陳彥 陳豐 邵紅才

(揚(yáng)州市職業(yè)大學(xué)土木工程學(xué)院，江蘇揚(yáng)州225000)

平衡微分方程和幾何方程是彈性力學(xué)課程中非常重要的內(nèi)容。教材[1]中平面問(wèn)題極坐標(biāo)中的平衡微分方程是先取徑向和環(huán)向的微元體，然后按照靜力學(xué)的平衡條件導(dǎo)出；幾何方程是先取徑向和環(huán)向的微線段，然后按照線應(yīng)變和切應(yīng)變的定義導(dǎo)出。推導(dǎo)方法雖然和直角坐標(biāo)系一樣，但極坐標(biāo)中環(huán)向的坐標(biāo)線是曲線，導(dǎo)致推導(dǎo)過(guò)程的難度變大，容易出錯(cuò)，最后方程的項(xiàng)增多，形式也不如直角坐標(biāo)中的方程那樣對(duì)稱，這種方法可以歸結(jié)為幾何定義法。事實(shí)上，對(duì)于極坐標(biāo)中的平衡微分方程和幾何方程，可以從直角坐標(biāo)中的方程直接導(dǎo)出，不需要作圖。根據(jù)直角坐標(biāo)和極坐標(biāo)中偏微分算子的轉(zhuǎn)換式、應(yīng)力和應(yīng)變分量的坐標(biāo)變換式以及基矢量變換矩陣，提出了推導(dǎo)極坐標(biāo)中平衡微分方程和幾何方程的解析法，將直角坐標(biāo)中的方程直接變換成極坐標(biāo)中的形式。

1 解析法推導(dǎo)極坐標(biāo)中的平衡微分方程

《彈性力學(xué)》[1]中平面直角坐標(biāo)系中的平衡微分方程為

《高等數(shù)學(xué)》[2]中直角坐標(biāo)系和極坐標(biāo)系中偏微分算子之間的轉(zhuǎn)換關(guān)系為

《彈性力學(xué)》[1]中極坐標(biāo)系中的應(yīng)力分量σρ，σφ，τρφ和直角坐標(biāo)系中的應(yīng)力分量σx，σy，τxy之間滿足坐標(biāo)變換式

體力矢量f在極坐標(biāo)系中的徑向分量fρ，環(huán)向分量fφ和直角坐標(biāo)系中的分量fx，fy如圖1所示，

圖1 體力分量坐標(biāo)變換

滿足M為直角坐標(biāo)系變換到極坐標(biāo)系的基矢量變換矩陣[3]。

將應(yīng)力分量坐標(biāo)變換式(3)中的σx和τxy分別代入偏微分算子轉(zhuǎn)換式(2)得到

將式(5)和式(6)以及式(4)中的fx代入平衡微分方程(1)的第一式，并化簡(jiǎn)得

同樣的方法變換平衡微分方程(1)的第二式，化簡(jiǎn)得

對(duì)比方程(7)和方程(8)，設(shè)法消去sinφ和cosφ項(xiàng)。方程(7)×cosφ+方程(8)×sinφ得

方程(7)×(-sinφ)+方程(8)×cosφ得

方程(9)和方程(10)即為極坐標(biāo)中的平衡微分方程。

2 解析法推導(dǎo)極坐標(biāo)中的幾何方程

《彈性力學(xué)》[1]中平面直角坐標(biāo)系中的幾何方程

《彈性力學(xué)》[1]中雖然沒(méi)有給出兩坐標(biāo)系中應(yīng)變分量的坐標(biāo)變換式，但可以通過(guò)應(yīng)力分量的坐標(biāo)變換式和平面問(wèn)題的物理方程導(dǎo)出，這里推導(dǎo)過(guò)程省略，

結(jié)論為

位移矢量u在極坐標(biāo)系中的徑向分量uρ，環(huán)向分量uφ和直角坐標(biāo)系中的分量ux，uy仍然滿足

變換幾何方程(11)中的第一式，用應(yīng)變分量坐標(biāo)變換式(12)中的εx代入左邊，將式(13)中的ux代入偏微分算子轉(zhuǎn)換式(2)的第一式，計(jì)算出?ux/?x然后代入右邊，得

同樣的方法計(jì)算出?uy/?y，?uy/?x和?ux/?y，這樣幾何方程(11)的第二式變換為

幾何方程(11)的第三式變換為

將方程(14)和方程(15)相加得

將方程(14)減去方程(15)得

對(duì)比方程(16)和方程(18)，設(shè)法消去sin 2φ和cos 2φ項(xiàng)。方程(16)×sin 2φ+方程(18)×cos 2φ得

將方程(16)×cos 2φ+方程(18)×(-sin 2φ)得

方程(20)即為極坐標(biāo)中幾何方程第三式，由方程(17)和方程(19)得

方程(21)即為極坐標(biāo)中幾何方程前兩式。

3 結(jié)語(yǔ)

在將直角坐標(biāo)系中的偏微分方程等價(jià)變換到極坐標(biāo)系中的方程時(shí)，出現(xiàn)了三角函數(shù)項(xiàng)，如果令φ=0，此時(shí)直角坐標(biāo)中的x軸和y軸分別與極坐標(biāo)中的ρ軸和φ軸方向重合，雖然能很快得出結(jié)論，但這只是一個(gè)特例。事實(shí)上，通過(guò)方程之間的消元法可以看到，不管φ的取值如何，對(duì)應(yīng)的三角函數(shù)項(xiàng)只是一個(gè)參數(shù)，是可以消去的，這樣極坐標(biāo)中的平衡微分方程和幾何方程確實(shí)不含三角函數(shù)項(xiàng)，使得推導(dǎo)過(guò)程更加嚴(yán)謹(jǐn)，也更具有一般性。此方法與傳統(tǒng)的幾何定義法相比有異曲同工之處，在教學(xué)中可以對(duì)比使用。