孫 松，高康華，邱艷宇，王明洋

（陸軍工程大學爆炸沖擊防災(zāi)減災(zāi)國家重點實驗室，江蘇 南京 210007）

可燃性氣體因其來源廣、熱能高、污染小等特點已經(jīng)成為人們生產(chǎn)、生活中最常用的能源之一；與此同時，頻繁發(fā)生的氣體爆炸事故也給人們的生命財產(chǎn)安全帶來了巨大威脅。泄爆是工程實際中最常用的防護措施，研究者們對于泄爆條件下空間內(nèi)的爆炸壓力進行了大量的實驗研究[1-5]，對氣體爆炸的物理過程及各影響因素有了較全面的了解。

同時，出于安全性、經(jīng)濟性和實用性的考慮，研究者們以大量實驗為基礎(chǔ)結(jié)合氣體爆炸物理過程進行了理論模型的研究，以期能夠預(yù)測空間內(nèi)氣體爆炸壓力的變化情況。Bradley 等[6]根據(jù)守恒方程、理想氣體狀態(tài)方程和等熵壓縮方程推導出關(guān)于升壓速率的偏微分方程組，成為其后理論模型發(fā)展的基礎(chǔ)。Han 等[7]通過對比模型計算值與實驗結(jié)果發(fā)現(xiàn)，壓力計算模型可以較好地描述建筑空間內(nèi)的壓力變化，隨后通過模型計算探討了泄放面積、泄放壓力、屋室尺寸、氣體濃度和點火位置對爆燃壓力的影響。Ugarte 等[8]根據(jù)不同點火位置、容器形狀在一維等熵泄放模型的基礎(chǔ)上對火焰面積、火焰?zhèn)鞑ニ俣群屯獠勘級毫M行修正，對比發(fā)現(xiàn)修正后的模型與實驗結(jié)果吻合更好。美國防火規(guī)范NFPA68-2013[9]中總結(jié)大量實驗數(shù)據(jù)得到不同工況下泄爆壓力及泄爆面積的簡化確定方法，為實際工程防護提供了重要指導。Sustek 等[10]使用常用經(jīng)驗與半經(jīng)驗公式對不同實驗工況進行計算，對比發(fā)現(xiàn)，由于各經(jīng)驗公式中的參數(shù)很多都是基于實驗數(shù)據(jù)擬合得到，因此各公式適用范圍較窄，使用經(jīng)驗公式計算不同工況可能會產(chǎn)生較大誤差。

現(xiàn)有的氣體爆燃壓力計算方法多是以大量實驗數(shù)據(jù)為基礎(chǔ)評估空間內(nèi)的最大峰值超壓，無法準確描述空間內(nèi)的壓力變化過程；數(shù)值模擬方法計算成本高，耗時長，不利于工程快速評估應(yīng)用；而常用的壓力計算模型[11-13]多為關(guān)于升壓速率的偏微分方程組，其求解過程較復雜，同時這些模型大多假設(shè)泄放構(gòu)件開啟后先泄放已燃氣體，再泄放未反應(yīng)氣體，無法計算同時泄放已燃氣體和未反應(yīng)氣體的工況。本文中，通過將爆燃過程進行微分，假設(shè)每個微小時間段內(nèi)爆燃泄放過程均按照先燃燒、再泄放、最后壓力平衡的過程獨立分步進行，得到了泄爆壓力分步計算模型；同時在尺寸為2 m×1.2 m×0.6 m 的爆炸腔體一端安裝不同面積的泄壓結(jié)構(gòu)進行泄爆實驗，對分步壓力計算模型進行驗證，并根據(jù)實驗結(jié)果對模型進行湍流修正。該模型清晰地反映了氣體爆燃泄放機理，通過對微分時段內(nèi)的分步計算過程進行迭代，可以較好地描述泄爆條件下空間內(nèi)的壓力及各狀態(tài)參數(shù)的變化過程，計算過程簡單，可為工程實際中快速評估內(nèi)爆炸壓力提供參考；經(jīng)過湍流加速修正的壓力計算模型可以較好地描述因泄放截面改變引起的湍流區(qū)域內(nèi)的壓力變化情況。

1 理論模型

1.1 基本假設(shè)

由于爆燃過程非常復雜，涉及到燃燒學、熱動力學、流體動力學等多方面內(nèi)容，因此在模型計算時假設(shè)可燃氣體密度均勻充滿密閉空間且符合理想氣體狀態(tài)方程；同時假設(shè)密閉容器為絕熱壁面，忽略熱交換及內(nèi)部反應(yīng)的能量耗散過程。

泄放條件下氣體爆燃的超壓變化過程受燃燒產(chǎn)生的壓力和泄放降低的壓力共同影響，變化過程較復雜，為簡化計算將燃燒過程和泄放過程單獨考慮，將氣體爆燃泄放過程分成3 個獨立階段：（1）只燃燒不泄放(confined combustion stage)。將此階段簡化為密閉空間內(nèi)的爆燃過程，不考慮泄放對于爆燃壓力的影響。（2）泄放過程(venting stage)。第1 階段燃燒結(jié)束后室內(nèi)壓力上升，高于外部環(huán)境壓力，此時燃燒產(chǎn)物和未燃氣體將分別發(fā)生泄放。（3）泄放后壓力平衡階段(pressure equilibrium stage)。該階段泄放過程結(jié)束，此時空間內(nèi)部燃燒產(chǎn)物與未燃氣體壓力不同，空間內(nèi)部會發(fā)生氣體流動最終達到壓力平衡。密閉空間內(nèi)氣體爆燃泄放過程如圖1 所示，圖1(a)～(c)為燃燒反應(yīng)階段，圖1(d)～(e)為泄放階段，圖1(f)為壓力平衡階段。

圖 1 爆燃泄放分步計算模型示意圖Fig.1 Diagrams of the sub-steps model for combustion venting

1.2 控制方程

1.2.1 燃燒階段

通常假設(shè)預(yù)混氣體以規(guī)則球形燃燒并向四周擴散，則在 Δt時間內(nèi)所燃燒的體積為：

式中： VB,j為第j 個時間段內(nèi)燃燒的氣體體積；S 為火焰?zhèn)鞑ニ俣龋?Vh,j-1為j-1 時刻已燃氣體體積。

現(xiàn)定義燃盡率 Δμj為 Δt時間內(nèi)燃燒的氣體質(zhì)量與可燃氣體總質(zhì)量之比，則：

式中： ρc,j-1為 j-1 時刻未燃氣體密度， V0為 爆炸空間總體積， ρ0為初始氣體密度。

又因為根據(jù)等熵壓縮方程，在絕熱過程中有：

式中： γu為未燃氣體絕熱指數(shù)， pj-1為j-1 時刻空間內(nèi)的壓力，p0為空間內(nèi)的初始壓力。

則 Δμj可以寫成：

由于空間內(nèi)的壓力隨氣體燃燒分數(shù)的增大而升高，假設(shè)室內(nèi)壓力的升高與燃燒產(chǎn)物生成量成線性關(guān)系[14]，則圖1 中(c)階段室內(nèi)壓力為：

式中： pb為 密閉空間內(nèi)氣體爆燃產(chǎn)生的最大壓力，該值與氣體種類和濃度有關(guān)； pn,j為j 時刻密閉燃燒階段結(jié)束時內(nèi)部壓力值。

由于整個反應(yīng)過程為絕熱過程且壓力 pn,j已知，則根據(jù)等熵壓縮方程：

可得圖1 中j 時刻(c)階段未燃氣體體積為：

已燃氣體體積為：

式中： Vc,j-1為 j-1 時刻未燃氣體體積； Vh,j-1為j-1 時刻已燃氣體的體積。

由質(zhì)量守恒可得圖1 中(c)階段未燃氣體密度為：

式中： ρn,c,j為j 時刻燃燒階段結(jié)束時未燃氣體密度, ρc,j-1為j-1 時刻未燃氣體密度。

已燃氣體密度為：

式中： ρn,h,j為j 時刻燃燒階段結(jié)束時燃燒產(chǎn)物密度, ρh,j-1為j-1 時刻燃燒產(chǎn)物密度。

此時第j 個時間段內(nèi)燃燒階段結(jié)束，開始進行泄放階段的壓力計算。

1.2.2 泄放階段

考慮實際情況，假設(shè)該階段未燃氣體與燃燒產(chǎn)物分別發(fā)生泄放且外界氣壓恒為標準大氣壓，則以次臨界速度（ p0/ pj-1≥βk）泄放時[6,14]，單位時間內(nèi)泄放的燃燒產(chǎn)物和未燃氣體體積分別為：

以臨界速度（ p0/ pj-1≤βk）泄放時，單位時間內(nèi)泄放的燃燒產(chǎn)物和未燃氣體體積分別為：

式中： Ah,j和 Ac,j分別為 Δt 時間內(nèi)燃燒產(chǎn)物和未燃產(chǎn)物的泄放流動面積； γb為 燃燒產(chǎn)物的絕熱指數(shù)； βk為臨界比值，其計算公式為 βk=[2/(γu+1)]γu/(γu-1)。

由于發(fā)生氣體泄放，未燃氣體和燃燒產(chǎn)物的密度及壓力均發(fā)生變化，根據(jù)等熵壓縮方程可得圖1 中(e)階段j 時刻泄放階段結(jié)束時空間內(nèi)未燃氣體和燃燒產(chǎn)物的壓力分別為：

j 時刻泄放階段結(jié)束時空間內(nèi)未燃氣體和燃燒產(chǎn)物的密度分別為：

在第2 階段中假設(shè)只發(fā)生氣體的泄放流動，但空間內(nèi)未燃氣體與已燃氣體所占體積不發(fā)生改變，此時第2 階段結(jié)束，開始進行空間內(nèi)壓力平衡階段的計算。

1.2.3 壓力平衡階段

由等熵壓縮方程可知:

將式(19)代入式(20)并變形后得完整反應(yīng)過程結(jié)束時空間內(nèi)的壓力：

式中： β= pr,j/pj。

求得圖1 中(f)階段的壓力pj后，根據(jù)狀態(tài)方程與等熵壓縮方程可以求得(f)階段的氣體物理參數(shù)：

式中： ρh,j和 ρc,j分別為j 時刻整個爆燃泄放過程結(jié)束后空間內(nèi)未燃氣體和燃燒產(chǎn)物的密度； Vh,j和 Vc,j分別為此時空間內(nèi)未燃氣體和燃燒產(chǎn)物的體積。

此時第3 階段結(jié)束，一個微分時間段內(nèi)腔體中氣體壓力、密度、體積的完整變化過程結(jié)束，開始迭代進行下一個時間步的計算。

反應(yīng)后期若空間內(nèi)混合氣體已全部燃盡，則燃燒過程結(jié)束，此時氣體繼續(xù)由內(nèi)部流向外部空間，直至內(nèi)外壓力平衡。該階段在迭代計算過程中省略圖1 中(b)、(c)過程，即該情況下完整反應(yīng)流程圖變?yōu)閳D1(a)、(d)、(e)、(f)。

2 實驗驗證

2.1 實驗裝置

實驗裝置由配氣系統(tǒng)、長方體爆炸容器、點火系統(tǒng)、泄爆系統(tǒng)與數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)構(gòu)成，如圖2 所示。

圖 2 實驗系統(tǒng)示意圖Fig.2 Schematic of the experimental system

爆炸腔體為自行設(shè)計的長方體容器，長、寬、高分別為2、1.2、0.6 m，最大可承受1 MPa 的壓力。爆炸容器一端為開敞的用于安裝泄爆結(jié)構(gòu)的卡箍式法蘭盤，其尺寸為1.2 m×0.6 m，泄爆構(gòu)件示意圖如圖3所示；另一端壁面中部通過法蘭結(jié)構(gòu)與電阻絲點火器連接，構(gòu)成點火系統(tǒng)，其最大點火溫度可達500 ℃。實驗中選用乙烯作為可燃氣體，通過在爆炸腔體側(cè)面等距離設(shè)置進氣孔和抽氣孔運用壓力分配法配氣，氣體濃度由流量計和壓力表控制。進氣孔內(nèi)配置有細長進氣管道，管道上均勻分布有小孔，這種均布直管式進氣系統(tǒng)可以保證腔體內(nèi)預(yù)混氣體混合較均勻。在爆炸腔體頂部裝有PCB113B26 系列壓電式高頻壓力傳感器，分別距泄放端口1.2、0.1 m。數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)將采集到的電信號轉(zhuǎn)化為壓力信號并輸出，其數(shù)據(jù)采樣頻率為200 kHz。高速攝影儀置于距泄爆口側(cè)面8 m 處，拍照頻率為1 000 s-1。

圖 3 泄爆構(gòu)件示意圖(單位為mm)Fig.3 Schematic diagrams of vent covers (unit in mm)

如圖3 所示，實驗中泄爆構(gòu)件采用擊穿壓力均為7.5 kPa 的泄爆板和泄爆膜。泄爆板泄放面積為1.1 m×0.5 m，泄爆膜泄放面積為0.3 m×0.6 m。采用泄爆膜作為泄爆構(gòu)件開展實驗時，在腔體泄爆端安裝尺寸為1.2 m×0.6 m 的隔板，并在隔板中部開設(shè)面積為0.6 m×0.3 m 的泄爆口，使用泄爆膜對其進行封閉，如圖3(a)所示；采用泄爆板作為泄爆構(gòu)件開展實驗時，直接在腔體泄爆端安裝尺寸為1.2 m×0.6 m 的泄爆板，如圖3(b)所示。構(gòu)件擊穿壓力通過在泄爆結(jié)構(gòu)背面粘貼應(yīng)變片以應(yīng)變信號消失時刻腔體內(nèi)對應(yīng)的壓力確定，實驗時選取的可燃氣體的體積分數(shù)為4%～8%。

2.2 結(jié)果對比

使用分步壓力計算模型對實驗工況進行計算，由于實驗工況為矩形容器端部中心點火，因此需針對火焰的傳播形狀對計算模型進行修正。由高速攝影觀察到火焰由泄爆端流出時其陣面可近似認為是平面，因此為計算簡便假設(shè)火焰未接觸壁面時為球形傳播，接觸壁面時為平面?zhèn)鞑ィ瑒t端部點火時火焰的體積表達式為：

式中：2a、2c 為爆炸腔體的長和高，x 為火焰半徑。

泄爆板和泄爆膜工況的計算值及實驗測量結(jié)果分別如圖4～5 所示。由圖4 可知：采用泄爆板作為泄爆構(gòu)件時，2 個傳感器測得的壓力時程曲線基本重合，符合準靜態(tài)壓力形式[15]；此時腔體內(nèi)部為單峰值壓力曲線，分析認為當構(gòu)件擊穿后由于泄放面積較大使得短時間內(nèi)大量氣體外泄，引起腔體內(nèi)部壓力下降至環(huán)境壓力。該情況下模型計算值與實驗結(jié)果吻合較好。

圖 4 可燃氣體的體積分數(shù)不同、采用泄爆板作為泄爆構(gòu)件時，泄爆壓力的計算值與實驗測量結(jié)果的比較Fig.4 Comparison of gas explosion venting pressure between calculated results by the model and experimental ones in the experiments with vent plates at different volume fractions of combustible gas

圖 5 可燃氣體的體積分數(shù)不同、采用泄爆膜作為泄爆構(gòu)件時，泄爆壓力的計算值與實驗測量結(jié)果的比較Fig.5 Comparison of gas explosion venting pressures between the model and the tests with vent films at different volume fractions of combustible gas

觀察圖5 發(fā)現(xiàn)，當采用泄爆膜作為泄爆構(gòu)件時腔體內(nèi)壓力曲線均為雙峰值曲線，分析認為由于泄爆膜面積較小，構(gòu)件擊穿后腔體內(nèi)部氣體外流引起壓力下降產(chǎn)生第1 個壓力峰值；氣體外泄同時又會加劇腔體內(nèi)部湍流擾動，扭曲火焰陣面，提高燃燒速率與升壓速率，引起腔體內(nèi)壓力再次上升產(chǎn)生第2 個峰值[1]。同時由圖5 發(fā)現(xiàn)當乙烯體積分數(shù)較高時靠近泄爆口的壓力傳感器T1 測得的第2 個峰值壓力要大于內(nèi)部傳感器T2 相應(yīng)的測量值，分析原因認為由于泄爆膜開口面積較小，外流氣體流動面積的突然改變、結(jié)合容器壁的限制作用使得近泄爆口處湍流效應(yīng)明顯，可燃氣體得到充分燃燒，腔體內(nèi)部產(chǎn)生壓力梯度，泄爆口處壓力大于腔體內(nèi)部壓力，且越接近最佳體積分數(shù)該現(xiàn)象越明顯[16-17]。此時理論模型可以較好地描述腔體內(nèi)部的壓力變化情況，但與近泄爆口處壓力變化情況存在誤差。

為了進一步驗證計算模型的適用性，運用該模型計算其他研究者的實驗工況[5,7,18]，其結(jié)果如圖6所示。通過對比發(fā)現(xiàn)計算結(jié)果與實驗結(jié)果吻合較好，該方法具有較好的普適性。

圖 6 運用本文計算模型計算其他研究者的實驗工況[5, 7, 18]下的瀉爆壓力Fig.6 Gas explosion venting pressures calculated by the model proposed in this paper for the experimental conditions[5, 7, 18] of other researchers

3 模型修正

由于傳感器T1 測得的第2 個峰值壓力大于腔體內(nèi)部相應(yīng)的壓力值是因泄放截面改變引起的火焰湍流傳播引起，因此在此引入湍流加速因數(shù)λ 對火焰?zhèn)鞑ニ俣冗M行修正，以計算靠近泄放口位置的壓力情況。湍流加速作用因泄放截面的改變引起，因此將傳播路徑中的障礙物截面與火焰?zhèn)鞑ソ孛娴谋戎?，即阻塞? 作為其增強因子的影響因素。研究者們對障礙物對火焰?zhèn)鞑サ募铀僮饔眠M行了大量的實驗研究[16,19-20]，雖然實驗環(huán)境不同，但是障礙物阻塞率對于火焰的湍流加速效果表現(xiàn)出一定的規(guī)律性。現(xiàn)根據(jù)美國防火規(guī)范NFPA68 確定因截面改變引起的湍流加速因數(shù)[9]：

式中：Aobs為障礙物截面面積，As為火焰?zhèn)鞑ヂ窂浇孛婷娣e， λ0為因自湍流等因素引起的湍流因數(shù)。在本文的泄爆膜實驗工況中Aobs取0.37， As取0.55， λ0取2。

則未因傳播截面改變引起湍流加速的火焰?zhèn)鞑ニ俣葹閇21]:

近泄爆口處因截面改變產(chǎn)生湍流加速的火焰?zhèn)鞑ニ俣葹椋?/p>

式中： S0為基本火焰?zhèn)鞑ニ俣?；p 和p0分別為空間內(nèi)的壓力和初始壓力；T0和Tu分別為初始溫度和未燃氣體溫度； α 和 η為 根據(jù)實驗確定的參數(shù)，此處 α取2，η取-0.15。

現(xiàn)將修正后的火焰?zhèn)鞑ニ俣却雺毫τ嬎隳Ｐ?，則計算結(jié)果如圖7 所示。由圖7 可知，經(jīng)湍流修正后的壓力計算模型得到的峰值壓力及升壓時間與傳感器T1 測得的實驗結(jié)果吻合較好，使用湍流修正因數(shù)預(yù)測因傳播截面改變引起的湍流區(qū)域的壓力值具有可行性。

圖 7 針對體積分數(shù)不同的可燃氣體，修正后的壓力計算模型得到的瀉爆壓力與實驗結(jié)果的比較Fig.7 Comparison of gas explosion venting pressures calculated by the modified model and the test data at different volume fractions of combustible gas

4 結(jié) 論

（1）通過將爆燃泄放過程進行微分，假設(shè)每個微小時間段內(nèi)爆燃泄放過程均按照先燃燒、再泄放、最后壓力平衡的過程獨立分步進行，得到了泄爆壓力分步計算模型。該模型計算簡單，不僅可以計算爆燃泄放過程中的壓力變化情況，還可以得到各時刻空間內(nèi)的氣體密度、體積等物理狀態(tài)參數(shù)。

（2）在尺寸為2 m×1.2 m×0.6 m 的長方體容器中充滿乙烯-空氣混合氣體進行實驗驗證，發(fā)現(xiàn)當采用大面積泄爆板作為泄爆構(gòu)件時爆燃壓力曲線均為單峰值曲線，該條件下壓力模型計算結(jié)果與實驗結(jié)果吻合較好。

（3）當采用小面積泄爆膜作為泄爆構(gòu)件時會因外流氣體流動截面改變引起火焰湍流加速，使得腔體內(nèi)產(chǎn)生壓力梯度，近泄爆口處壓力值大于腔體內(nèi)部。通過湍流加速因子對火焰速度進行修正，則修正后的壓力計算模型可以較好地描述近泄爆口處的壓力變化情況。