徐燕(寧夏大學(xué)新華學(xué)院 寧夏銀川 750021)
陶瓷/金屬熱障涂層多層圓筒模型的有限元研究
徐燕(寧夏大學(xué)新華學(xué)院 寧夏銀川 750021)
陶瓷/金屬梯度熱障涂層是當(dāng)前國(guó)內(nèi)外材料科學(xué)最活躍的研究領(lǐng)域之一,由金屬和陶瓷復(fù)合成的梯度材料,需在保證隔熱效果的同時(shí),使涂層具有更長(zhǎng)的使用壽命。故熱應(yīng)力的研究就顯得尤為重要。本文以陶瓷/金屬梯度熱障涂層多層圓筒模型為對(duì)象,用有限元法結(jié)合Anysis軟件對(duì)其溫度和熱應(yīng)力分布規(guī)律進(jìn)行了理論計(jì)算和分析。
梯度熱障涂層;有限元;熱傳導(dǎo);熱應(yīng)力
一種陶瓷/金屬熱障涂層的新型復(fù)合材料已經(jīng)大量應(yīng)用于我國(guó)航空航天事業(yè)的發(fā)展。常用的熱障涂層由金屬層和陶瓷層組成,但是陶瓷和金屬的熱膨脹系數(shù)及彈性模量等性能不匹配,會(huì)產(chǎn)生應(yīng)力過(guò)度集中,使得涂層開裂或剝落損壞、過(guò)早地失效,影響材料的使用壽命。為提高涂層的抗氧化性能和力學(xué)性能,本文以常見的內(nèi)燃機(jī)的汽缸套、排氣道等圓筒結(jié)構(gòu)為模型,借助Anysis仿真軟件對(duì)陶瓷/金屬梯度熱障涂層的有限元法進(jìn)行分析和研究,得出具有價(jià)值和意義的熱傳導(dǎo)效應(yīng)結(jié)果。
對(duì)于實(shí)際應(yīng)用中的圓筒結(jié)構(gòu)梯度涂層,在對(duì)多層圓筒進(jìn)行有限元分析時(shí),常用以下方程式分析熱傳導(dǎo)和彈性分析,研究材料組成和微觀結(jié)構(gòu)沿圓筒的變化和材料的性能。
根據(jù)陶瓷涂層多層圓筒模型穩(wěn)態(tài)熱傳導(dǎo)的微分方程,利用有限元研究熱分析的理論基礎(chǔ)可推導(dǎo)得到陶瓷涂層多層圓筒模型有限元基本方程。
陶瓷涂層多層圓柱模型平面熱彈性平衡方程。由有限元研究FGM材料熱應(yīng)力的理論基礎(chǔ)可推導(dǎo)得到陶瓷涂層多層圓筒模型有限元基本方程。
利用Anysis仿真軟件分別對(duì)陶瓷/金屬熱障涂層多層圓筒模型的溫度場(chǎng)和應(yīng)力場(chǎng)設(shè)置相應(yīng)參數(shù)進(jìn)行高仿真實(shí)驗(yàn),研究隨溫度區(qū)間的變化和涂層厚度的變化,材料發(fā)生的相應(yīng)結(jié)果。
1.不同涂層的溫度場(chǎng)分析
涂層溫度區(qū)間為[0,3000]時(shí),經(jīng)過(guò)仿真實(shí)驗(yàn)針對(duì)三層、四層、五層梯度涂層及單層、雙層非梯度涂層溫度曲線結(jié)果,可以觀察出曲線規(guī)律大致相同,不同之處:(1)在圓筒內(nèi)壁即金屬基體低溫附近各溫度曲線均趨于平緩,在對(duì)應(yīng)點(diǎn)上三層、四層、五層梯度涂層溫度曲線上溫度值相同,單層、兩層非梯度涂層溫度曲線的溫度值相同,并且前者溫度值大于后者的溫度值。這是因?yàn)樘荻葘訜醾鲗?dǎo)系數(shù)大于陶瓷的熱傳導(dǎo)系數(shù),加快了溫度的傳導(dǎo)。(2)在陶瓷高溫附近區(qū)域內(nèi),在對(duì)應(yīng)點(diǎn)上,單層、兩層非梯度涂層溫度曲線的溫度值明顯大于三層、四層、五層梯度涂層溫度曲線的溫度值,且溫差較大,說(shuō)明三層、四層、五層梯度涂層可以在很薄的陶瓷層將溫度降低,隔熱效果更好;(3)單層、雙層非梯度涂層溫度曲線變化幅度大,基體界面處溫度梯度較大,而三層、四層、五層梯度涂層在基體界面處溫度梯度比較平緩,這是因?yàn)樘荻葘拥臒醾鲗?dǎo)系數(shù)介于金屬和陶瓷兩者熱傳導(dǎo)系數(shù)之間,而梯度層數(shù)的增加使得整個(gè)涂層熱傳導(dǎo)系數(shù)更連續(xù),趨向梯度材料。比較各條溫度曲線可見涂層梯度層的增加可以加速降溫,且溫度場(chǎng)分布曲線變得趨于平緩,而隨著梯度層層數(shù)的增加,效果更明顯。
2.不同涂層的熱應(yīng)力分析
實(shí)驗(yàn)結(jié)果顯示三層、四層、五層梯度涂層及兩層、單層非梯度涂層多層圓筒模型穩(wěn)態(tài)徑向熱應(yīng)力曲線圖。對(duì)比不同曲線,可以觀察出曲線規(guī)律大致相同,都在圓筒內(nèi)壁與涂層界面附近出現(xiàn)拉/壓應(yīng)力的峰值,它們的不同之處:(1)單層非梯度涂層的界面應(yīng)力峰值出現(xiàn)在圓筒內(nèi)壁和陶瓷涂層的交接面處,其大小為1.3Mpa,兩層非梯度涂層拉應(yīng)力峰值出現(xiàn)在粘結(jié)層與陶瓷界面附近,大小為1.17 Mpa,較單層非梯度涂層的界面應(yīng)力峰值??;(2)三層、四層、五層梯度涂層中拉應(yīng)力峰值出現(xiàn)在粘結(jié)層與梯度層界面上,其大小依次為0.92Mpa、0.72Mpa、0.69Mpa。對(duì)比以上數(shù)據(jù)可知拉應(yīng)力峰值明顯可得到改善,這是由于梯度層的存在使各個(gè)層之間物理參數(shù)的聚集而產(chǎn)生的應(yīng)力得到緩解,從此可以推斷出梯度層對(duì)界面處的熱應(yīng)力具有緩和作用。
1.不同梯度層厚度涂層溫度場(chǎng)分析
實(shí)驗(yàn)結(jié)果顯示梯度層厚度分別為0.2mm、 0.4mm、 0.6mm、0.8mm涂層溫度曲線。對(duì)比各條曲線可以觀察出曲線規(guī)律大致相同,不同之處:(1)在圓筒內(nèi)壁低溫附近區(qū)域內(nèi)溫度曲線趨于平緩,對(duì)應(yīng)點(diǎn)上的溫差不大;(2)在圓筒外壁高溫附近區(qū)域內(nèi),在對(duì)應(yīng)點(diǎn)上,隨著梯度層厚度的增大,溫度逐漸降低,且溫差較大,說(shuō)明梯度層厚度的增大可以加速降溫,增加涂層的隔熱效果;(3)隨著梯度層厚度的增大,溫度曲線變化幅度減小,圓筒內(nèi)壁與涂層界面處溫度梯度較小。由此可見涂層梯度層厚度的增大可以加速降溫,且溫度場(chǎng)分布曲線變得趨于平緩。
2.熱應(yīng)力分析
對(duì)比梯度層厚度分別為0.2mm、 0.4mm、 0.6mm、0.8mm的涂層徑向熱應(yīng)力曲線,可以觀察出曲線規(guī)律大致相同,都在圓筒內(nèi)壁與涂層界面附近出現(xiàn)拉/壓應(yīng)力的峰值,它們的不同之處:(1)比較梯度層厚度分別為0.2mm、0.4mm、0.6mm的涂層徑向熱應(yīng)力曲線,可以發(fā)現(xiàn)隨著梯度層厚度的增大,粘結(jié)層與梯度層界面處的峰值逐漸減??;(2)但隨著梯度層厚度的繼續(xù)增加,當(dāng) 時(shí),粘結(jié)層與梯度層界面處的峰值突增,且大于 時(shí)粘結(jié)層與梯度層界面處的峰值??梢娞荻葘拥暮穸葘?duì)涂層X(jué)方向熱應(yīng)力有影響,梯度的厚度不可太厚或太薄,選取合適的厚度對(duì)涂層界面處的峰值才具有緩和作用。
通過(guò)ANSYS模擬出的各個(gè)模型的圓筒內(nèi)壁與涂層界面處均表現(xiàn)出應(yīng)力劇烈增大的現(xiàn)象,這是由于陶瓷和金屬的熱膨脹系數(shù)及彈性模量等性能不相匹配而存在突變,產(chǎn)生較大的應(yīng)力集中。
1.涂層梯度層的增加可以加速涂層表面降溫,圓筒內(nèi)壁與涂層界面處的溫度梯度減小,溫度場(chǎng)分布曲線變得趨于平緩,且隨著梯度層層數(shù)的增加,效果更明顯。這是因?yàn)樘荻葘拥拇嬖谑垢鱾€(gè)層之間物理參數(shù)的聚集而產(chǎn)生的應(yīng)力得到緩解,由此可以推斷出梯度層對(duì)界面處的熱應(yīng)力具有緩和作用。
2.涂層梯度層厚度的增大可以加速涂層表面降溫,基體界面處的溫度梯度減小,溫度場(chǎng)分布曲線變得趨于平緩。當(dāng)梯度層厚度從0.2mm增加到0.6mm時(shí),粘結(jié)層與梯度層界面處應(yīng)力峰值逐漸減小,當(dāng)厚度增加到0.8mm時(shí)界面處的應(yīng)力峰值劇增。
[1]王文權(quán).等離子噴涂納米陶瓷熱障涂層組織與性能研究:[博士學(xué)位論文].長(zhǎng)春:吉林學(xué),2005
[2]畢建華.基體條件對(duì)等離子噴涂Sm2Zr2O7/NiCoCrAlY功能梯度熱障涂層熱沖擊性能的影響,稀土,2012.8
10.19312/j.cnki.61-1499/c.2016.12.168
徐燕(1982--),畢業(yè)于寧夏大學(xué)數(shù)計(jì)學(xué)院應(yīng)用數(shù)學(xué)專業(yè),碩士研究生學(xué)歷?,F(xiàn)任教于寧夏大學(xué)新華學(xué)院計(jì)科系;研究方向:數(shù)學(xué)教育、應(yīng)用數(shù)學(xué)。
寧夏大學(xué)新華學(xué)院科學(xué)研究基金資助