祝德春,張 方,姜金輝
(南京航空航天大學(xué) 機(jī)械結(jié)構(gòu)力學(xué)及控制國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,南京 210016)
近年來(lái),隨著人類(lèi)對(duì)結(jié)構(gòu)動(dòng)力學(xué)研究的進(jìn)一步加深,動(dòng)態(tài)載荷識(shí)別技術(shù)也得到了快速發(fā)展?,F(xiàn)今為止,比較成熟的動(dòng)態(tài)載荷識(shí)別技術(shù)是頻域法和時(shí)域法,一些新興的如基于神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)和遺傳算法的動(dòng)載荷識(shí)別方法也逐漸發(fā)展起來(lái),橋梁移動(dòng)載荷識(shí)別技術(shù)[1]也得到了很好的發(fā)展。以往這些研究,大都是在已知載荷激勵(lì)位置的情況下進(jìn)行的識(shí)別。例如,Bartlett和Flannelly[2]對(duì)直升機(jī)槳轂中心動(dòng)載荷識(shí)別方法研究展開(kāi)了模型驗(yàn)證,開(kāi)創(chuàng)了動(dòng)態(tài)載荷識(shí)別的先河。英國(guó)帝國(guó)學(xué)院Ewins和Hillary[3]較系統(tǒng)地建立了頻域載荷識(shí)別方法。在沖擊載荷位置識(shí)別方面,國(guó)內(nèi)外學(xué)者也開(kāi)展了一些研究。東京工業(yè)大學(xué)Inoue等[4]應(yīng)用Gabor小波分解技術(shù)將時(shí)域散射波作時(shí)頻變換,通過(guò)確定各頻率彎曲波在梁內(nèi)傳播的時(shí)間來(lái)確定沖擊位置。德國(guó)Stuttgart大學(xué)Gaul和Hurlebaus[5]等基于小波變換,通過(guò)確定不同頻率彎曲波的到達(dá)時(shí)間和與優(yōu)化方法相協(xié)同的技術(shù),識(shí)別了沖擊作用位置。以上兩種方法利用了小波的時(shí)頻分析特性,能夠較好的確定振動(dòng)波的傳播時(shí)間和頻率分布情況,但是對(duì)于振動(dòng)傳遞路徑復(fù)雜的復(fù)雜模型仍然難以實(shí)現(xiàn)載荷位置的識(shí)別。周晚林等[6]將神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)和反分析法相結(jié)合,提出了用于反求載荷位置的有限元逆逼近方法,用于識(shí)別載荷位置。嚴(yán)剛、周麗[7]將沖擊載荷識(shí)別問(wèn)題轉(zhuǎn)換為優(yōu)化問(wèn)題,以模型計(jì)算結(jié)果與實(shí)際量測(cè)信息之差作為最小化理論目標(biāo)函數(shù),提出了一種基于遺傳算法自適應(yīng)搜索的沖擊載荷識(shí)別方法。對(duì)沖擊時(shí)刻未知和量測(cè)信息缺失的情況,他們還提出了一種同時(shí)識(shí)別沖擊時(shí)刻和沖擊位置并近似重建沖擊載荷歷程的方法[8]。但是,他們的方法不足之處在于難以保證優(yōu)化過(guò)程中的每一步計(jì)算都能順利獲得準(zhǔn)確的振動(dòng)響應(yīng)(即計(jì)算任意位置的振動(dòng)響應(yīng)),另外量測(cè)數(shù)據(jù)的真實(shí)性與可靠性也是影響載荷識(shí)別正確與否的重要因素。侯秀慧等[9]基于HPD-S格式的精細(xì)積分法,建立了梁上移動(dòng)載荷識(shí)別方法,提高了大步長(zhǎng)情況下移動(dòng)載荷的識(shí)別精度。張方等[10]研究了基于有限元模型的復(fù)雜結(jié)構(gòu)分布動(dòng)載荷識(shí)別問(wèn)題,為復(fù)雜結(jié)構(gòu)確定性分布的穩(wěn)態(tài)振動(dòng)載荷識(shí)別奠定了基礎(chǔ)。
本文通過(guò)對(duì)簡(jiǎn)支梁振動(dòng)特性進(jìn)行研究,根據(jù)動(dòng)態(tài)載荷識(shí)別頻域法(以下簡(jiǎn)稱(chēng)頻域法)的基本原理,采用梁上任意兩組不同振動(dòng)響應(yīng)在載荷作用位置處識(shí)別的一組動(dòng)載荷在量值上相等的原則,提出了梁上動(dòng)態(tài)載荷激勵(lì)位置識(shí)別的“最小判定系數(shù)法”。
所謂頻域法,就是指用頻響函數(shù)和結(jié)構(gòu)系統(tǒng)的響應(yīng)信息求解系統(tǒng)外載荷的方法。一種頻響函數(shù)矩陣求逆法,即假設(shè)系統(tǒng)所需確定的載荷數(shù)為P,響應(yīng)的測(cè)點(diǎn)數(shù)為L(zhǎng),則有載荷與響應(yīng)之間的關(guān)系:
其中,X(ω)為響應(yīng)譜向量,F(xiàn)(ω)為載荷譜向量,H(ω)為頻響函數(shù)矩陣,式(1)寫(xiě)成復(fù)數(shù)形式為:
若待定的載荷數(shù)與響應(yīng)的測(cè)點(diǎn)數(shù)相等,即L=P,則H(ω)為方陣,式(2)的求解在理論上非常簡(jiǎn)單,由下式即可求得:
在L>P的情況下,H(ω)不是方陣,則對(duì)頻響函數(shù)求廣義逆,此時(shí)載荷識(shí)別的公式就變?yōu)?
該方法思路簡(jiǎn)單,通過(guò)優(yōu)化選取響應(yīng)測(cè)點(diǎn),可以有效地識(shí)別動(dòng)態(tài)載荷,其工程應(yīng)用較為廣泛。
建立簡(jiǎn)支梁模型如圖1所示。
圖1 簡(jiǎn)支梁模型圖Fig.1 The model of simply supported beam
假設(shè)該模型為Bernoulli-Euler梁(不考慮剪切變形與轉(zhuǎn)動(dòng)慣量的影響),具有均勻橫截面A,且質(zhì)量均勻分布(單位長(zhǎng)度梁的質(zhì)量ρ為常數(shù)),截面彈性模量為E,截面慣性矩為I,梁的運(yùn)動(dòng)滿足小變形理論并在彈性范圍內(nèi),則其動(dòng)力學(xué)運(yùn)動(dòng)方程為:
其中,w=w(x,t)為梁的橫向變形,c0為梁的外部介質(zhì)阻尼系數(shù),c1為梁的內(nèi)阻尼系數(shù),P為梁所受的外載荷向量。
根據(jù)模態(tài)疊加理論,梁的橫向變形可表示為:
其中qr(t)為第r階廣義模態(tài)坐標(biāo),φr(x)為第r階模態(tài)陣型,對(duì)于簡(jiǎn)支梁,可用如下形式表示:
根據(jù)模態(tài)正交性,式(5)可以變換為模態(tài)空間下解耦的微分方程組:
由式(8)可得梁上x(chóng)a處激勵(lì),任意位置的頻響函數(shù)為:
通過(guò)仿真計(jì)算或?qū)嶒?yàn)測(cè)試獲得響應(yīng)測(cè)點(diǎn)與外載荷激勵(lì)點(diǎn)之間的頻響函數(shù),構(gòu)造載荷識(shí)別標(biāo)定矩陣,根據(jù)頻域法,即可識(shí)別出動(dòng)載荷的幅值大小。
根據(jù)梁的振動(dòng)特性,在梁上某一點(diǎn)或幾點(diǎn)作用集中載荷時(shí),梁上任意點(diǎn)的響應(yīng)是唯一的。因此,識(shí)別動(dòng)載荷激勵(lì)位置時(shí),在排除結(jié)構(gòu)對(duì)稱(chēng)性影響的情況下,任意假定一組載荷可能的作用位置,稱(chēng)之為虛擬激勵(lì)位置,再在梁上選取一組動(dòng)響應(yīng),則根據(jù)頻域法可以識(shí)別出一組當(dāng)量動(dòng)載荷,記為當(dāng)量動(dòng)載荷一;再選取另外一組響應(yīng),同樣可以識(shí)別出一組當(dāng)量動(dòng)載荷,記為當(dāng)量動(dòng)載荷二。理論表明,當(dāng)虛擬激勵(lì)位置位于載荷的真實(shí)激勵(lì)位置時(shí),識(shí)別出的兩組當(dāng)量動(dòng)載荷量值相等。實(shí)際上,由于標(biāo)定矩陣以及響應(yīng)信息的噪聲和量測(cè)誤差難免存在,使得兩組當(dāng)量動(dòng)載荷在數(shù)值上往往存在微小的差別。此時(shí),可以將動(dòng)載荷激勵(lì)位置識(shí)別問(wèn)題轉(zhuǎn)化為求滿足兩組當(dāng)量動(dòng)載荷差值最小時(shí)所對(duì)應(yīng)的假設(shè)激勵(lì)位置的最優(yōu)化問(wèn)題,即本文提出的“最小判定系數(shù)法”。
假設(shè)梁上動(dòng)載荷個(gè)數(shù)為N,根據(jù)兩組響應(yīng)可以識(shí)別一組載荷激勵(lì)位置的原則,所需的響應(yīng)個(gè)數(shù)為L(zhǎng)≥2N。實(shí)際上,只要從可測(cè)的響應(yīng)中,依據(jù)頻域識(shí)別法的基本原理,選取并構(gòu)造兩組不完全相同的響應(yīng)向量,即可識(shí)別載荷激勵(lì)位置。以載荷數(shù)N=2為例,通常情況下識(shí)別2個(gè)動(dòng)載荷至少需要2個(gè)響應(yīng),即2個(gè)響應(yīng)構(gòu)成一組用于識(shí)別的響應(yīng)向量。那么,此時(shí),在梁上選取3個(gè)不同位置的響應(yīng),從中任意選取兩個(gè)響應(yīng)組成元素不完全相同的響應(yīng)向量即可進(jìn)行動(dòng)態(tài)載荷激勵(lì)位置識(shí)別。
從而,從L個(gè)響應(yīng)中選取M(M≥N)個(gè)響應(yīng)構(gòu)造成一組響應(yīng)向量,根據(jù)頻域法識(shí)別理論有:
為了建立載荷激勵(lì)位置的識(shí)別模型,需從L個(gè)響應(yīng)中選取另外M(M≥N)個(gè)響應(yīng)作為另一組識(shí)別響應(yīng)向量,同樣可以識(shí)別出一組當(dāng)量動(dòng)載荷:
為描述方便,將(10)、(11)兩式簡(jiǎn)記為:
則在頻域下識(shí)別載荷激勵(lì)位置的問(wèn)題就轉(zhuǎn)化為求兩組當(dāng)量動(dòng)載荷差值最小的優(yōu)化問(wèn)題,最優(yōu)化函數(shù)可用如下表達(dá)式表示:
式(14)即為識(shí)別載荷激勵(lì)位置的最優(yōu)化函數(shù)表達(dá)式,Coe稱(chēng)為判定系數(shù),當(dāng) x=xi,i=1,2,…,N 時(shí),即虛擬激勵(lì)位置位于梁上 xi時(shí),對(duì)應(yīng)的判定系數(shù)為Coe(xi)。每取一組虛擬激勵(lì)點(diǎn),就可獲得一個(gè)(或一組)判定系數(shù),判定系數(shù)最小值對(duì)應(yīng)的虛擬激勵(lì)位置即為載荷的真實(shí)激勵(lì)位置。
通過(guò)式(14)識(shí)別載荷激勵(lì)位置的關(guān)鍵是當(dāng)對(duì)任意一個(gè)假設(shè)激勵(lì)位置進(jìn)行識(shí)別計(jì)算的時(shí)候,要求能夠準(zhǔn)確地獲得其頻響函數(shù)值。通常情況下,通過(guò)模型的動(dòng)力學(xué)運(yùn)動(dòng)方程可以準(zhǔn)確地計(jì)算出任意位置的頻響函數(shù),從而可以比較方便地識(shí)別出載荷激勵(lì)位置。但是,對(duì)工程中的復(fù)雜結(jié)構(gòu),建立一個(gè)準(zhǔn)確的數(shù)學(xué)模型是相當(dāng)困難的,通常需借助數(shù)值計(jì)算的手段如有限元法來(lái)解決這個(gè)問(wèn)題。本文以簡(jiǎn)支梁為例,探討了有限元技術(shù)在動(dòng)載荷激勵(lì)位置識(shí)別中的應(yīng)用。
利用有限元技術(shù)將梁離散成若干個(gè)自由度,則每個(gè)單元上的節(jié)點(diǎn)(簡(jiǎn)支端外除外)即為假設(shè)的激勵(lì)位置,在MSC Patran&Nastran中建立有限元模型并計(jì)算各虛擬激勵(lì)點(diǎn)與響應(yīng)測(cè)點(diǎn)之間的頻響函數(shù)。通常情況下,虛擬激勵(lì)點(diǎn)可以根據(jù)經(jīng)驗(yàn)作出選擇,否則,將整個(gè)模型上所有節(jié)點(diǎn)作為虛擬激勵(lì)點(diǎn)。確定虛擬激勵(lì)點(diǎn)后,根據(jù)式(14)依次計(jì)算載荷位置識(shí)別的判定系數(shù)。
圖2為一簡(jiǎn)支梁有限元模型,該梁長(zhǎng)l=1 m,寬a=0.02 m,高 h=0.03 m,泊松比 μ =0.3,彈性模量E=210 GPa,密度 ρ=780 kg/m3。在距梁右端 0.3 m處施加一個(gè)幅值250 N、頻率51.5 Hz的正弦載荷。
圖2 簡(jiǎn)支梁有限元模型Fig.2 FEM model of simply supported beam
將該梁劃分為20個(gè)單元,共21個(gè)節(jié)點(diǎn),除簡(jiǎn)支端兩個(gè)節(jié)點(diǎn)外,假設(shè)其余19個(gè)節(jié)點(diǎn)均為可能的激勵(lì)點(diǎn),將距梁左端0.2 m和0.4 m處對(duì)應(yīng)的節(jié)點(diǎn)的振動(dòng)加速度響應(yīng)作為識(shí)別的響應(yīng),根據(jù)式(14)對(duì)該簡(jiǎn)支梁上的載荷激勵(lì)位置進(jìn)行識(shí)別。識(shí)別的判定系數(shù)變化曲線如圖3所示。
圖3 判定系數(shù)變化曲線Fig.3 Curve of determination coefficient
由圖3可見(jiàn),最小判定系數(shù)對(duì)應(yīng)的節(jié)點(diǎn)位置距梁左端0.7 m,與載荷激勵(lì)位置相同,最小判定系數(shù)為0.837 5,識(shí)別成功。
上文通過(guò)仿真計(jì)算,對(duì)動(dòng)載荷激勵(lì)位置識(shí)別方法進(jìn)行了驗(yàn)證,本文現(xiàn)結(jié)合簡(jiǎn)支梁動(dòng)態(tài)載荷位置識(shí)別技術(shù)的實(shí)驗(yàn)研究,探討了識(shí)別方法工程應(yīng)用的可行性。
如圖4所示,一鋁質(zhì)矩形梁,兩端簡(jiǎn)支,長(zhǎng)l=0.68 m,截面寬 a=0.05 m,厚 h=0.008 m,彈性模量 E=70 GPa,泊松比 μ =0.3,材料密度為 ρ=2 590 kg/m3。建立有限元模型,將其劃分成16個(gè)單元共17個(gè)節(jié)點(diǎn),如圖5所示。
圖4 簡(jiǎn)支梁實(shí)驗(yàn)?zāi)P虵ig.4 Experimental model of simply supported beam
圖5 實(shí)驗(yàn)簡(jiǎn)支梁有限元模型Fig.5 The FEM model of Experimental beam
根據(jù)實(shí)驗(yàn)獲得的頻響函數(shù),對(duì)該梁的有限元模型進(jìn)行修正,修正后前五階固有頻率的計(jì)算值與實(shí)驗(yàn)值如下表:
表1 固有頻率對(duì)照表(單位:Hz)Tab.1 Natural frequency of the beam(Unit:Hz)
(1)在梁上5號(hào)節(jié)點(diǎn)和9號(hào)節(jié)點(diǎn)對(duì)應(yīng)位置處分別施加頻率為120 Hz、相位為零的正弦載荷。排除兩簡(jiǎn)支端受載荷作用的情況,以2-16號(hào)節(jié)點(diǎn)作為虛擬激勵(lì)位置,以10、12和15號(hào)節(jié)點(diǎn)為響應(yīng)測(cè)點(diǎn)。根據(jù)式(14)進(jìn)行動(dòng)態(tài)載荷位置識(shí)別,識(shí)別的判定系數(shù)變化曲線如圖6所示。
從位置識(shí)別判定系數(shù)變化曲線可以看出,最小判定系數(shù)組合為[0.012 0,0.007 4],對(duì)應(yīng)的節(jié)點(diǎn)號(hào)組合為[5,9],分別為梁上距梁左端 0.17 m 和 0.34 m 的載荷真實(shí)作用位置,識(shí)別結(jié)果與實(shí)際激勵(lì)位置吻合。
(2)在梁上4號(hào)節(jié)點(diǎn)和8號(hào)節(jié)點(diǎn)對(duì)應(yīng)位置處分別施加頻率為120 Hz和180 Hz的正弦載荷,以除簡(jiǎn)支端外的15個(gè)節(jié)點(diǎn)作為虛擬激勵(lì)點(diǎn),響應(yīng)測(cè)點(diǎn)為3、6、10和14號(hào)節(jié)點(diǎn)對(duì)應(yīng)的位置。根據(jù)式(14)進(jìn)行識(shí)別,識(shí)別結(jié)果如圖7和圖8所示。
圖6 判定系數(shù)變化曲線Fig.6 Curve of determination coefficient
圖7 載荷一位置識(shí)別判定系數(shù)變化曲線Fig.7 First curve of determination coefficient
圖8 載荷二位置識(shí)別判定系數(shù)變化曲線Fig.8 Secend curve of determination coefficient
頻率為120 Hz的載荷,其激勵(lì)位置識(shí)別的最小判定系數(shù)為0.011 5,對(duì)應(yīng)節(jié)點(diǎn)4所在的位置;頻率為180 Hz的載荷識(shí)別的最小判定系數(shù)為0.002 6,對(duì)應(yīng)節(jié)點(diǎn)9所在的位置。識(shí)別結(jié)果與實(shí)際加載位置相同,識(shí)別成功。
本文提出的“最小判定系數(shù)法”,通過(guò)對(duì)結(jié)構(gòu)上動(dòng)態(tài)載荷分布區(qū)域進(jìn)行預(yù)估計(jì),結(jié)合有限元模型,選取虛擬激勵(lì)組合并擇優(yōu)選取響應(yīng)測(cè)點(diǎn),根據(jù)識(shí)別規(guī)模建立一對(duì)振動(dòng)響應(yīng)組合。通過(guò)計(jì)算各虛擬激勵(lì)點(diǎn)組合對(duì)應(yīng)的判定系數(shù),以最小判定系數(shù)(或最小判定系數(shù)組合)為目標(biāo),該目標(biāo)對(duì)應(yīng)的虛擬位置(或虛擬位置組合),即為載荷的真實(shí)激勵(lì)位置。仿真和實(shí)驗(yàn)結(jié)果證明,“最小判定系數(shù)法”原理簡(jiǎn)單,能夠達(dá)到識(shí)別結(jié)構(gòu)動(dòng)態(tài)載荷激勵(lì)位置的目的。
[1]Yu L,Chan T H T.Recent research on identification of moving loads on bridges[J].Journal of Sound and Vibration,2007,305(1 -2):3 -21.
[2]Bartlett F D,F(xiàn)lannelly W D.Model verification of force determination for measuring vibration loads[J].Journal of the American Helicopter Society,1979:10 -18.
[3]Hillary B,Ewins D J.The use of strain gaugesin force determination and frequency response function measurements[C].Proceedings of the 2nd International Modal Analysis Conference(IMAC),F(xiàn)lorida,USA,1984:627 -634.
[4]Inoue H,Kishimoto K,Shibuya T.Experimental wavelet analysis of flexural waves in beams[J].Experimental Mechanics,1996,36(3):212 -217.
[5]Gaul L,Hurlebaus S.Identification of the impact location on a plate using wavelets[J].Mechanical Systems and Signal Processing,1997,12(6):783 -795.
[6]周晚林,王鑫偉,胡自立.壓電智能結(jié)構(gòu)載荷識(shí)別方法研究[J].力學(xué)學(xué)報(bào),2004,36(4):491 -495.
[7]嚴(yán) 剛,周 麗.加筋復(fù)合材料結(jié)構(gòu)的沖擊載荷識(shí)別[J].航空學(xué)報(bào),2008,29(5):1150 -1156.
[8]嚴(yán) 剛,周 麗.沖擊時(shí)刻未知情況下復(fù)合材料結(jié)構(gòu)沖擊載荷識(shí)別[J].中國(guó)機(jī)械工程,2009,20(1):99 -103.
[9]侯秀慧,鄧子辰,黃立新.基于精細(xì)積分方法的橋梁結(jié)構(gòu)移動(dòng)載荷識(shí)別[J].振動(dòng)與沖擊,2007,26(9):142 -145.
[10]秦遠(yuǎn)田,張 方.具有連續(xù)分布梁模型動(dòng)載荷的識(shí)別技術(shù)研究[J].振動(dòng)工程學(xué)報(bào),2005,18(2):126 -128.