陳 威 王 鳴 倪海彬

(南京師范大學物理科學與技術學院江蘇省光電技術重點實驗室，南京 210046)

(2012年10月19日收到;2013年1月29日收到修改稿)

1 引言

空心和實心的圓柱形蛋白石及反蛋白石結構具有形成空心三維光子晶體光纖和液相色譜柱的潛力，Kamp等研究了用注射泵在毛細管內制作實心的圓柱形蛋白石結構[1]，Moon等研究了在毛細管外制作空心的蛋白石和反蛋白石結構[2]，Lin等[3,4]利用虹吸在空心光纖內自組裝蛋白石結構的光子晶體.這些研究展示了圓柱形蛋白石和反蛋白石結構的應用前景及可行性.同時用各種常用材料制作高質量、孔徑可控、形狀可控的反蛋白石結構一直是人們的研究熱點[5,6].目前研究較多的模板CVD法[7]、凝膠填充法等實現了很多材料反蛋白石結構的制作，但是這些方法制作的反蛋白石結構存在填充不均勻、裂縫缺陷多、面積小、形狀簡單等問題，阻礙了反蛋白石結構材料的實際應用.Hatton在2010年詳細地報道了用溶膠凝膠協(xié)同自組裝制作反蛋白石結構材料的方法[8]，這種方法可行性高，相比前面兩種方法具有裂縫少、單晶區(qū)域大、可制作大面積高質量反蛋白石結構[9]的優(yōu)勢.本文在這些研究的基礎上，首先用垂直沉積法和溶膠凝膠協(xié)同自組裝法制作了空心圓柱形蛋白石和反蛋白石結構，系統(tǒng)研究了其生長機理及各種參數對實驗結果的影響;然后用類重力沉積法制作實心蛋白石和反蛋白石結構光子晶體薄膜，并討論了實驗中的系統(tǒng)狀態(tài)變化和原理;最后對樣品的結構和光學特性進行了表征和測試.

2 實驗

2.1 毛細管內制備空心的PS光子晶體和SiO2反蛋白石光子晶體

采用垂直沉積法在毛細管內制備空心PS光子晶體.首先分別配置各種不同粒徑的膠體微球溶液，即以去離子水為分散劑，使PS膠體微球溶液體積分數為0.1%，再用超聲振蕩20 min，使其分散度＜2%.接著是對毛細管的清洗：先將毛細管浸泡在HF酸中20 min，以增加其親水性，后用去離子水沖洗干凈并用氮氣將其吹干;接著用同樣的步驟分別用丙酮、乙醇、去離子水超聲將其清洗干凈，最后再用氮氣將其吹干.然后將吹干后的毛細管垂直插入到配好的溶液中，利用毛細管作用使其吸入一定量的溶液并將另一端封閉，如圖1(a)所示.最后將毛細管垂直固定并置于40°C的恒溫鼓風干燥箱中.隨著溶液的蒸發(fā)，膠體微球在毛細管內壁自組裝成光子晶體，如圖1(b)所示，圖1(c)是毛細管內制備的空心PS光子晶體的俯視圖.而對于SiO2反蛋白石光子晶體的制備采用的是溶膠凝膠協(xié)同自組裝法，主要是在配置溶液上和制備PS光子晶體有所區(qū)別：在膠體微球溶液中還要添加前驅液TEOS溶液(TEOS：0.1 mol/L HCL：無水乙醇的質量比為1：1：2).之后的制備方法和制備PS光子晶體一樣，但是最終要將制備得到的復合晶體放入箱式爐中燒結即可得到SiO2反蛋白石光子晶體.

2.2 毛細管內制備實心PS光子晶體和SiO2反蛋白石光子晶體

在毛細管內制備實心PS光子晶體和SiO2反蛋白石光子晶體的實驗步驟分別與制備空心PS光子晶體和SiO2反蛋白石光子晶體一致，唯一的區(qū)別在于：放入干燥箱中干燥時不需要將毛細管的一端封閉.

2.3 測試與表征

采用JSM-6360LV型掃描電子顯微鏡(SEM)對制備得到的光子晶體的形貌進行分析，確定光子晶體的結構.

采用光纖束反射探頭來測光子晶體的反射光譜.將YOKOGAWA白光源(AQ4305型)從光纖束反射探頭的一端輸入，入射到光子晶體后從另一端輸出，將輸出的信號會聚到光譜儀.其中白光源光譜范圍為400 nm到1800 nm，光譜儀測量范圍為600—1750 nm.

3 結果

3.1 毛細管內空心PS光子晶體和SiO2反蛋白石光子晶體的結構分析

圖2是在毛細管內制備的空心圓柱形490nm的PS光子晶體和SiO2反蛋白石光子晶體的微觀形貌圖，圖2(a)—(d)是毛細管內490 nm空心PS光子晶體的光學顯微鏡圖和SEM圖，其中圖2(a)，(b)是用光學顯微鏡觀察所制備樣品的側面圖和端面圖，從圖中可以看出沿著毛細管的軸向顏色對稱且分布均勻.圖2(c)是所觀察樣品的在100倍下的形貌，左上角的插圖是毛細管內平行于管壁的放大圖，可以看到平行于管壁的面是類(111)面，呈六角密排.圖2(d)是樣品端面其中一段圓弧的SEM圖，從圖中可以看到在毛細管內壁均勻的生長有薄薄的光子晶體薄膜，其右上角的插圖是其放大圖，它大約有4層，整體排列均勻有序.由此可以說明制得的樣品平行于管壁的同心圓柱面是類(111)面，該樣品是類似柱對稱的.圖2(e)—(h)是用溶膠凝膠協(xié)同自組裝法制備的490 nm的SiO2反蛋白石光子晶體樣品，圖2(e)為空的毛細管和長有該樣品且尚未燒結的復合晶體的毛細管側面的對比顯微鏡圖，而圖2(f)是長有燒結后的樣品的毛細管和空的毛細管對比的顯微鏡圖，對比可知長有光子晶體的毛細管沿著毛細管軸向呈現均勻一致的顏色，尚未燒結的復合晶體呈現橙色和綠色兩種顏色，而燒結后的樣品則呈現均勻一致的淡藍色.圖2(g)為樣品的整體形貌圖，其右上角的插圖為其內壁放大后的SEM圖，從最上面的大孔中可以看到底下一層的三個小孔，由此可以判定其連續(xù)性、通連性較好，整體排列均勻一致.圖2(h)為制得的樣品端面的SEM圖，在毛細管內壁有薄薄的SiO2反蛋白石光子晶體，中間的插圖為其內壁局部的放大圖，大約有15層，整體連通性較好.

圖1 生長裝置及原理示意圖 (a)生長裝置圖;(b)生長原理圖;(c)制備的光子晶體俯視圖

圖2 毛細管內空心490 nm的PS光子晶體和SiO2反蛋白石光子晶體的顯微鏡和SEM圖

3.2 毛細管內制備的實心PS光子晶體和SiO2反蛋白石光子晶體的結構分析

圖3(a)—(g)是用類重力沉積法在毛細管內制備的實心圓柱形490 nmPS光子晶體微觀形貌圖.圖3(a)所示的是樣品側表面的顯微鏡圖，它色澤均勻、光澤度較好，圖3(b)是和圖3(a)對應的毛細管側表面的SEM圖，它是六角密排結構，排列均勻、有序，為類(111)面.圖3(c)為樣品端面的SEM圖，圖3(d)為該端面的局部放大圖，該端面是(111)面，大面積高度有序.圖3(e)是圖3(c)中管壁邊緣處的放大圖，圖3(f)則是靠近毛細管側表面的一個斷面處的SEM圖，側表面是類(111)面，斷裂面為(100)面，圖3(g)為其內部的斷面圖.毛細管內制備的實心蛋白石結構光子晶體側表面為類(111)面，底部端面為(111)面，其中心處是多晶結構.

圖3 毛細管內實心490 nm PS光子晶體和390 nm SiO2反蛋白石光子晶體的顯微鏡和SEM圖

圖3(h)—(n)為在毛細管內制備的實心圓柱形SiO2反蛋白石光子晶體的微觀形貌圖.它是用390 nm的膠體微球在重力和表面張力的作用下通過溶膠凝膠協(xié)同自組裝的方法制備得到的.圖3(h)是用光纖將光子晶體從毛細管中取出的樣品的顯微鏡圖，它是一個斷面，顏色均勻一致、呈橘黃色，圖3(i)是毛細管側壁的SEM圖，該側面為類(111)面，整體連通性較好，排列均勻有序.圖3(j)是毛細管端面的顯微鏡圖，而圖3(k)是該端面的局部放大圖，該面為(111)面.圖3(l)是平行于毛細管端面的一個斷面的SEM圖，在接近毛細管管壁處光子晶體排列均勻有序，右上角的插圖是內部平行于端面的放大圖，是(111)面.圖3(m)是毛細管側表面附近斷面的SEM圖，圖3(n)為其內部的一個斷面.毛細管內制備的實心反蛋白石結構光子晶體平行于管壁的同心圓柱是類(111)面，大約有30—50層，但其中心處是多晶結構.

3.3 光譜

用光纖束反射探頭測試了毛細管內的蛋白石結構和反蛋白石結構光子晶體的反射譜，測試光譜如圖4所示.該反射譜是先通過光纖束反射探頭測得光垂直入射到空的毛細管側壁的光譜R0，再測得光垂直入射到自組裝有光子晶體的毛細管側壁的光譜R1，圖4(a)，(b)中曲線則是R1/R0所得曲線.圖4(a)是490 nm微球在毛細管內自組裝蛋白石結構光子晶體的反射譜，其中實線是實心的蛋白石結構反射譜，其帶隙位置在1043 nm處;虛線為空心的蛋白石結構的反射譜，帶隙在1040 nm處.圖4(b)為490 nm微球在毛細管內自組裝空心反蛋白石結構光子晶體反射譜，其帶隙位置在698 nm，圖4(c)390 nm微球在毛細管內自組裝實心反蛋白石結構光子晶體反射譜，其帶隙在614 nm，該反射譜是用海洋光纖光譜儀(USB2000)測得.

4 討論

4.1 毛細管內自組裝空心光子晶體的分析和討論

圖4 毛細管內自組裝光子晶體蛋白石結構和反蛋白石結構的反射光譜 (a)490 nm空心和實心蛋白石結構的反射譜;(b)490 nm空心反蛋白石結構反射譜;(c)390 nm實心反蛋白石結構反射譜

膠體微球在毛細管內自組裝成空心光子晶體的機理與在平板上自組裝光子晶體基本是一致的.在毛細管內自組裝空心光子晶體時，由于毛細管一端封閉，和在平板上自組裝的實驗裝置一樣.隨著溶液的蒸發(fā)，膠體微球會在毛細力的作用下自發(fā)的在毛細管內壁自組裝光子晶體.微球首先會在毛細力的作用下沿著毛細管內壁在彎液面處自組裝第一層光子晶體，如圖5(a)所示.接著在第一層上面自組裝第二層光子晶體，由此類推，在毛細管內壁會自組裝PS光子晶體.但由于毛細管管壁是圓環(huán)狀的，微球自組裝時就不能完全緊密排列，會產生位錯，故通過產生裂縫的方式來釋放，如圖5(b)所示.它會沿著毛細管軸向即微球自組裝方向產生一些裂縫，但通過右下角的插圖可知其整體排列均勻、有序.但是和在平板上自組裝光子晶體相比，在毛細管內自組裝空心光子晶體還是有一些不同之處：在平板上自組裝光子晶體時，平板不是一個光滑連續(xù)的面，在邊緣處是兩個面的交界處，會受到邊緣效應的影響，而毛細管內壁是一個光滑連續(xù)的圓環(huán)面.

4.2 毛細管內自組裝實心PS蛋白石結構光子晶體的生長機理討論

膠體微球溶液是由PS微球和去離子水混合而成的，PS微球的密度為1.054 g/cm3，和水的密度相近，分散于水中時有較強的布朗運動，可保持相對長時間而不會發(fā)生沉淀.當將毛細管插入溶液中，由于毛細現象會吸入一定量的膠體微球溶液.取出倒置后，由于其底部未封閉，開始時毛細管內液體的張力小于膠體微球溶液受到的重力，會迅速下降直至毛細管內液體張力和重力平衡.膠體微球溶液此時會在毛細管底部達到平衡而靜止，此時由于液體表面張力的作用溶液上液面是呈凹液面，下液面是凸液面.放入干燥箱后，由于溫度的升高，液體要從毛細管兩端蒸發(fā)，此時靜止的溶液基本已位于毛細管底部，故溶液上液面離毛細管頂端有相對比較長的距離，因此毛細管上端的液體的蒸發(fā)相對應底部幾乎可以忽略不計，所以溶劑水大部分從毛細管底部蒸發(fā)，如圖6(a)所示.隨著溶劑水從毛細管底部液面蒸發(fā)，底部的PS濃度急劇增加，在底部液面表面形成一層PS膜.溶劑水持續(xù)從下液面蒸發(fā)，誘導液柱上部的水向下運動，同時驅動PS微球向下運動，底部液面處的PS微球膜受到溶劑水向下運動的作用力和液面的表面張力，致使最底部PS的排列要趨于最穩(wěn)定、能量最低的狀態(tài)，故在底部形成六角密排結構，如圖6(b)所示.從第二層開始，由于第一層的阻擋作用，液體的蒸發(fā)主要在球與球的空隙處，因此微球的運動有一定的傾向性和選擇性，故微球自然的排列在最底層兩個微球的間隙處，形成另一層六角密排結構.可根據Norris等[10]提出的一個簡單的晶體排列表面液體流機理來說明形成的光子晶體是ABCABC···結構.由于已經形成了兩層交錯的六角密排結構，如圖6(c)所示，液體會沿著PS微球的間隙繼續(xù)蒸發(fā)流動.圖中微球之間間隙分為兩類，分別為亮隙C和暗隙O.當溶液蒸發(fā)引起的毛細流驅動微球到底面時，液體將優(yōu)先通過亮隙涌入晶體空隙，液體的流動將使微球更容易被“俘獲”在亮隙處.圖6(d)表示平行于毛細管端面方向運動的情況，由于徑向力的作用，A球和B球沿毛細管徑向的移動情況是不一樣的，若A球開始時處于亮隙，要到達暗隙則需要比開始處于暗隙的B球從暗隙到達亮隙需要的距離要多4倍，即微粒更易從暗隙運動到亮隙形成穩(wěn)定的ABCABC···結構.由此類推，PS微球則繼續(xù)以同樣的方式沿著毛細管軸向自組裝成fcc結構.而對于毛細管內壁，由于微球濃度的增加和毛細管內壁對其的限制作用以及微球間的相互作用，微球在內壁上也要形成最穩(wěn)定的排列，即密排結構.和底面的微球自組裝類似，毛細管側壁也將形成fcc結構.當溶液蒸發(fā)一段時間后，毛細管底部及側壁形成一層層的PS微球密排結構，其對液體蒸發(fā)的阻擋作用逐漸變強，液體從微球的間隙處蒸發(fā)的速度會逐漸變慢，故此時微球向下運動的速度變慢，PS微球濃度相對開始時要低，且溶液擴散的驅動力對其的作用力減弱，所以微球會小范圍的聚結，而不能達到最穩(wěn)定的狀態(tài)，故產生多晶區(qū)域，如圖6(e)所示，從圖中可以看到開始微球沿著毛細管內壁的排列是高度有序的，其側表面為類(111)面，而大約30—50層后毛細管內部的微球排列呈現多晶.但是實驗中觀測到當微球直徑大小超過580 nm時，制備得到的晶體就是無序的，我們分析認為可能的原因是一方面是由于微球大小的增加，其質量也將增大，此時由蒸發(fā)誘導的溶劑向下運動的驅動力不足以推動微球及時移動至適當的位置以形成fcc結構;另一方面我們推測隨著微球粒徑的增大，相鄰微球之間的空隙增大，由于液體內部壓強降的原因，液體的流速會降低，也就是說蒸發(fā)誘導的溶劑向下運動的驅動力隨粒徑增大而減小.因此，微球大小是影響實心結構有序性的重要因素.

4.3 曲率半徑及微球大小對在毛細管內自組裝空心光子晶體的影響

對于在毛細管內自組裝空心光子晶體，曲率半徑也是一個重要的影響因素.對于相同大小的微球，一方面毛細管的曲率半徑越小即管徑越小，它受到的毛細力的作用也就越大，彎月面也會越長，蒸發(fā)誘導自組裝時形成的薄膜結構越好.但另一方面曲率半徑過小則更容易產生位錯.本文對比了在內徑為500μm和300μm毛細管內自組裝的光子晶體質量，如圖7(a)，(b)所示，從其右上角的插圖可以看到制備得到的光子晶體均為4層，圖7(c)中實線對應內徑為500μm的毛細管內自組裝4層490 nm的空心光子晶體的反射光譜，圖7(c)中虛線則對應300μm的毛細管內自組裝4層490 nm的空心光子晶體的反射光譜.比較可知，帶隙位置均在1040 nm處，但是管徑小的明顯帶隙深且?guī)捫。室欢ǚ秶鷥茸越M裝相同層數的光子晶體，毛細管管徑越小，曲率越大，光譜帶隙越深，薄膜質量越好.而對于同一曲率半徑的毛細管，在其內壁自組裝微球的尺寸越大，則微球大小對管壁的比例越大，則越容易產生缺陷，如圖8所示.圖8(a)，(b)分別為690 nm，490 nm的空心光子晶體在5000倍的SEM圖，對比可知在相同的放大倍數下，490 nm的微球比690 nm的微球排列更為均勻、有序.

圖5 毛細管內空心光子晶體的原理圖和SEM圖 (a)生長原理圖;(b)490 nm空心光子晶體SEM圖

圖6 毛細管內490 nm實心的PS光子晶體的原理示意圖和SEM圖

圖7 490 nm空心光子晶體的SEM圖及其反射光譜 (a)內徑500μm的毛細管內自組裝490 nm空心光子晶體SEM圖;(b)內徑300μm的毛細管內自組裝490 nm空心光子晶體SEM圖;(c)490 nm空心光子晶體反射譜

圖8 690 nm空心光子晶體的SEM圖和490 nm的空心光子晶體的SEM圖 (a)690 nm空心光子晶體的SEM圖;(b)490 nm的空心光子晶體的SEM圖

5 結論

本文主要研究討論了在曲面基底上制備光子晶體，先用垂直沉積法在毛細管內制備空心圓柱形PS蛋白石結構光子晶體、用溶膠凝膠協(xié)同自組裝法在毛細管內制備空心圓柱形SiO2反蛋白石結構光子晶體，并通過SEM圖和測試其光譜分析樣品.后用類重力沉積法在毛細管內分別制備了實心蛋白石結構和反蛋白石結構光子晶體，分析制備實心光子晶體的自組裝機理及其過程.最后通過分析樣品SEM圖及測試光譜可知：基底曲率半徑和微球粒徑的大小是影響空心蛋白石和反蛋白石薄膜質量的主要因素;微球大小是影響實心結構有序性的重要因素.

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