劉子龍, 史 劍, 蔣國(guó)榮

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海浪破碎對(duì)北太平洋海表面溫度模擬的影響

劉子龍, 史 劍, 蔣國(guó)榮

(解放軍理工大學(xué)氣象海洋學(xué)院, 江蘇南京211101)

基于海浪模式WAVEWATCH III模擬北太平洋海浪要素, 結(jié)合NDBC浮標(biāo)資料進(jìn)行驗(yàn)證, 發(fā)現(xiàn)模擬出的有效波高與浮標(biāo)測(cè)量值具有很好的一致性?；诟倪M(jìn)型白冠覆蓋率耗散模型, 利用海浪模式模擬出的有效波高、有效波周期和摩擦速度等海浪要素計(jì)算出單位面積水柱內(nèi)因海浪破碎產(chǎn)生的湍動(dòng)能通量。通過(guò)改變環(huán)流模式sbPOM湍動(dòng)能方程的上邊界條件, 引入海浪破碎產(chǎn)生的湍動(dòng)能通量, 并探究海浪破碎對(duì)北太平洋海表面溫度模擬的影響。研究表明, 由于海浪破碎的引入, 環(huán)流模式sbPOM對(duì)北太平洋海表面溫度模擬的準(zhǔn)確程度得到提升, 這為大氣模式提供一個(gè)準(zhǔn)確的北太平洋下邊界條件具有重要意義。

海浪破碎; 海表面溫度; WAVEWATCH III; sbPOM

近年來(lái), 隨著對(duì)上層海洋和低層大氣物理過(guò)程耦合研究的不斷深入, 對(duì)海浪運(yùn)動(dòng)的研究也得到了前所未有的關(guān)注, 所關(guān)注的焦點(diǎn)并非海浪現(xiàn)象本身, 而是海浪對(duì)其他海洋動(dòng)力過(guò)程的影響[1]。海浪運(yùn)動(dòng)導(dǎo)致海洋上層混合的機(jī)制主要有: 波致雷諾應(yīng)力引發(fā)的湍流混合、波浪破碎誘導(dǎo)的湍流混合、Stocks漂與風(fēng)驅(qū)動(dòng)的剪切流相互作用形成的Langmuir環(huán)流混合等[2]。本文在前人研究的基礎(chǔ)上, 僅從海浪破碎誘導(dǎo)的湍流混合對(duì)海洋表面溫度模擬產(chǎn)生的影響方面展開(kāi)研究。

海浪是存在于海-氣界面上的一種重要的運(yùn)動(dòng)形式, 海浪破碎對(duì)海洋上混合層中的湍流生成及其混合有著直接的影響。大量實(shí)驗(yàn)觀測(cè)結(jié)果表明[3-5], 海浪破碎將促進(jìn)海洋上混合層中湍流生成, 加強(qiáng)湍流垂向混合, 其影響深度與海浪成長(zhǎng)狀態(tài)有關(guān)。Toba等[6]根據(jù)觀測(cè)指出海浪破碎的影響深度可達(dá)5倍有效波高。Thomson等[27]在數(shù)值模式中引入波浪破碎導(dǎo)致的湍動(dòng)能通量, 發(fā)現(xiàn)波浪破碎的影響深度與垂直參考系相關(guān)。Alari等[20]基于耦合環(huán)流模式NEMO和海浪模式WAM引入海浪破碎作用, 發(fā)現(xiàn)海浪破碎對(duì)海表面溫度、溫度的垂直分布和上升流都產(chǎn)生較大影響。Breivik等[28]基于NEMO環(huán)流模式, 討論了海表應(yīng)力、波浪破碎導(dǎo)致的湍動(dòng)能通量和Stokes Coriolis應(yīng)力對(duì)混合層的影響, 發(fā)現(xiàn)3個(gè)物理過(guò)程對(duì)減小海表面溫度偏差起到了巨大作用。管長(zhǎng)龍等[1]總結(jié)前人所得, 認(rèn)為波浪破碎為海表附近的湍流生成源, 在混合層上部形成一個(gè)影響磁層, 該層中的湍流耗散率分布不再遵從固壁定律所規(guī)定的結(jié)果, 波浪破碎的影響深度可達(dá)5~10倍有效波高。孫群等[8-10]為了研究海浪破碎對(duì)混合層中湍能量收支的影響, 采用垂向一維湍封閉混合模型, 通過(guò)改變湍動(dòng)能方程的上邊界條件, 引入海浪破碎產(chǎn)生的湍動(dòng)能通量, 發(fā)現(xiàn)海浪破碎在海表產(chǎn)生的湍動(dòng)能通量影響了海洋上混合層中的各項(xiàng)湍能量收支間的局部平衡關(guān)系。Sun等[11]利用M-Y一維湍封閉模型, 通過(guò)將波浪破碎作為海表湍流源引入, 發(fā)現(xiàn)考慮波浪破碎效應(yīng)后, 模式模擬的海表面溫度比未考慮波浪破碎效應(yīng)時(shí)降低, 同時(shí), 混合層深度增加, 模擬效果更顯著。

為了探究海浪破碎效應(yīng)在較大范圍內(nèi)對(duì)海表面溫度的影響, 本文在采用先進(jìn)的并行版本sbPOM環(huán)流模式[12]的基礎(chǔ)上, 區(qū)別于孫群等[8]利用海浪模式WAM計(jì)算海浪破碎導(dǎo)致能量耗散率的方式, 利用Guan等[7]總結(jié)計(jì)算出的基于白冠破碎的能量耗散率表達(dá)式, 通過(guò)改變環(huán)流模式sbPOM湍動(dòng)能方程的上邊界條件, 引入海浪破碎產(chǎn)生的湍動(dòng)能通量, 探究海浪破碎對(duì)北太平洋海域不同季節(jié)的海表面溫度(Sea Surface Temperature, SST)的影響。

1 研究方法

1.1 WAVEWATCH III海浪模式簡(jiǎn)介及設(shè)置

WAVEWATCH III海浪模式(以下簡(jiǎn)稱 WW3)是基于第三代海浪模式WAM發(fā)展起來(lái)的當(dāng)前國(guó)際上最為成熟的幾個(gè)海浪模式之一[13], 具有穩(wěn)定性好、計(jì)算精度高等特點(diǎn), 目前已成為美國(guó)海洋環(huán)境預(yù)報(bào)中心的業(yè)務(wù)化海浪預(yù)報(bào)模式。大量海浪數(shù)值模擬研究表明[14-16], WW3能夠模擬出精度較高的海浪要素。

本文采用NCEP(National Centers for Environmental Prediction)再分析風(fēng)場(chǎng)數(shù)據(jù)驅(qū)動(dòng)WW3海浪模式(該數(shù)據(jù)空間分辨率為1.875°×1.9°, 時(shí)間間隔為6 h),模式地形數(shù)據(jù)由全球分辨率5′×5′的ETOPO5地形插值得到。模擬了2014年全年的北太平洋海域海浪過(guò)程。設(shè)置WW3模式考慮風(fēng)攝入波動(dòng)、非線性的波波相互作用、白帽耗散和底摩擦等物理過(guò)程, 相應(yīng)的檢驗(yàn)參數(shù)采用默認(rèn)值。WW3模擬的區(qū)域范圍為: 10°S~ 66°N, 100°~280°E, 空間分辨率為5°×5°。海浪譜頻率分布范圍為 0.041 8~0.41 Hz, 共分25個(gè)頻段, 譜空間上離散為24個(gè)波向, 方向角分辨率為15°。模式最大全局時(shí)間積分步長(zhǎng)取為2 400 s,方向和-theta方向最大CFL時(shí)間積分步長(zhǎng)設(shè)為1 200 s, 最小源函數(shù)項(xiàng)時(shí)間積分步長(zhǎng)本文中設(shè)為300 s。

1.2 sbPOM環(huán)流模式簡(jiǎn)介及設(shè)置

sbPOM(stony brook parallel ocean model)模式[12]是基于POM(princeton ocean model)模式[25]進(jìn)行改進(jìn)得到的一種可并行運(yùn)算的環(huán)流模式, 劉欣等[17]曾采用區(qū)域海-氣耦合模式WRF-sbPOM, 對(duì)理想熱帶氣旋和海洋暖渦間的海氣相互作用進(jìn)行模擬, 獲得較好的模擬效果。劉子龍等[26]曾在環(huán)流模式sbPOM中引入海浪攪拌混合作用, 并探究其對(duì)北太平洋海表面溫度模擬的影響, 發(fā)現(xiàn)海浪攪拌混合作用的引入能夠較大的改善原模式對(duì)北太平洋海表面溫度的模擬。sbPOM除將POM改為并行外, 物理模型較原來(lái)無(wú)較大變化, 垂向坐標(biāo)仍然采用坐標(biāo)。本文關(guān)注的湍動(dòng)能方程,

(2)

其中q為湍流垂向擴(kuò)散系數(shù);s、b和分別表示湍動(dòng)能的剪切生成項(xiàng)、浮力生成項(xiàng)和耗散率;為湍流速度尺度;1為常數(shù);為海水中的摩擦速度。

在對(duì)北太平洋海表面溫度進(jìn)行模擬的過(guò)程中, sbPOM模式空間分辨率與上文WW3模式設(shè)置保持一致, 垂向采用40個(gè)層, 在海洋上層采用較高的分辨率, 而在中、深層分辨率較低。模式初始溫、鹽場(chǎng)取自SODA資料月平均溫度和鹽度, 全場(chǎng)運(yùn)動(dòng)速度取零, 地形同樣由全球分辨率為5′×5′的ETOPO5地形插值得到。風(fēng)場(chǎng)和熱通量取自空間分辨率為1.875°×1.9°的NCEP再分析資料中心, sbPOM模式外模時(shí)間步長(zhǎng)為20 s, 內(nèi)模時(shí)間步長(zhǎng)600 s, 積分2 a, 取第二年積分結(jié)果進(jìn)行分析。

1.3 海浪破碎的引入

海浪破碎能夠在海表面產(chǎn)生湍動(dòng)能通量, 進(jìn)而影響海洋上混合層湍能量收支的平衡關(guān)系。近年來(lái), 大量實(shí)驗(yàn)觀測(cè)[18-19]也都證明海浪破碎對(duì)上混合層中湍能量收支有著重要的影響。因此海洋混合層模式中需要考慮海浪破碎的影響。

根據(jù)文獻(xiàn)[21-22], 當(dāng)考慮波浪破碎對(duì)海表面溫度的影響時(shí), 將在海表形成一向下輸入的湍動(dòng)能通量, 此時(shí), 可將(2)式給定的海表邊界條件改為(3)式:

結(jié)合Guan等[7]提出的改進(jìn)型白冠覆蓋率耗散模型,

2 結(jié)果分析

2.1 海浪模式數(shù)值試驗(yàn)結(jié)果分析

選取模式模擬有效波高作為探究WW3海浪數(shù)值試驗(yàn)?zāi)M結(jié)果準(zhǔn)確性的驗(yàn)證要素。基于美國(guó)國(guó)家浮標(biāo)資料中心NDBC(National Data Buoy Center), 選取如圖1所示的8個(gè)浮標(biāo)站數(shù)據(jù)進(jìn)行驗(yàn)證, 驗(yàn)證的月份分別為2014年2月、5月、8月、11月。

限于篇幅, 圖2僅給出了46075號(hào)浮標(biāo)站點(diǎn)的4個(gè)月份的有效波高模擬結(jié)果和浮標(biāo)測(cè)量結(jié)果的對(duì)比圖。從圖中可以看出, WW3海浪模式模擬有效波高值和浮標(biāo)測(cè)量值具有很好的一致性, 但是在一些風(fēng)速較大、變化較劇烈的時(shí)間段, 模擬結(jié)果稍不理想, 如, 2月8日到2月15日期間, 模式模擬結(jié)果和浮標(biāo)測(cè)量結(jié)果存在一定偏差, 出現(xiàn)這種現(xiàn)象的原因可能是NCEP再分析風(fēng)場(chǎng)資料時(shí)空分辨率不夠高。

對(duì)圖1所示8個(gè)浮標(biāo)站點(diǎn)的模式模擬有效波高和浮標(biāo)測(cè)量有效波高進(jìn)行統(tǒng)計(jì)分析, 分別計(jì)算出均方根相對(duì)誤差與相關(guān)系數(shù), 其表達(dá)式分別如(6)、(7)所示。對(duì)于浮標(biāo)因某些異常原因而未能進(jìn)行測(cè)量或測(cè)量數(shù)據(jù)較少的月份, 在表1中用“NaN”表示。

(6)

式中,o和f分別代表有效波高的浮標(biāo)測(cè)量值和模式模擬值,為樣本點(diǎn)的個(gè)數(shù)。

表1 模擬有效波高值的誤差分析

Tab.1 Error analysis of the simulation significant wave heights

根據(jù)表1中8個(gè)浮標(biāo)4個(gè)月份的模式模擬有效波高和浮標(biāo)測(cè)量有效波高的均方根相對(duì)誤差和相關(guān)系數(shù)的統(tǒng)計(jì)結(jié)果, 4個(gè)月份的平均均方根相對(duì)誤差和平均相關(guān)系數(shù)差別不大, 其中2月份平均均方根相對(duì)誤差較其他月份稍大, 為22%, 平均相關(guān)系數(shù)相對(duì)稍小, 為0.83。整體上, 模式模擬有效波高和浮標(biāo)測(cè)量有效波高的均方根相對(duì)誤差基本控制在20%左右, 最小僅為16%; 關(guān)系數(shù)基本控制在0.80以上, 最大相關(guān)系數(shù)為0.92, 且相關(guān)系數(shù)在0.80以下的僅有兩個(gè)。

基于對(duì)圖2和表1的分析結(jié)果, 可以得出, NCEP再分析風(fēng)場(chǎng)資料可以作為WW3海浪模式的驅(qū)動(dòng)風(fēng)場(chǎng), 其模擬出來(lái)的北太平洋有效波高等海浪要素準(zhǔn)確度較高。

2.2 環(huán)流模式數(shù)值試驗(yàn)結(jié)果分析

圖3分別給出了4個(gè)月份的未考慮海浪破碎模擬月平均SST和ECMWF(european center for medium range weather forecasts)再分析月平均SST之差在北太平洋的空間分布圖。從圖中可以得出, 在未引入海浪破碎的情況下, 環(huán)流模式sbPOM已經(jīng)能夠較為準(zhǔn)確的模擬出北太平洋的海表面溫度。在空間尺度上, 環(huán)流模式sbPOM對(duì)北太平洋中心海區(qū)模擬效果較好, 誤差范圍基本控制在±1℃左右, 而對(duì)近大陸海區(qū)模擬效果較差, 誤差范圍在±3℃左右。赤道地區(qū)多呈現(xiàn)模擬SST較ECMWF再分析SST偏低的趨勢(shì)。在時(shí)間尺度上, 2月份和11月份北太平洋西部海區(qū), 亞洲東岸鄰近海區(qū)呈現(xiàn)模擬SST較ECMWF再分析SST偏高的趨勢(shì), 5月份和8月份北太平洋東部海區(qū), 美洲西岸鄰近海區(qū)呈現(xiàn)模擬SST較ECMWF再分析SST偏低的趨勢(shì), 且赤道地區(qū)西部海區(qū)常年呈現(xiàn)出模擬SST較ECMWF再分析SST偏高的趨勢(shì), 赤道地區(qū)東部海區(qū)常年呈現(xiàn)出模擬SST較ECMWF再分析SST偏低的趨勢(shì)。

為初步了解海浪破碎不同月份對(duì)北太平洋海表面的作用情況, 圖4給出了海浪破碎導(dǎo)致的湍動(dòng)能通量在北太平洋不同月份的月平均空間分布圖。從圖中可以看出, 在時(shí)間尺度上, 2月份和11月份海浪破碎導(dǎo)致的湍動(dòng)能通量較大, 而5月份和8月份海浪破碎導(dǎo)致的湍動(dòng)能通量較小; 在空間尺度上, 中高緯度地區(qū)海浪破碎導(dǎo)致的湍動(dòng)能通量較大, 而在低緯度地區(qū)導(dǎo)致的湍動(dòng)能通量較小。

選取美國(guó)全球海洋數(shù)據(jù)同化實(shí)驗(yàn)室(USA Global Ocean Data Assimilation Experiment, USGODAE) 2014年2月27日如圖5所示的9個(gè)浮標(biāo)站點(diǎn)作為驗(yàn)證點(diǎn), 將Argo浮標(biāo)資料測(cè)量SST、未考慮海浪破碎模擬SST與考慮海浪破碎模擬SST的對(duì)比結(jié)果進(jìn)行統(tǒng)計(jì)分析, 主要比較表中給出的絕對(duì)誤差和相對(duì)誤差, 其定義分別為:

(8)

自沉浮式剖面探測(cè)浮標(biāo)又稱Argo浮標(biāo), 因首先應(yīng)用于國(guó)際Argo計(jì)劃而被稱為Argo浮標(biāo), 專門(mén)應(yīng)用于海洋次表層溫、鹽、深剖面測(cè)量。Argo浮標(biāo)每7 d或10 d浮出一次海面, 向衛(wèi)星傳輸經(jīng)度、緯度、深度、溫度和鹽度等資料, 然后再次潛入預(yù)定深度, 一般為2 000 m左右, 其經(jīng)度、緯度、鹽度和溫度資料的精確度都為0.001。本文浮標(biāo)測(cè)量SST數(shù)據(jù)取為Argo浮標(biāo)測(cè)量首層海溫?cái)?shù)據(jù), 其測(cè)量首層水深基本在5 m左右, 具體數(shù)據(jù)見(jiàn)表2。

根據(jù)表2的統(tǒng)計(jì)結(jié)果, 在sbPOM模式未引入海浪破碎時(shí), 模式本身能夠較為準(zhǔn)確的模擬出北太平洋SST, 平均絕對(duì)誤差僅為0.855。在模式引入海浪破碎后, 其模擬SST的平均值相比未引入海浪破碎時(shí)得到一定提升, 同時(shí), 平均絕對(duì)誤差由原來(lái)的0.855降為0.753, 平均相對(duì)誤差由4.26%降到3.52%。綜上所述, sbPOM模式在引入海浪破碎后, 北太平洋海域模擬SST的準(zhǔn)確性將進(jìn)一步提升。

3 討論

為了能從整體上更加直觀地了解波浪破碎對(duì)北太平洋海域不同季節(jié)海表面溫度模擬的影響, 圖6給出了4個(gè)月份北太平洋未考慮海浪破碎模擬SST和考慮海浪破碎后模擬SST之差分布圖。

表2 SST北太平洋模擬與浮標(biāo)實(shí)測(cè)的比較

Tab.2 Comparisons of the simulation SST with the results obtained from buoy data in the northern Pacific

注: “未考慮”表示未考慮海浪破碎; “考慮”表示考慮海浪破碎

對(duì)圖6進(jìn)行分析可以得出, 空間尺度上, 海浪破碎的引入, 對(duì)中高緯度SST模擬改善效果較為顯著, 對(duì)低緯度海區(qū)SST模擬改善效果不明顯; 對(duì)沿海地區(qū)改善效果比大洋內(nèi)部及赤道地區(qū)效果明顯。時(shí)間尺度上, 2月份和11月份海浪破碎的引入使得北太平洋大部分海區(qū)模擬SST比未引入波浪破碎時(shí)模擬SST減小, 以北太平洋西北海域最為明顯; 而5月份和8月份北太平洋北部地區(qū)模擬SST主要呈現(xiàn)比未引入波浪破碎時(shí)模擬SST增大的趨勢(shì), 這也正好與圖3得出的結(jié)論相對(duì)應(yīng): 未考慮海浪破碎時(shí)模擬SST比ECMWF再分析SST偏高地區(qū), 如2月和11月份亞洲東部海區(qū), 海浪破碎的引入, 使得模擬SST比未考慮海浪破碎時(shí)降低; 反之, 未考慮海浪破碎時(shí)模擬SST比ECMWF再分析SST偏低地區(qū), 如5月和8月份北太平洋北部海區(qū), 海浪破碎的引入, 使得模擬SST比未考慮海浪破碎時(shí)升高。結(jié)合圖4可以發(fā)現(xiàn), 海浪破碎導(dǎo)致的湍動(dòng)能通量愈強(qiáng)的地區(qū), 海浪破碎對(duì)北太平洋SST模擬的改善效果愈明顯, 主要表現(xiàn)為使得海區(qū)模擬SST較未引入波浪破碎時(shí)減小, 而對(duì)于某些模擬SST較未引入波浪破碎時(shí)增大的海區(qū), 如5月和8月份北太平洋北部海區(qū), 從圖4可以看出其海浪破碎導(dǎo)致的湍動(dòng)能通量并不強(qiáng), 其模擬SST的增大可能與海洋環(huán)流和海氣熱通量有關(guān)。一般情況下, 海洋環(huán)流模式在考慮海浪破碎后, 會(huì)增強(qiáng)海洋表層的混合, 通常使得SST降低, 但是海表面溫度的升高或者降低同時(shí)還受到了海洋環(huán)流和海氣熱通量的影響[23 24], 這兩個(gè)過(guò)程的作用都可能使得環(huán)流模式在加入海浪破碎后模擬的SST較原來(lái)偏大。通過(guò)對(duì)比可以發(fā)現(xiàn), 在sbPOM模式對(duì)北太平洋SST進(jìn)行模擬的過(guò)程中, 海浪破碎的引入使得海洋表面混合更加均勻, 模式模擬出來(lái)的SST更加準(zhǔn)確。

4 結(jié)論

本文在WW3-sbPOM聯(lián)合模型的基礎(chǔ)上, 利用NCEP再分析風(fēng)場(chǎng)驅(qū)動(dòng)WW3海浪模式模擬出的有效波高、有效波周期和摩擦速度等海浪要素, 結(jié)合Guan等[7]提出的改進(jìn)型白冠覆蓋率耗散模型, 計(jì)算出海浪破碎導(dǎo)致湍動(dòng)能通量。通過(guò)改變環(huán)流模式sbPOM湍動(dòng)能方程的上邊界條件, 引入海浪破碎產(chǎn)生的湍動(dòng)能通量, 探究海浪破碎對(duì)北太平洋SST模擬的影響。研究表明: (1)在未考慮海浪破碎的情況下, sbPOM模式已經(jīng)能夠較為準(zhǔn)確的模擬出北太平洋SST, 且對(duì)大洋中部模擬效果較好, 誤差在±1℃左右, 對(duì)沿岸地區(qū)以及赤道地區(qū)模擬效果較差, 最大絕對(duì)誤差可達(dá)±3℃左右。(2)從空間尺度上來(lái)說(shuō), 海浪破碎的引入, 對(duì)中高緯度SST模擬效果改善較大, 對(duì)低緯度SST模擬效果改善較小。從時(shí)間尺度上來(lái)說(shuō), 海浪破碎的引入, 使得2月份和11月份北太平洋大部分海區(qū)SST比未引入海浪破碎時(shí)模擬的SST減小, 而5月份和8月份北太平洋北部地區(qū)主要呈現(xiàn)出比未引入海浪破碎時(shí)模擬SST升高的趨勢(shì)。(3)sbPOM環(huán)流模式中海浪破碎的引入, 使得海表面混合更加均勻, 對(duì)北太平洋SST的模擬相對(duì)于未引入海浪破碎之前有較大幅度提高, 模擬效果更好。

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(本文編輯: 劉珊珊)

Effect of wave breaking on the sea surface temperature simulation in the North Pacific

LIU Zi-long, SHI Jian, JIANG Guo-rong

(College of Meteorology and Oceanography, PLA University of Science and Technology, Nanjing 211101, China)

In this paper, wave parameters in the North Pacific were simulated by the WAVEWATCH III and were combined with NDBC buoy data verification. We found that the simulated significant wave height is highly precise. Based on the modified model of whitecap coverage dissipation, turbulence kinetic energy (TKE) fluxes due to wave breaking were calculated using the simulated significant wave height, wave period, and friction velocity. The influence of surface wave breaking could be introduced into ocean model sbPOM by modifying the existing surface boundary condition of the TKE equation and specifying its input. The effects of wave breaking on the SST simulation in the North Pacific were also investigated. The results indicated that wave breaking can improve the accuracy of the ocean model sbPOM on the North Pacific sea surface temperature simulation and it plays an important role in providing accurate lower boundary conditions in atmospheric models.

wave breaking; sea surface temperature; WAVEWATCH III; sbPOM

Sep.4, 2016

[National Natural Science Foundation of China, No.41676014]

P732.7

A

1000-3096(2017)03-0122-08

10.11759/hykx20160904001

2016-09-04;

2017-01-18

國(guó)家自然科學(xué)基金項(xiàng)目(41676014)

劉子龍(1991-), 男, 湖南常德人, 碩士研究生, 研究方向: 海洋動(dòng)力學(xué)與數(shù)值模擬, 手機(jī): 18761683583, E-mail: 941117242@qq.com; 史劍(1981-), 通信作者, 男, 江蘇揚(yáng)州人, 副教授, 研究方向: 海洋動(dòng)力學(xué)與數(shù)值模擬, 手機(jī): 13813388338