張用，劉軍，韓德順，王昭鑫，程艷，孫樹敏，張黎，辛征，張麗娜

（1．國網(wǎng)山東省電力公司電力科學(xué)研究院，濟(jì)南250003；2.山東電力調(diào)度控制中心，濟(jì)南250002；3．山東大學(xué)，濟(jì)南250002；4.濟(jì)南西門子變壓器有限公司，濟(jì)南250024）

空間電荷效應(yīng)下±1 000 kV直流穿墻套管電場計(jì)算

張用1，劉軍4，韓德順2，王昭鑫2，程艷1，孫樹敏1，張黎3，辛征3，張麗娜3

（1．國網(wǎng)山東省電力公司電力科學(xué)研究院，濟(jì)南250003；2.山東電力調(diào)度控制中心，濟(jì)南250002；3．山東大學(xué)，濟(jì)南250002；4.濟(jì)南西門子變壓器有限公司，濟(jì)南250024）

±1 000 kV直流穿墻套管是一個(gè)復(fù)雜的絕緣系統(tǒng)，在運(yùn)行過程中空間電荷會(huì)導(dǎo)致絕緣介質(zhì)內(nèi)部的電場畸變，材料的絕緣極易破壞甚至擊穿。利用有限元電場分析軟件ElecNet搭建±1 000 kV直流穿墻套管的模型，對強(qiáng)場空間電荷效應(yīng)下高壓套管在直流、交流、極性反轉(zhuǎn)等不同工況條件下的電場分布進(jìn)行了仿真分析，為套管的設(shè)計(jì)研制提供參考依據(jù)。

特高壓；直流穿墻套管；空間電荷效應(yīng)；極性反轉(zhuǎn)

0　引言

特高壓直流穿墻套管作為特高壓直流輸電系統(tǒng)的重要設(shè)備，在電力的經(jīng)濟(jì)傳送、靈活分配和安全使用中具有關(guān)鍵作用。但高壓套管存在局部放電、介質(zhì)性能、耐熱性等難以解決的問題，特高壓直流穿墻套管的絕緣優(yōu)化設(shè)計(jì)一直是一個(gè)難題?？臻g電荷問題是穿墻套管研究的難點(diǎn)之一，套管在運(yùn)行過程中將承受多種激勵(lì)，如直流、交流、極性反轉(zhuǎn)等。在所有工況下，絕緣介質(zhì)內(nèi)部的電場分布都會(huì)受到空間電荷轉(zhuǎn)移、消失等情況的影響，極易導(dǎo)致材料的絕緣破壞甚至擊穿［1］。因此，有必要對特高壓直流穿墻套管在強(qiáng)電場環(huán)境下的電場分布和空間電荷效應(yīng)展開深入研究。

利用有限元電場分析軟件對±1 000 kV直流穿墻套管的電場分布進(jìn)行研究。首先，以±1 000 kV特高壓直流穿墻套管為研究對象，利用軟件ElecNet建立考慮空間電荷分布的特高壓穿墻套管結(jié)構(gòu)模型，研究直流穩(wěn)態(tài)、交流穩(wěn)態(tài)和極性反轉(zhuǎn)瞬態(tài)過程中空間電荷與電場變化的內(nèi)在關(guān)系，研究特高壓直流穿墻套管在不同工況下考慮空間電荷影響的電場分布。這對特高壓直流高端設(shè)備的研制，以及特高壓直流輸電技術(shù)的發(fā)展，都具有重要的應(yīng)用價(jià)值、經(jīng)濟(jì)價(jià)值和社會(huì)效益。

1　空間電荷理論及計(jì)算

空間電荷主要由同極性電荷和異極性電荷組成，前者由電極注入的可遷移和入陷的載流子產(chǎn)生，在高電場作用下，它們是主要因素，稱為同極性空間電荷；后者是因?yàn)橛袡C(jī)或無機(jī)雜質(zhì)在電場作用下被電離并發(fā)生遷移造成的，當(dāng)電場較低時(shí)，它們是主要因素，稱為異極性電荷［2］。這些空間電荷會(huì)畸變聚合物內(nèi)部電場的分布，使其介電性能發(fā)生變化，直接對聚合物絕緣材料的電導(dǎo)、擊穿破壞、老化等方面的電學(xué)特性有明顯影響。

電磁場麥克斯韋方程組的積分形式為

式中：D為電位移矢量，C/m2；E為電場強(qiáng)度，V/m；B為磁感應(yīng)強(qiáng)度，T；H為磁場強(qiáng)度，A/m；J為電流密度，A/m2；ρ為電荷密度，C/m3。

在直流電壓下，高壓套管處于靜電場中，忽略電磁感應(yīng)，可推導(dǎo)出麥克斯韋方程組的微分形式：

以及兩種或多種媒介質(zhì)分界面處的銜接條件：

在工頻交流電壓下，感應(yīng)電場很小，可忽略不計(jì)。因此，此時(shí)麥克斯韋方程組的微分形式為

介質(zhì)交界面處的銜接條件與靜電場相同。

在電壓極性反轉(zhuǎn)過程中，麥克斯韋方程組的微分形式為

此時(shí)介質(zhì)交界面處的銜接條件：

式中：E1t和E2t分別為介質(zhì)1和介質(zhì)2中電場的切線分量；D2n和D1n分別為介質(zhì)1和2中電感應(yīng)強(qiáng)度；H1t和H2t分別為兩種介質(zhì)中的磁場強(qiáng)度；B1n和B2n則是兩種介質(zhì)中的磁感應(yīng)強(qiáng)度。

根據(jù)式（1）～（6），可以得到在3種工況下都適用的介質(zhì)分界面上空間電荷面密度計(jì)算公式，即：

2　空間電荷效應(yīng)下的電場分析

建立±1 000 kV的高壓直流套管的簡化模型，如圖1所示。所建模型是套管剖分面一半的平面二維模型。為了簡化，建模時(shí)將絕緣介質(zhì)厚度增加，將層數(shù)減到10層，并不會(huì)改變電場的整體分布趨勢。將每層絕緣紙板的外側(cè)面設(shè)置成浮動(dòng)電極，來代表包繞的鋁箔。

圖1　±1 000 kV特高壓直流套管有限元模型

2.1直流電壓下的電場分布和空間電荷計(jì)算

用Transient 2D求解器求解，得到施加直流電壓過程中空間電荷積聚過程，以及電場強(qiáng)度分布的變化情況。徑向電場分布比較如圖2所示。

由圖2知，空間電荷對直流電壓下高壓套管的電場分布具有比較大的影響，由于空間電荷在直流電壓的作用下聚集在套管內(nèi)部，從而導(dǎo)致套管內(nèi)部的電場分布產(chǎn)生畸變。

圖2　有無空間電荷積累時(shí)徑向電場分布對比

2.2交流電壓下的電場分布和空間電荷計(jì)算

在套管上施加800 kV的正弦交流電壓，用Time Harmonic 2D求解器求解，可得電容芯子中的徑向電場分布，如圖3所示。

圖3　交流穩(wěn)態(tài)電壓下徑向電場分布

用Time Harmonic 2D求解器求解，觀察空間電荷的積累對交流穩(wěn)態(tài)條件下電場分布的影響。根據(jù)計(jì)算結(jié)果，無論空間電荷的存在與否，電荷量的增加或減小，計(jì)算得到的電場分布曲線是幾乎重合的。用Transient 2D求解器求解，結(jié)果顯示，電場強(qiáng)度的分布情況隨時(shí)間的變化而改變，但其值始終小于2×104kV/m。上述結(jié)果表明，在交流穩(wěn)態(tài)情況下，空間電荷對于套管內(nèi)部的電場強(qiáng)度分布影響較小；而在暫態(tài)瞬間，空間電荷的積累對高壓套管內(nèi)部電場強(qiáng)度的分布有一定影響，也會(huì)在局部出現(xiàn)電場強(qiáng)度值激增的情況。

2.3極性反轉(zhuǎn)工況下的電場分析

直流傳輸系統(tǒng)中潮流的方向和大小是由控制系統(tǒng)所控制，會(huì)發(fā)生潮流極性反轉(zhuǎn)［5］。在極性反轉(zhuǎn)瞬間，空間電荷未能消散，其數(shù)量及分布幾乎不變。此時(shí)，由外施電壓產(chǎn)生的電場和由空間電荷產(chǎn)生的電場將互相疊加，出現(xiàn)局部場強(qiáng)值急劇增大的現(xiàn)象，從而容易對套管造成擊穿［6］。根據(jù)設(shè)備的實(shí)際運(yùn)行狀況及相關(guān)的實(shí)驗(yàn)，極性反轉(zhuǎn)過程中高壓直流套管發(fā)生絕緣故障的概率大大增加。因此，對高壓套管在極性反轉(zhuǎn)工況下電場的分布和空間電荷變化規(guī)律進(jìn)行分析是很有必要的。

根據(jù)IEC 62199中相關(guān)規(guī)定，實(shí)驗(yàn)設(shè)備的速度決定了記性反轉(zhuǎn)的時(shí)間，極性反轉(zhuǎn)時(shí)間不能長于2 min［7］。因此，本仿真中極性反轉(zhuǎn)時(shí)間的設(shè)定遠(yuǎn)小于空間電荷的擴(kuò)散時(shí)間，以確保仿真的準(zhǔn)確性［8-9］。本仿真中具體設(shè)置的步長如表1所示。

表1　極性反轉(zhuǎn)的計(jì)算步長

通過Transient 2D求解器，得套管室內(nèi)極性反轉(zhuǎn)前后及反轉(zhuǎn)瞬間電場分布云圖，如圖5所示。

圖4　極性反轉(zhuǎn)過程中電場分布對比

由圖4知，極性反轉(zhuǎn)過程使總體電場強(qiáng)度增大，這因?yàn)榉崔D(zhuǎn)時(shí)間極短，電極電壓變化率大，空間電荷來不及擴(kuò)散，空間電荷引起的場強(qiáng)與電極產(chǎn)生的場強(qiáng)疊加，使電場強(qiáng)度瞬間增大。極性反轉(zhuǎn)結(jié)束之后，電場值逐漸減小并趨于穩(wěn)定。

因此，當(dāng)在實(shí)際運(yùn)行中發(fā)生潮流極性反轉(zhuǎn)時(shí)，套管中空間電荷會(huì)對周圍的電場造成嚴(yán)重的畸變作用，從而引起設(shè)備的閃絡(luò)或擊穿，對高壓直流輸電設(shè)備乃至整個(gè)系統(tǒng)安全穩(wěn)定運(yùn)行造成嚴(yán)重的威脅。

3　結(jié)語

圍繞特高壓直流（±1 000 kV）套管電場分布，研究了考慮空間電荷效應(yīng)的特高壓直流套管電場分布。利用軟件Elecnet搭建了±1 000 kV高壓直流穿墻套管模型，對各種工況（直流、交流、極性反轉(zhuǎn)）下特高壓直流套管電場分布等內(nèi)容進(jìn)行了探索，為套管的設(shè)計(jì)研制提供了有價(jià)值的參考依據(jù)。

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Electric Field Calculation of±1 000 kV DC Wall Casing under Space-charge Effect

ZHANG Yong1，LIU Jun4，HAN Deshun2，WANG Zhaoxin2，CHENG Yan1，SUN Shumin1，ZHANG Li3，XIN Zheng3，ZHANG Lina3
（1.State Grid Shandong Electric Power Research Institute，Jinan 250003，China；2.Shandong Electric Power Dispatching and Control Center，Jinan 250002，China；3.Shandong University，Jinan 250002，China；4.Jinan SIEMENS Transformer Co.，Ltd.，Jinan 250024，China）

±1 000 kV DC wall casing is a complex insulation system，the existence of space charge will distort electric field distribution inside the insulating medium in the process of operation，leading to insulation damage and even breakdown of the material.The model of±1 000 kV DC wall casing is set up by ElecNet.With the space-charge effect of strong field，the distribution of electric field under different working conditions，such as direct current，alternating current and polarity reversal condition，are analyzed in the simulation.The results can provide

for casing design.

ultra-high voltage；DC wall casing；space-charge effect；polarity reversal

TM72

A

1007－9904（2015）10－0005－04

2015-07-28

張用（1983），男，工程師，從事高電壓技術(shù)、電力電子技術(shù)方面的研究工作。