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物理量是現(xiàn)象、物體或物質(zhì)的可量化屬性，分為基本量和導(dǎo)出量?；玖渴侨藶橐?guī)定的因而均不可用其它量表達(dá)，導(dǎo)出量是可用其它量表達(dá)或定義的量。系統(tǒng)內(nèi)的基本量和導(dǎo)出量通過(guò)定律及其方程相關(guān)聯(lián)[1]。任何物理現(xiàn)象、物體或物質(zhì)的變化都只有通過(guò)量的表達(dá)式才能致其被充分描述、理解、控制和利用。

1 流體的流動(dòng)[2-3]

除流阻和流抗與電阻和電抗的產(chǎn)生機(jī)理不同外，流路中的流體分子流動(dòng)猶如電路中的電子流動(dòng)。流路中的流體流，與電路中的電流對(duì)應(yīng)，是由與電壓對(duì)應(yīng)的流體壓力和與電阻抗對(duì)應(yīng)的流阻抗決定的。流體流與流路兩端間的流體壓力成正比，與流路兩端間的流阻抗成反比。流阻抗是流路兩端間的流阻與流抗的代數(shù)和。流阻為度量流體流的外周阻力的物理量，流抗為度量流體流的正面阻力的物理量，漏阻為度量密封緊密度的物理量，它們有相同的計(jì)量單位，為單位流體流(單時(shí)間內(nèi)單位容積流體)流過(guò)流阻、流抗或漏阻所需的持續(xù)壓力。因此，流體流×流阻 = 被流阻耗損的壓力(能)，流體流×流抗 = 被流抗轉(zhuǎn)換為動(dòng)能的壓力(能)，流體流×漏阻 = 被漏阻耗損的壓力(能)，流體流× (流阻+流抗) = 流過(guò)流路所需的總壓力。

2 流體流動(dòng)系統(tǒng)物理量的名稱(chēng)、定義、符號(hào)和單位[2-5]

10余年來(lái)，筆者一直致力于流體泄漏和流體流動(dòng)的研究，研究形成并發(fā)表了多篇論文，論文的內(nèi)容涉及密封定律、密封定理、密封結(jié)構(gòu)理論及流體的流動(dòng)規(guī)律。

基于文獻(xiàn)[2]和文獻(xiàn)[3]的論文，結(jié)合文獻(xiàn)[4]和文獻(xiàn)[5]的標(biāo)準(zhǔn)，建立的流體流動(dòng)系統(tǒng)物理量的名稱(chēng)、定義、符號(hào)和單位詳見(jiàn)表1。

表1 流體流動(dòng)系統(tǒng)物理量的名稱(chēng)、定義、符號(hào)和單位

注：1)參見(jiàn)ISO 80000-3的3.4條。2)參見(jiàn)ISO 80000-4的4.15.1條。3)流動(dòng)流體受到正面正負(fù)障礙撞擊時(shí)，其部分靜壓力(能)和動(dòng)能將分別無(wú)損地轉(zhuǎn)換成其動(dòng)能和靜壓力(能)，因此，流動(dòng)流體中的總壓力(能)p= (ps?Δps) + (pd±Δps)。4)由于流速的單位m/s =m3/m2/s，即流體的流速可為單位時(shí)間流過(guò)單位橫截面積的流體容積，因此，定義為單位時(shí)間流過(guò)一個(gè)橫截面的流體容積的流體流IF=C/t=vA，其中v為流速，A為橫截面積，C為時(shí)間t內(nèi)流過(guò)橫截面的流體容積。5)IL=C/t，其中C為時(shí)間t內(nèi)流過(guò)密封節(jié)的流體容積。6)由于Pa·s = N·s/m2，即Pa·s為單位面積上的恒力沖量(N·s)，因此，某個(gè)容積流體流過(guò)某段流路所需的恒靜壓力ps和時(shí)間t之積(pst)為恒壓(力)沖量。

由表1中流體流速定義可知，流速dvx= dC/dA/dt，其中dC為時(shí)間dt內(nèi)流過(guò)橫截面dA的流體容積，即dvx為單位時(shí)間流過(guò)單位橫截面積的流體容積，因此，進(jìn)一步由ISO 80000-4：2006 (4.23項(xiàng))對(duì)動(dòng)力黏度η的定義式τxz=ηdvx/dz=ηdC/dA/dt/dz=ηdC/dAdzdt=η/dt可知，最終的黏度定義式η=τxzdt是約去原始定義式分子和分母中的最大公約數(shù)dC=dAdz后的結(jié)果，即黏度η與流體流過(guò)橫截面積dA的容積dC和時(shí)間dt之比IF(IF= dC/dt)無(wú)關(guān)(因?yàn)镮F隨剪切應(yīng)力τxz或壓力ps大小而變)，只與單位容積流體流過(guò)單位橫截面積所需的恒靜壓和時(shí)間之積(恒壓沖量τxzdt=pst)有關(guān)。也就是說(shuō)，此前用流體流IF的大小辨別黏度和與黏度有關(guān)的流阻、漏阻(緊密度)等都是錯(cuò)的[6]。由于恒壓下單位容積流體流過(guò)單位橫截面積的時(shí)間越長(zhǎng)，表明流體的黏度(pst)越大，反之亦然，因此，與同單位的流阻對(duì)應(yīng)，可定義單位容積流體流過(guò)單位橫截面所需的恒壓沖量(pst)為動(dòng)力黏度η。

在某種條件下，其后面受到撞擊的慢速物體將快起來(lái)，其前面受到質(zhì)量更大的慢速物體阻擊的快速物體將慢下來(lái)與慢速物體同步運(yùn)動(dòng)。同樣道理，受到縮口靜止端面撞擊的管路流體將快起來(lái)流走，受到擴(kuò)口內(nèi)的大量慢速流體阻擊的快速流體也將慢下來(lái)與慢速流體同步流動(dòng)。快起來(lái)的物體和流體的動(dòng)能將增加，慢下來(lái)的物體和流體的動(dòng)能將減小。顯然，快起來(lái)的流體動(dòng)能增來(lái)自其壓力(能)減，慢下來(lái)的流體動(dòng)能減將致其壓力增，否則將打破能量守恒。也就是說(shuō)，在理論上，流體在流經(jīng)縮口和擴(kuò)口成對(duì)出現(xiàn)的正負(fù)障礙(如閥門(mén))時(shí)，無(wú)任何壓力(能)損失，在流經(jīng)單個(gè)正負(fù)障礙時(shí)，雖有壓力變化但卻無(wú)任何能量損失。然而，現(xiàn)有流體力學(xué)卻將管壁所致的管道流體壓力(能)損失叫沿程損失，將管截面形狀變化形成的局部障礙所致的管道流體壓力(能)降叫局部損失[7-8]。不過(guò)，現(xiàn)有流體力學(xué)所說(shuō)的“在整個(gè)管路系統(tǒng)中，沿程損失是主要的，局部損失是次要的”[8]，似乎又有點(diǎn)否定“管截面形狀變化形成的局部障礙所致的管道流體壓力(能)降”是一種能量損失的含意。所以說(shuō)，現(xiàn)有流體力學(xué)有關(guān)湍流或紊流的說(shuō)法是在未發(fā)現(xiàn)流抗物理量之前的非科學(xué)說(shuō)法。

其實(shí)，雷諾在其1883年的實(shí)驗(yàn)中觀察到的所謂層流為有色流體在不低于和不顯著低于其壓力的包圍流體中的無(wú)橫向擴(kuò)散流動(dòng)，所謂湍流為有色流體在顯著低于其壓力的包圍流體中的有橫向擴(kuò)散流動(dòng)，因?yàn)橛猩黧w的壓力是固定不變的，包圍流體的壓力是隨流速不斷增加而從稍高于有色流體的壓力不斷下降至顯著低于有色流體壓力的。也就是說(shuō)，雷諾實(shí)驗(yàn)中的有色流體在高速包圍流體中的有橫向擴(kuò)散流動(dòng)，完全不能說(shuō)明包圍流體本身在高速時(shí)也有橫向擴(kuò)散流動(dòng)。

3 結(jié)語(yǔ)

密封緊密度即漏阻是7個(gè)基本物理量以外的導(dǎo)出量，是由密封或泄漏定律確立的，為恒壓狀態(tài)下壓力容器或系統(tǒng)穿過(guò)密封節(jié)漏出單位容積流體所耗的時(shí)間t與靜壓力ps之積[2]，絕對(duì)不是現(xiàn)有國(guó)際標(biāo)準(zhǔn)ISO 5208：2015 《Industrial valves — Pressure testing of metallic valves》按任意規(guī)定基本量那樣，任意規(guī)定為某個(gè)壓力下的泄漏率的倒數(shù)[6]。

流抗也是7個(gè)基本物理量以外的與流阻和漏阻有相同計(jì)量單位的導(dǎo)出量，是由能量守恒定律確立的，為單位容積流體流過(guò)某段流路克服正面阻力所需的恒壓沖量，或?yàn)閱挝粫r(shí)間單位容積流體流過(guò)某段流路克服正面阻力所需的恒靜壓力[2]。因此，根據(jù)流抗的科學(xué)定義，管路的縮口(段)對(duì)流經(jīng)流體的正面阻力所致的流抗，將致流經(jīng)流體有一個(gè)壓力降。也就是說(shuō)，管路流體在縮口(段)的壓力降應(yīng)是由管路的流抗所致，而不是現(xiàn)有流體力學(xué)所說(shuō)的是由縮口(段)的湍流或紊流所致[7-8]。