摘要：在《電磁學(xué)》里，因?yàn)殡娏魇菢?biāo)量，不是矢量，故滿足代數(shù)疊加。把N個(gè)電流為I的圓電流按著右手定則串聯(lián)在一起，就是電流為NI的螺線管。它等價(jià)于電流為NI的電流環(huán)或者等價(jià)于電流為NI的圓電流。

關(guān)鍵詞：電流環(huán) ?圓電流 ?螺線管 ?代數(shù)疊加

引言

本人認(rèn)為：學(xué)生學(xué)習(xí)一些虛假定理和虛假公式最難。教授講不清，學(xué)生聽不懂。也不知是何方神仙，利用分割疊加法推導(dǎo)出無限長螺線管內(nèi)部軸線磁場表達(dá)式B=（μ0nI/2）（cosβ2-cosβ1），不知道蒙住了多少人。 可以說，100多年來，教授姑妄講之，學(xué)生姑妄聽之，昏昏然不知其所以然。《電磁學(xué)》教材中，用分割疊加法推導(dǎo)的無限長螺線管內(nèi)部軸線磁場表達(dá)式B=（μ0nI/2）（cosβ2-cosβ1）。就是這個(gè)非常錯(cuò)誤的無限長螺線管內(nèi)部磁場磁場表達(dá)式，把螺線管的代數(shù)疊加法也攪得模糊了，使人們不敢輕易進(jìn)行代數(shù)疊加。其實(shí)，螺線管內(nèi)部磁場是滿足代數(shù)疊加的。

1、在《電磁學(xué)》中，一般螺線管都能滿足代數(shù)疊加

因?yàn)?，螺線管相等于N個(gè)電流相同的電流環(huán)串聯(lián)在一起。又因?yàn)殡娏魇菢?biāo)量，不是矢量，所以滿足代數(shù)疊加。即有N個(gè)相同的電流環(huán)沿軸線方向串聯(lián)在一起，因?yàn)樗鼈冸娏鞫枷嗤?，且都是一樣大小，故可以代?shù)疊加。而且，只要它們方向一致、直徑相等就可以代數(shù)疊加。這是一個(gè)非常淺顯的道理，卻弄得人們無法適從，進(jìn)而胡思亂想起來。

《電磁學(xué)》教材指出：繞在圓柱面上的螺線形線圈叫做螺線管。如果繞螺線管的導(dǎo)線很細(xì)，而且是一匝挨著一匝密繞的，我們可以把它看成是一個(gè)導(dǎo)體圓筒，電流連續(xù)地沿環(huán)向分布。當(dāng)然嚴(yán)格說來二者是有區(qū)別的，在圓筒模型里我們忽略了螺線管中匝與匝間電流和磁場的波紋起伏，以及邊繞邊進(jìn)時(shí)電流的縱向分量。下面我們計(jì)算這個(gè)載有環(huán)向電流的圓筒在軸線上產(chǎn)生的磁場分布?！贸鰺o限長螺線管內(nèi)部軸線磁場表達(dá)式 B=（μ0nI/2）（cosβ2-cosβ1）。

其實(shí)，這是一個(gè)非常錯(cuò)誤的結(jié)論。我們必須用量綱分析法來解決這個(gè)問題。

2’根據(jù)亥姆霍茲線圈知道，不大于半徑R的距離都可以代數(shù)疊加

因?yàn)閮蓚€(gè)線圈的距離小于半徑R時(shí)，就屬于亥姆霍茲線圈。根據(jù)亥姆霍茲線圈，兩個(gè)線圈的間距只要不大于R就可以代數(shù)疊加。因?yàn)樵趦蓚€(gè)線圈距離不大于R時(shí)，它們的磁場等于這兩個(gè)線圈相加的磁場。這是一個(gè)非常明顯的道理，為什么卻讓人們胡思亂想而不敢進(jìn)行代數(shù)疊加呢？就是因?yàn)槿藗儼褑栴}想得太復(fù)雜了。

在《電磁學(xué)》（P93頁）是以長度L質(zhì)量M時(shí)間T電流I為量綱。[μ0]=LMT-2I-2;磁感應(yīng)強(qiáng)度B的單位是T=N/A·m，B的量綱是：[B]=[T]=[N/A·m]=（ LMT-2） （I-1L-1）= MT-2I-1;（μ0nI/2）（cosβ2-cosβ1）的量綱是：[μ0nI/2][（cosβ2-cosβ1）]=[μ0]I=LMT-2I-1。即[B]=MT-2I-1≠[μ0nI/2][（cosβ2-cosβ1）]= LMT-2I-1，說明二者的量綱不同，所以（μ0nI/2）（cosβ2-cosβ1）表示的不是磁感應(yīng)強(qiáng)度B的量值。關(guān)于半無限長螺線管內(nèi)部軸線內(nèi)點(diǎn)磁場極限B=μ0nI，表示的是什么意思？這個(gè)結(jié)論真是不倫不類，讓人難以琢磨。

我們用量綱分析法來檢查運(yùn)算結(jié)果，如果量綱兩邊不等，那么這個(gè)結(jié)果就一定不對(duì);如果量綱兩邊相等，運(yùn)算結(jié)果就一定正確。這就是說，量綱分析法是一個(gè)充分必要條件。我們知道，無限長螺線管內(nèi)部軸線磁場表達(dá)式B=（μ0nI/2）（cosβ2-cosβ1）的量綱存在錯(cuò)誤。因?yàn)棣?的量綱是：[μ0]=LMT-2I-2;磁感應(yīng)強(qiáng)度B的單位是T=N/A·m，B的量綱是：[B]=[T]=[N/A·m]=（ LMT-2） （I-1L-1）= MT-2I-1;（μ0nI/2）（cosβ2-cosβ1）的量綱是：[μ0nI/2][（cosβ2-cosβ1）]=[μ0]I=LMT-2I-1。即[B]=MT-2I-1≠[μ0nI/2][（cosβ2-cosβ1）]=LMT-2I-1，說明二者的量綱不同，所以（μ0nI/2）（cosβ2-cosβ1）表示的不是磁感應(yīng)強(qiáng)度B的量值。這是一個(gè)非常明顯的錯(cuò)誤。為什么還要幻想存在漏磁通呢 ？可以說，這是犯了一個(gè)低級(jí)錯(cuò)誤。只要無限長螺線管內(nèi)部軸線磁場表達(dá)式B=（μ0nI/2）（cosβ2-cosβ1），在量綱上存在錯(cuò)誤成立，我們就可以推翻這個(gè)命題。我們知道所謂的無限長螺線管內(nèi)部軸線磁場表達(dá)式B=（μ0nI/2）（cosβ2-cosβ1），是通過分割疊加法推導(dǎo)的。但是，這個(gè)方法推導(dǎo)的結(jié)果卻產(chǎn)生了量綱錯(cuò)誤?？梢?，分割疊加法不是萬能的，所以我們不能亂用分割疊加法。另外，關(guān)于半無限長螺線管內(nèi)部軸線內(nèi)點(diǎn)磁場極限B=μ0nI和半無限長螺線管內(nèi)部軸線端點(diǎn)磁場極限B=μ0nI/2的量綱都存在錯(cuò)誤。B的量綱是：[B]= MT-2I-1，而μ0nI的量綱是：[μ0nI]=[μ0]I=LMT-2I-1，μ0nI/2的量綱是：[μ0nI/2]=[μ0]I=LMT-2I-1，它們都不等于B的量綱。如果誰認(rèn)為量綱分析法不能用，可以說說你們的看法好嗎？這個(gè)磁場，從P101頁圖是螺線管軸線上的磁場。

3、如果電流不是一般大，也可以代數(shù)疊加

即便它們的電流不一樣，也可以代數(shù)疊加。比如一個(gè)是I，一個(gè)是0.5I，它們也可以代數(shù)疊加為1.5I。

以上是沒有軟鐵芯情況下，如果有軟鐵芯就另當(dāng)別論了。有鐵芯甚至可以更加方便進(jìn)行代數(shù)疊加。

4、結(jié)語

因?yàn)殡娏魇菢?biāo)量，不是矢量，故滿足代數(shù)疊加。把N個(gè)電流為I的圓電流按著右手定則串聯(lián)在一起，就是電流為NI的螺線管。它等價(jià)于電流為NI的電流環(huán)或者等價(jià)于電流為NI的圓電流，其軸線磁場從等效S極到等效N極為B≡ NI/2R。

參考文獻(xiàn)

[1]電磁學(xué)/趙凱華，陳熙謀，——北京：高等教育出版社2003.4（2005重印）.（1）亥姆霍茲線圈;（2）P99--100頁。

[2]《科學(xué)與生活》2021年第17期 第415頁《無限長螺線管內(nèi)部軸線磁場表達(dá)式不能成立》。

作者簡介：姓名：朱昱昌。出生年月1948年3月6日。性別：男。漢族。籍貫吉林省梨樹縣。學(xué)歷：齊齊哈爾師范學(xué)院數(shù)學(xué)系畢業(yè)。研究方向：電磁學(xué)理論。