了k個波帶。可以近似地認(rèn)為,所有波帶發(fā)出的子波的強(qiáng)度都是相等的,且相鄰兩個波帶上的對應(yīng)點(diǎn)所發(fā)出的次波,在點(diǎn)Q 處的光程差均為,所以這種波帶叫做半波帶。于是,相鄰兩半波帶的各次波將兩兩成對地在點(diǎn)Q處相互抵消,依次類推,偶數(shù)個半波帶相互干涉的總效果是使點(diǎn)Q 處呈現(xiàn)為干涉相消。所以,對于某確定的衍射角θ,若BC 恰好等于半波長的偶數(shù)倍,即單縫上波面AB 恰好能分成偶數(shù)個半波帶,則在屏上對應(yīng)處將呈現(xiàn)為暗條紋的中心。對于某確定的衍射角θ,若BC 恰好等于半波長的奇數(shù)倍,即單縫上波面AB 恰好能分成奇數(shù)個半波帶,則在屏上對應(yīng)處將呈現(xiàn)為明條紋的中心。

        綜上所述,當(dāng)平行單色光垂直單縫入射時,單縫衍射明暗條紋的條件為

        根據(jù)暗條紋公式,有

        當(dāng)k=1 時,叫做第一級暗條紋,對應(yīng)的衍射角θ1滿足,;

        當(dāng)k=2 時,叫做第二級暗條紋,對應(yīng)的衍射角θ2滿足,;

        當(dāng)k=3 時,叫做第三級暗條紋,對應(yīng)的衍射角θ3滿足,;

        ……

        根據(jù)明條紋公式,有

        當(dāng)k=1 時,叫做第一級明條紋,對應(yīng)的衍射角滿足,;

        當(dāng)k=2 時,叫做第二級明條紋,對應(yīng)的衍射角滿足,;

        當(dāng)k=3 時,叫做第三級明條紋,對應(yīng)的衍射角滿足,。

        4 用惠更斯—菲涅爾原理法分析單縫夫瑯和費(fèi)衍射

        4.1 衍射圖樣的光強(qiáng)

        如圖4 所示,平行光束垂直于縫的平面入射時,波面和縫平面重合。將縫分為一組平行于縫長的窄帶,從每一條這樣的窄帶發(fā)出次波的振幅正比于窄帶的寬度dx。設(shè)光波的初相位為0,b為縫的寬度,A0為整個狹縫所發(fā)出的次波在θ=0的方向上的合振幅,狹縫上單位寬度的振幅為A0dx/b,則狹縫處各窄帶所發(fā)次波的振動可用下式表示:

        這些次波都可認(rèn)為是球面波,各自向前傳播。首先對衍射角θ為的所有次波進(jìn)行研究,在入射光束的平面波面AB 上各次波的相位都相等,光通過透鏡L2 后在焦平面E 上的同一點(diǎn)Q 處疊加。作平面AC 垂直于衍射方向BC,根據(jù)AC 面上各點(diǎn)的相位分布情況即可確定在Q 點(diǎn)相遇的各次波的相位關(guān)系。從平面AC 上各點(diǎn)沿衍射方向通過透鏡到達(dá)Q 點(diǎn)的光程相等,所以只要算出從平面AB 到平面AC 的各平行直線段之間的光程差就可以了。在圖4 中,MN 為衍射角θ等于的任一條光線。令A(yù)M=x,則MN=xsinθ,這就是分別從M 和A 兩點(diǎn)發(fā)出的次波沿與MN 平行方向到達(dá)平面AC 時的光程差。于是由(2)式得AC 面上N 點(diǎn)的光振動的表達(dá)式為:。

        為簡化計算,上式中假設(shè)各次波到達(dá)Q 點(diǎn)時有相同的振幅(不考慮振幅與光程成反比的關(guān)系以及傾斜因子)。根據(jù)惠更斯-菲涅爾原理,將上式對整個縫寬(從x=0 到x=b)積分,可得衍射角θ為的所有次波在觀察點(diǎn)Q 疊加起來的合振幅:

        令,故P 點(diǎn)的光強(qiáng)為

        4.2 衍射圖樣的光強(qiáng)分布

        當(dāng)光屏放置在透鏡L2 的焦平面上時,屏上出現(xiàn)衍射圖樣,光強(qiáng)的分布由(3)式?jīng)Q定。不同的衍射角θ對應(yīng)于光屏上不同的觀察點(diǎn)。首先來決定衍射圖樣中光強(qiáng)最大值和最小值的位置。即求出滿足光強(qiáng)的一階導(dǎo)數(shù)為零的那些點(diǎn):

        由此得sinu=0,u=tanu。

        (1)單縫衍射光強(qiáng)中央最大值位置對應(yīng)的衍射角θ。

        由sinu=0,解得滿足u0==0的那個方向,即 sinθ0=0,θ0=0。對應(yīng)光強(qiáng)中央最大值的位置,即中央明紋位置。也就是在焦點(diǎn)O 處的光強(qiáng)為:I=,為最大值。這里,各個次波相位差為零,所以振幅疊加相互加強(qiáng)。

        (2)單縫衍射光強(qiáng)最小值位置對應(yīng)的衍射角θ。

        由sinu=0,解得滿足uk==kπ的這些衍射方向,即sinθk=(k=±1,±2,±3,···)(最小值位置)

        k=±1,sinθ1=,對應(yīng)第一級暗條紋中心位置;

        k=±2,sinθ2=,對應(yīng)第二級暗條紋中心位置;

        k=±3,sinθ3=,對應(yīng)第三級暗條紋中心位置;

        ……

        (3)單縫衍射光強(qiáng)次最大位置對應(yīng)的衍射角θ。

        圖5 直線y=u 和正切曲線y=tanu

        在每兩個相鄰最小值之間有一最大值,這些最大值的位置可由超越方程u=tanu解得??梢杂脠D解法求得u的值。作直線y=u和正切曲線y=tanu,如圖6 所示,它們的交點(diǎn)就是這個超越方程的解:u=0,u1=±1.43π,u2=±2.46π,u3=±3.47π,u4=±4.48π,……

        由此可得:分列于中央主最大兩邊的其他最大值(稱為次最大)的位置為:

        5 結(jié)束語

        這里用半波帶法和惠更斯-菲涅爾原理法兩種方法解釋單縫夫瑯和費(fèi)衍射現(xiàn)象。可以看出,半波帶法簡單明了,但有誤差;惠更斯-菲涅爾原理法計算復(fù)雜,但精確。兩種方法得到的結(jié)果非常接近,都能很好地解釋單縫夫瑯和費(fèi)衍射現(xiàn)象。惠更斯-菲涅爾原理不是嚴(yán)格的理論產(chǎn)物,較大程度上是憑樸素的直覺而得到的。后來古斯塔夫·羅伯特·基爾霍夫(Gustav Robert Kirchhoff)和阿諾德·索末菲(Arnold Johannes Wilhelm Sommerfeld)根據(jù)一般的波動理論從理論上導(dǎo)出了與菲涅爾的公式十分接近的衍射公式。

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