武雅潔,楊自良,程從敏,徐 淳
(1.中國(guó)海洋大學(xué)工程學(xué)院,山東 青島 266100;2.中國(guó)海洋大學(xué)山東省海洋工程重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,山東 青島 266100)
在自然環(huán)境下,濱海含水層咸淡水處于一種動(dòng)態(tài)平衡狀態(tài)。然而,海平面的上升以及許多沿海地區(qū)地下水的過(guò)渡開(kāi)采,導(dǎo)致舊的平衡被打破,海水向內(nèi)陸含水層遷移,造成海水入侵,含水層水質(zhì)惡化[1-2]。深入研究海水入侵過(guò)程的鹽度分布變化規(guī)律,對(duì)于科學(xué)管理、利用濱海地區(qū)地下水資源、防范濱海地區(qū)海水入侵危害有著重要意義。
海水入侵最關(guān)鍵的問(wèn)題是研究咸淡水界面形態(tài)、位置及發(fā)展規(guī)律。早期的研究通常忽略潮汐等引起的海水面波動(dòng)的影響,并假設(shè)海相邊界水位為平均海平面的固定邊界,如Ghyben和Herzberg早在100多年前就推導(dǎo)了用以確定咸淡水突變界面位置的Ghyben-Herzberg公式[3]。Henry[4]根據(jù)咸淡水混溶原理,將變密度流與鹽度輸移方程耦合求解,提出了垂直海岸線剖面上鹽度分布的解析解。
而對(duì)于濱海含水層,地下水流模式及鹽度分布規(guī)律通常受到潮汐作用的影響[5]。潮汐作用會(huì)引起含水層中地下水位的波動(dòng),這種現(xiàn)象已經(jīng)得到了較為廣泛的關(guān)注[6-8]。地下水位的波動(dòng)必然會(huì)對(duì)鹽度輸移過(guò)程造成影響,目前越來(lái)越多的國(guó)內(nèi)外研究者已經(jīng)開(kāi)始研究并考慮海水入侵過(guò)程中的潮汐作用,Robinson等[9]采用有限元法模擬了地下河口地下水流動(dòng)和鹽分運(yùn)移過(guò)程,并將模擬結(jié)果與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行對(duì)比分析。Boufadel等[10]通過(guò)實(shí)驗(yàn)和數(shù)值模擬兩種方法研究了穩(wěn)態(tài)與瞬態(tài)下溶質(zhì)的運(yùn)移機(jī)理。Li等[11]考慮了浸潤(rùn)面及毛細(xì)壓力等多種因素,研究了地下水與海水的循環(huán)模式。Vandenbohede等[12]通過(guò)野外觀測(cè)和地下水流模擬,研究了斜坡海岸潮汐作用下地下水流模式以及鹽度運(yùn)移規(guī)律。
潮汐波動(dòng)動(dòng)態(tài)地改變了海相邊界條件,尤其當(dāng)海灘為小坡度傾斜海岸時(shí),在潮汐落潮階段海灘上會(huì)形成滲出面,非線性變化的邊界使海相邊界條件變得更為復(fù)雜。近年來(lái),國(guó)內(nèi)外學(xué)者對(duì)于濱海潛水層海水入侵的數(shù)值模擬過(guò)程中常用的一些數(shù)值模擬軟件,已經(jīng)不足以準(zhǔn)確模擬上述情形。在這方面,前人已作了一些探索,如荷蘭學(xué)者Post[13]在模擬濱海含水層海水入侵問(wèn)題時(shí),編寫(xiě)了周期性邊界條件程序包,來(lái)模擬潮汐周期性波動(dòng)邊界的影響,并將其嵌入MODFLOW與SEAWAT中,模擬結(jié)果與前人數(shù)據(jù)吻合較好。
本文基于OpenGeoSys科學(xué)模擬軟件,研究潮汐對(duì)潛水含水層海水入侵機(jī)制的影響,海相邊界分別設(shè)定為固定邊界和移動(dòng)邊界兩種不同情形,建立斜坡海灘潛水層海水入侵的二維剖面數(shù)值模型。模擬結(jié)果表明,移動(dòng)邊界能夠很好的體現(xiàn)出海相邊界隨潮汐變化的動(dòng)態(tài)變化特征。在此基礎(chǔ)上探討了潛水含水層受潮汐影響下的水位波動(dòng)及鹽度運(yùn)移規(guī)律。
以往的海水入侵研究常將海相邊界設(shè)置為固定邊界條件,即設(shè)為定水頭和定濃度邊界。然而海相邊界常受到潮汐波動(dòng)的影響,潮汐引起的海水位變化會(huì)對(duì)海水入侵過(guò)程造成影響,將海相邊界設(shè)置為固定邊界顯然是不合理的。為考慮潮汐波動(dòng)作用,后來(lái)研究者們常將海相邊界概化為“L”型的垂直邊界,即假設(shè)海岸線水平(水陸交界面)位置保持不變,潮汐波動(dòng)僅引起海水位在邊界位置上垂向變化,這種簡(jiǎn)化對(duì)于傾角較大的巖質(zhì)海岸是合理的。
然而對(duì)于傾角較小的砂質(zhì)海岸(見(jiàn)圖1),由于海水水位的波動(dòng)不僅會(huì)造成水位垂向的變化,而且會(huì)造成海岸線位置沿水平方向移動(dòng),因此將海相邊界概化為“L”型邊界也不太合理。這種情況下,海相邊界會(huì)在垂直和水平方向都存在與潮汐相關(guān)的周期性變化,我們將這種邊界稱(chēng)為移動(dòng)邊界。移動(dòng)邊界條件下的海水入侵問(wèn)題求解更為復(fù)雜,解析法很難求出其解析解,通常采用數(shù)值模擬的方法。
圖1 移動(dòng)邊界示意圖Fig.1 Schematic diagram of moving boundary
潮汐引起的海水水位變化可以分解為多個(gè)規(guī)則的簡(jiǎn)諧振動(dòng),每個(gè)簡(jiǎn)諧振動(dòng)稱(chēng)為一個(gè)分潮,實(shí)際運(yùn)用中通常選取11個(gè)較大的分潮,就可以得到較為準(zhǔn)確的海面水位變化規(guī)律,即
(1)
式中:Hs(t)表示海水水位;H0表示平均海平面位置;Ai、Ti與φi分別表示各個(gè)分潮的振幅、周期和遲角。
現(xiàn)假設(shè)海平面水位為0,存在一個(gè)振幅為A、周期為T(mén)、遲角為0的潮汐波。
本文的研究工作基于德國(guó)亥姆霍茲環(huán)境研究中心開(kāi)發(fā)的OpenGeoSys科學(xué)模擬軟件,它是一個(gè)由C++實(shí)現(xiàn)、面向?qū)ο蟮慕T闯绦蚬ぞ甙?,?shù)值計(jì)算采用有限元方法,能夠模擬多孔介質(zhì)或裂隙介質(zhì)中單個(gè)或者耦合的傳熱-流動(dòng)-力學(xué)-化學(xué)過(guò)程。
在模擬潮汐作用下的海水入侵過(guò)程時(shí),采用以下方法來(lái)設(shè)定海相移動(dòng)邊界條件:
(1) 每個(gè)時(shí)間步開(kāi)始計(jì)算時(shí),通過(guò)方程(1)動(dòng)態(tài)地計(jì)算每個(gè)時(shí)間步的海水水位值Hs。
(2) 將海相邊界上所有離散點(diǎn)的初始水頭都設(shè)置為Hs,鹽度設(shè)為海水鹽度Cs。
(3) 運(yùn)行OpenGeoSys科學(xué)模擬軟件,計(jì)算得到所有海相邊界離散點(diǎn)的壓強(qiáng)p與濃度C。
(4) 對(duì)于海相邊界上所有的離散點(diǎn),若該點(diǎn)高程z (5) 若該點(diǎn)高程z>Hs且壓強(qiáng)p>0,則該點(diǎn)處在滲出面上,即令該點(diǎn)壓強(qiáng)值p=0。 (6) 將與條件(2)、(3)都不滿(mǎn)足的海相邊界上其它點(diǎn)設(shè)置為零流量邊界。 (7) 重復(fù)步驟(3)~(6),直至計(jì)算收斂,進(jìn)入下一時(shí)間步。 (8) 重復(fù)步驟(2)~(7),直至計(jì)算完成。 圖2給出了在OpenGeoSys中實(shí)現(xiàn)動(dòng)邊界處理的每個(gè)時(shí)間步長(zhǎng)的數(shù)值模擬流程圖。 圖2 動(dòng)邊界模擬流程圖Fig.2 Flowing chart of moving boundary modelling 本文在Kuan[15]等物理模型試驗(yàn)的基礎(chǔ)上,建立如圖3所示的實(shí)驗(yàn)室尺度下的濱海潛水含水層海水入侵的數(shù)值模型。其中,潛水含水層長(zhǎng)為3.4 m,厚度為0.7 m,假設(shè)潛水含水層介質(zhì)各向同性,底板水平隔水,不考慮降雨入滲等影響。左側(cè)為內(nèi)陸淡水邊界,有定流量的淡水補(bǔ)給。右側(cè)為坡度為1∶3.8的斜坡海岸,海岸水平長(zhǎng)度為1.482 m,海岸最右端端點(diǎn)處高度為0.27 m。在不考慮潮汐作用時(shí),右側(cè)海水位維持在平均海平面位置保持不變,在考慮潮汐作用時(shí),右側(cè)海水位會(huì)隨潮汐波動(dòng)而上下波動(dòng),則此時(shí)海相邊界應(yīng)設(shè)置為移動(dòng)邊界。 在OpenGeoSys軟件中,建立變密度流情況下的滲流-彌散模型,即水流控制方程選取用來(lái)描述非飽和流動(dòng)的Richards Flow方程,鹽度擴(kuò)散過(guò)程選取溶質(zhì)輸移方程,不考慮含水層中的揮發(fā)、吸附、生物及化學(xué)反應(yīng)等作用。 水力特征函數(shù)采用van Genuchten水力特征函數(shù),即 (2) 其中:S為飽和度;Sr表示孔隙水殘余飽和度;pc表示毛細(xì)壓強(qiáng),與飽和度S度相關(guān);a表示進(jìn)氣壓強(qiáng)水頭比例因子,反應(yīng)巖土空隙的大??;m為指數(shù)參數(shù),表示孔隙尺寸分布參數(shù)。 變密度流密度ρ與濃度的關(guān)系按下式計(jì)算,即 ρ(c)=ρ0[1+βc(c-c0)]。 (3) 其中:c表示溶質(zhì)質(zhì)量濃度;ρ0表示淡水密度;c0表示淡水濃度;βc表示溶質(zhì)膨脹系數(shù)。 (改自文獻(xiàn)[15]。Modifed from bibliography [15].)圖3 濱海潛水含水層海水入侵?jǐn)?shù)值模型Fig.3 Schematic diagram of seawater intrution numerical model in unconfined coastal aquifers 本文數(shù)值模型采用有限元法進(jìn)行模擬研究,將整個(gè)模擬區(qū)域通過(guò)三角形網(wǎng)格進(jìn)行劃分,共有5 670個(gè)節(jié)點(diǎn),包含三角形網(wǎng)格10 944個(gè)。為了更加精確體現(xiàn)海水侵入潛水含水層的整個(gè)過(guò)程,對(duì)海岸線潮間帶及潮間帶以下區(qū)域的網(wǎng)格進(jìn)行局部加密,網(wǎng)格密度增大為其他區(qū)域網(wǎng)格密度的一倍。數(shù)值模型中采用的相關(guān)參數(shù)取值見(jiàn)表1。 表1 海水入侵模型參數(shù)取值Table 1 Parameters values adopted in seawater intrusion model 依據(jù)物理模型試驗(yàn)分別模擬有、無(wú)潮汐兩種條件下海水入侵過(guò)程。平均海平面為0.398 m,潮汐周期T為62 s,振幅A為3.2 cm,海相邊界設(shè)為移動(dòng)邊界,內(nèi)陸淡水邊界設(shè)為定流量邊界,流量為20 mL/min。并將數(shù)值模擬結(jié)果與試驗(yàn)結(jié)果進(jìn)行比較,以驗(yàn)證數(shù)值模擬結(jié)果的有效性。為更清晰刻畫(huà)鹽度輸移結(jié)果,選取0.5鹽度等值線作為咸淡水的分界線,模擬結(jié)果如圖4所示。 模擬結(jié)果表明,不考慮潮汐作用時(shí),海水從海相邊界處開(kāi)始入侵潛水含水層,在含水層中形成單一的海水入侵鹽水楔。而考慮潮汐作用時(shí),由于潮汐波動(dòng)引起的潮間帶區(qū)域海水-地下水交換,因此會(huì)在潮間帶區(qū)域內(nèi)的潛水含水層中形成半橢圓形狀的高鹽度區(qū),稱(chēng)為上鹽水楔。上鹽水楔的形成改變了含水層中鹽度的分布規(guī)律,從圖4中可以看出,潮汐作用減小了鹽水楔向內(nèi)陸延伸的距離,這在一定程度上減緩了海水入侵的程度。數(shù)值模擬結(jié)果與Kuan等[15]的實(shí)驗(yàn)結(jié)果吻合較好,表明所建模型以及移動(dòng)邊界的處理方法能夠準(zhǔn)確模擬潮汐波動(dòng)動(dòng)態(tài)邊界條件下的濱海潛水含水層海水入侵過(guò)程。 為進(jìn)一步探討潮汐波動(dòng)對(duì)潛水含水層海水入侵規(guī)律的影響,引入不同的淡水邊界條件和潮汐條件,分析潛水含水層淡水邊界和潮汐條件對(duì)海水入侵過(guò)程的影響。不同模型條件參數(shù)取值見(jiàn)表2。 (黑色實(shí)線表示數(shù)值模擬0.5鹽度等值線,藍(lán)色空心點(diǎn)表示試驗(yàn)數(shù)據(jù)。Black lines indicate 0.5 isochlors of the salt condition from the numerical simulations.Blue circles denote the laboratory experiments.)圖4 潛水含水層有無(wú)潮汐條件下的數(shù)值模擬結(jié)果Fig.4 Numerical simulation results of tide and non-tide in unconfined coastal aquifer 表2 不同條件海水入侵模擬參數(shù)值Table 2 Cases for parameters values performed for seawater intrution models 潮汐作用使得咸淡水交換過(guò)程更為頻繁,在漲潮時(shí),海水由高潮線附近的海灘滲入潛水含水層,落潮時(shí),由低潮線附近的海灘出流。與無(wú)潮條件相比,這種海水-地下水循環(huán)模式以及地下水位的波動(dòng)必然會(huì)對(duì)海水入侵過(guò)程產(chǎn)生影響,從而影響潛水含水層中的海水入侵過(guò)程。 3.1.1 潛水含水層中的潮汐效應(yīng) 選取Q1A2 為研究對(duì)象,在模型中距離淡水邊界1.6、1.9和2.2 m位置處選取三點(diǎn),來(lái)獲取地下水位的變化情況,不同位置處水頭變化幅度隨時(shí)間的關(guān)系曲線如圖5所示。 圖5 濱海潛水含水層不同位置水位波動(dòng)圖Fig.5 Water table fluctuations of different locations in unconfined coastal aquifer 模擬結(jié)果表明,周期性的潮汐波動(dòng)會(huì)引起潛水含水層中水位的周期性波動(dòng),且潛水含水層中水位波動(dòng)周期與潮汐周期一致。位置離海岸線最近,則水位波動(dòng)振幅最大,水位波動(dòng)振幅隨著與海岸線距離的增大而依次減小,表明潮汐的影響在向內(nèi)陸的傳播過(guò)程中不斷衰減,越靠近內(nèi)陸,水位受潮汐的影響越小,水位波動(dòng)最終會(huì)衰減為零。同時(shí),地下水波動(dòng)的相位與潮汐波動(dòng)相比存在滯后性,滯后時(shí)間隨著離岸的水平距離的增加而不斷增大。 另外,地下水波動(dòng)的平均水位要高于初始水位值,即潮汐作用會(huì)引起地下水位超高。Li等[7]總結(jié)得到水位超高是由于沙灘傾角導(dǎo)致的邊界條件的不對(duì)稱(chēng)、浸潤(rùn)面的形成以及控制方程的非線性共同作用下的結(jié)果。 3.1.2 地下淡水排放通道變化 地下淡水排放通道為地下淡水通過(guò)含水層邊界流入海洋的區(qū)域。選取Q1A2、Q1A0 為研究對(duì)象,模擬潮汐波動(dòng)對(duì)地下淡水排放通道的影響,模擬結(jié)果如圖6所示。 (0表示淡水、1表示海水。0 for freshwater,1 for seawater.)圖6 潛水含水層有無(wú)潮汐條件下的淡水排放通道Fig.6 Fresh groundwater discharging zone under the condition of seawater intrusion of non tide and tide in unconfined coastal aquifer 在不考慮潮汐作用時(shí),海平面和海岸的交點(diǎn)與鹽水楔和海岸的交點(diǎn)兩點(diǎn)之間的海岸為潛水含水層中地下淡水排放通道。潮汐作用不僅會(huì)改變含水層中鹽度的分布,同時(shí)也會(huì)改變含水層中地下水淡水的排放通道。 從圖6中可以看出,在考慮潮汐作用時(shí),由于上鹽水楔的存在,上鹽水楔與下鹽水楔之間區(qū)域成為淡水排放的通道,與無(wú)潮條件下相比,潮汐作用使下鹽水楔和海岸的交點(diǎn)向低潮線方向移動(dòng),淡水排放通道也同時(shí)向低潮線方向移動(dòng)。 分別選取潮汐振幅不同的三種工況Q1A1、Q1A2、Q1A3為研究對(duì)象,探討潮汐振幅對(duì)海水入侵的影響,不同潮汐振幅條件下海水入侵?jǐn)?shù)值模擬結(jié)果如圖7所示。可以看出,潮汐振幅大小對(duì)潛水含水層海水入侵過(guò)程有著顯著的影響。潮汐振幅越小,上鹽水楔的分布范圍越小,潛水含水層中地下水淡水排放通道向低潮線偏移距離越短。這是因?yàn)槌毕且鸪遍g帶海岸區(qū)域水體循環(huán)的主要?jiǎng)恿σ蛩兀毕穹臏p小減弱了潮間帶水體循環(huán)的動(dòng)力因素,從而使得入侵淡水形成的上鹽水楔范圍隨之減小。同時(shí),由于上鹽水楔的形成會(huì)限制下鹽水楔的入侵距離,上鹽水楔的減小會(huì)令下鹽水楔向內(nèi)陸移動(dòng),入侵潛水含水層的距離增大。 圖7 潛水含水層不同潮汐振幅海水入侵?jǐn)?shù)值模擬結(jié)果Fig.7 Numerical simulation results of seawater intrusion with different tidal amplitude in unconfined coastal aquifer 因此,陸地邊界流量相同時(shí),潮汐振幅的減小使得上鹽水楔收縮,下鹽水楔向陸地?cái)U(kuò)張。 從圖8可以看出,在相同潮汐邊界條件下,內(nèi)陸淡水邊界的流量越小,則潛水含水層中海水入侵淡水的距離越遠(yuǎn)。同時(shí),內(nèi)陸邊界流量為20 mL/min時(shí),潮汐對(duì)鹽水楔成長(zhǎng)的影響明顯小于內(nèi)陸邊界流量為15 mL/min時(shí),這表明在潮汐振幅相同時(shí),陸地邊界流量越小受潮汐影響越大。這是因?yàn)楫?dāng)?shù)髁繙p小時(shí),在潮汐作用下形成的上鹽水楔會(huì)進(jìn)一步在潛水含水層中擴(kuò)散,而分布范圍更大的上鹽水楔會(huì)再次限制下鹽水楔的入侵距離。 圖8 潛水含水層不同淡水流量海水入侵?jǐn)?shù)值模擬結(jié)果Fig.8 Numerical simulation results of seawater intrusion with different freshwater flux in unconfined coastal aquifer 因此,潮汐條件相同時(shí),內(nèi)陸淡水邊界流量越小,海水入侵距離越遠(yuǎn),并且受潮汐的影響越大。 潮汐引起的海水位波動(dòng)是多個(gè)分潮共同作用下的結(jié)果,為進(jìn)一步研究多個(gè)分潮的影響,假設(shè)向海一側(cè)同時(shí)存在兩個(gè)分潮,探討兩個(gè)分潮共同作用下的海水入侵作用,兩個(gè)分潮其中一個(gè)潮周期為62 s,振幅為4.2 cm,另一個(gè)潮周期為124 s,振幅為2.1 cm,參數(shù)取值如表2所示。 圖9給出了分別在Q1A2、Q1A4以及兩個(gè)分潮共同作用下的潛水含水層海水入侵模擬結(jié)果。當(dāng)海側(cè)潮汐振幅為0.021 m時(shí),由于潮汐動(dòng)力因素太弱,因此在模擬結(jié)果中并未在潛水含水層中形成上鹽水楔,此時(shí)的鹽度分布基本上與穩(wěn)態(tài)時(shí)保持一致。但在兩個(gè)分潮共同作用下,上鹽水楔的擴(kuò)散范圍比只考慮單一分潮的二者都要大,這是由于多個(gè)分潮的存在增強(qiáng)了海洋中的水動(dòng)力作用,促進(jìn)了潮間帶海水向潛水含水層的擴(kuò)散,使得上鹽水楔進(jìn)一步成長(zhǎng),下鹽水楔入侵距離減小。 本文建立了潮汐影響下復(fù)雜海相邊界海水入侵的數(shù)值模型,實(shí)現(xiàn)了OpenGeoSys模擬海水入侵時(shí)移動(dòng)邊界的動(dòng)態(tài)處理,得到了與以固定邊界為海相邊界的傳統(tǒng)海水入侵模型不同的鹽度分布規(guī)律,重點(diǎn)探討了潮汐波動(dòng)對(duì)潛水含水層海水入侵規(guī)律的影響,達(dá)到了深入研究海水入侵機(jī)理的目的。本文得到的主要結(jié)論有以下幾個(gè)方面: (1) 潮汐波動(dòng)會(huì)引起潛水含水層地下水水位超高;潮汐引起的水位波幅隨著離岸的水平距離的增加而不斷衰減,相位與潮汐波相比存在滯后,滯后時(shí)間隨著離岸的水平距離的增加而不斷增大。 (2) 斜坡海灘上的潮汐波動(dòng)會(huì)引起潮間帶區(qū)域相對(duì)較快的水體循環(huán),這種海水-淡水循環(huán)促使了上鹽水楔的形成,上鹽水楔的存在改變了海水入侵過(guò)程中鹽度的分布及淡水排放通道,并且潮汐的存在會(huì)在一定程度上減緩海水入侵程度。 (3) 陸地邊界流量相同時(shí),潮汐振幅的減小使得上鹽水楔收縮,下鹽水楔向陸地?cái)U(kuò)張。 (4) 潮汐條件相同時(shí),內(nèi)陸淡水邊界流量越小,海水入侵距離越遠(yuǎn),并且受潮汐的影響越大。 (5) 多個(gè)分潮的存在使得上鹽水楔加劇擴(kuò)散,下鹽水楔向海收縮。 本文只進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)室尺度下物理模型的數(shù)值模擬分析,對(duì)于實(shí)際尺度下的應(yīng)用,需要考慮更為復(fù)雜的降雨入滲、地下水開(kāi)采、各向異性介質(zhì)等問(wèn)題,還有待進(jìn)一步研究。2 海水入侵?jǐn)?shù)值模型
2.1 模型構(gòu)建
2.2 模型驗(yàn)證
3 潮汐對(duì)海水入侵的影響分析
3.1 潮汐對(duì)海水入侵過(guò)程的影響
3.2 潮汐振幅對(duì)海水入侵的影響
3.3 陸源流量對(duì)海水入侵的影響
3.4 多個(gè)分潮對(duì)海水入侵的影響
4 結(jié)論