葉正勇

(浙江省衢州二中,浙江 衢州 324000)

切割情形下容阻電路的典型模型,其示意圖如圖1.

圖1

圖1中,質(zhì)量為m、有效切割長度為l、棒有效電阻為r0導(dǎo)體棒通過導(dǎo)軌與定值電值R0及電容器C(開始不帶電)構(gòu)成閉合回路.導(dǎo)體棒在平行于導(dǎo)軌的恒力F作用下由靜止開始沿導(dǎo)軌運(yùn)動(dòng);整個(gè)導(dǎo)軌處于垂直于導(dǎo)軌平面的勻強(qiáng)磁強(qiáng)B中,假定導(dǎo)軌足夠長而電阻不計(jì)．試分析導(dǎo)體棒將如何運(yùn)動(dòng)?回路中的電流及電容器所帶電荷量如何隨時(shí)間變化?上述過程中能量如何轉(zhuǎn)化?

1 電學(xué)量分析

1.1 回路中的電流i如何隨時(shí)間變化?

從棒開始運(yùn)動(dòng)時(shí)刻開始計(jì)時(shí).由題意,t=0時(shí),各物理量的值(初始值)分別為:電流i0=0,電容器的電荷量q0=0;棒的初速度v0=0,棒的初始加速度a0=F/m.

圖1中,對任一時(shí)刻t,設(shè)電容器上極板的電荷量為q,回路的電流為i,導(dǎo)體棒的速度為v,則

(1)

(2)

其中:R=R0+r.

(3)

將(2)式對時(shí)間t求導(dǎo)得

將(1)、(3)兩式代入上式化簡有

此式即回路中的電流i滿足的微分方程．結(jié)合初始條件i0=0,解得

(4)

令

(5)

(6)

(5)式簡化為

i=IS(1-e-λt).

(7)

(7)式表明:回路中的電流隨時(shí)間按指數(shù)函數(shù)增加,且增加到一定的值后保持不變(見i-t圖像)．

圖2

1.2 電容器的電荷量如何隨時(shí)間變化?

圖3

在i-t圖像中,q等于圖像圍成的面積,由此可定性畫出q-t圖像(見圖3),可見電荷量隨時(shí)間的變化情況是,電荷量隨時(shí)間的增加而增大,且電荷量的時(shí)間變化率(電流)隨時(shí)間先增加后保持不變.

2 導(dǎo)體棒運(yùn)動(dòng)情況分析

2.1 導(dǎo)體棒的加速度如何隨時(shí)間變化?

將電流隨時(shí)間變化的(7)式和(5)式代入(3)式可求得棒的加速度a,

圖4

由此可畫出a-t圖像(見圖4),可見棒的加速度隨時(shí)間按指數(shù)函數(shù)減少,且減到一定的值后保持不變.

圖5

2.2 導(dǎo)體棒的速度如何隨時(shí)間變化?

在a-t圖像中,v等于圖像圍成的面積,由此可定性畫出v-t圖像(見圖5),可見棒先做加速度不斷減少的非勻加速運(yùn)動(dòng),后做勻加速運(yùn)動(dòng).

3 系統(tǒng)中的能量轉(zhuǎn)化與守恒分析

同時(shí),導(dǎo)體棒在電路中又是電源,是提供電能的裝置,根據(jù)電路中的能量守恒:電源的總功率等于內(nèi)、外電路中所有電器消耗的總電功率,故對時(shí)刻t又滿足

此式給出了整個(gè)系統(tǒng)的能量守恒關(guān)系,它表明,外界提供給系統(tǒng)的能量(用外力F做的功量度)最終轉(zhuǎn)化為電路中內(nèi)、外電阻上增加的內(nèi)能、電容器內(nèi)增加的電場能以及導(dǎo)體棒增加的動(dòng)能;且數(shù)值上等于三者之和．

可以證明,將前面求得的i、q、v、a的表達(dá)式代入此能量關(guān)系式恒成立.

綜上所述,切割情形下的容阻電路模型,具有以下明顯特點(diǎn):

(3) 該模型系統(tǒng)的能量轉(zhuǎn)化與守恒體現(xiàn)在,系統(tǒng)總能量(電阻器的內(nèi)能,導(dǎo)體棒的動(dòng)能以及電容器的電場能的總和)的增加量等于外界輸入到系統(tǒng)的能量(通過外力做功).

(4) 本模型中電流,加速度,速度隨時(shí)間的變化情況也適用于純電阻切割模型和純電容切割模型.純電容模型可視為本模型在R→0時(shí)的特例;純電阻模型可視為本模型在C→∞時(shí)的特例.