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        合成孔徑聚焦技術(shù)在TOFD檢測(cè)中的應(yīng)用

        2012-05-14 06:45:14,,,
        無(wú)損檢測(cè) 2012年5期
        關(guān)鍵詞:中垂線(xiàn)端部試塊

        ,,,

        (廣東省超聲電子重點(diǎn)工程技術(shù)研究開(kāi)發(fā)中心,汕頭 515041)

        超聲衍射時(shí)差法(TOFD)是通過(guò)接收缺陷端部的衍射信號(hào)對(duì)缺陷進(jìn)行檢測(cè)的方法[1]。TOFD技術(shù)可以對(duì)焊縫中缺陷的位置以及尺寸進(jìn)行判定,被證明是最適合檢測(cè)裂紋類(lèi)面狀缺陷的方法[2]。利用該方法進(jìn)行D掃描時(shí),由于換能器的聲束有一定的覆蓋范圍,即使缺陷不在兩個(gè)換能器連線(xiàn)的中垂線(xiàn)上,在缺陷附近很大范圍內(nèi)的A掃信號(hào)中仍然會(huì)含有缺陷的冗余信息,從而致使TOFD圖像的橫向分辨率很低,無(wú)法對(duì)缺陷進(jìn)行準(zhǔn)確地定位和定量[3]。

        合成孔徑聚焦算法(SAFT)最先用于合成孔徑雷達(dá)技術(shù),用以提高雷達(dá)圖像的橫向分辨率,其優(yōu)勢(shì)在于即便在低指向性和低工作頻率下,依然可以獲得很高的方位分辨率[4]。目前,該算法逐漸在超聲無(wú)損檢測(cè)領(lǐng)域得到了發(fā)展和應(yīng)用。

        筆者根據(jù)TOFD技術(shù)的D掃描過(guò)程中換能器對(duì)和缺陷端部的動(dòng)態(tài)幾何關(guān)系[5],建立了D掃描圖像的SAFT-D算法的數(shù)學(xué)模型,并以該模型為基礎(chǔ),基于信號(hào)的延時(shí)同相疊加原理,設(shè)計(jì)了D掃描圖像的合成孔徑聚焦算法[6]。試驗(yàn)結(jié)果表明,通過(guò)SAFT-D聚焦算法,有效地實(shí)現(xiàn)了D掃描圖像的重建以及缺陷的精確定位和定量,顯著地提高了圖像的橫向分辨率。

        1 試塊及檢測(cè)系統(tǒng)

        用電火花加工方法在高強(qiáng)鋁合金試塊底面制作了不同深度的人工窄槽來(lái)模擬焊縫中的橫向缺陷。采用無(wú)偏置D掃描方式,掃描方向平行于窄槽方向。試驗(yàn)所用工件、探頭布置以及掃描方向如圖1所示。D掃描圖像利用CTS-1008 pl us TOFD探傷設(shè)備獲取,系統(tǒng)采樣頻率為160 MHz。所用探頭為一對(duì)TOFD探頭,其晶片直徑為6 mm,中心頻率為5 MHz,聲束在工件中的折射角為60°。探頭與工件之間采用機(jī)油耦合。

        圖1 超聲TOFD法的D掃描方式

        2 超聲TOFD法D掃描工作原理

        超聲TOFD法D掃描圖像由一系列A掃描信號(hào)依次排列構(gòu)建而成,其生成過(guò)程見(jiàn)圖2。當(dāng)探頭對(duì)在A-A′位置時(shí),系統(tǒng)收到窄槽尖端衍射出來(lái)的A掃描信號(hào)Xn-1;當(dāng)探頭對(duì)平行焊縫經(jīng)過(guò)一個(gè)步長(zhǎng)ΔS掃描至位置B-B′處,此時(shí)窄槽端部在兩探頭連線(xiàn)的中垂線(xiàn)上,系統(tǒng)收到衍射A掃描信號(hào)Xn;當(dāng)探頭沿著掃描方向再經(jīng)過(guò)一個(gè)步長(zhǎng)到達(dá)C-C′處,系統(tǒng)收到窄槽尖端的A掃描信號(hào)為Xn+1。由圖2所示的探頭對(duì)和缺陷端部構(gòu)成的幾何關(guān)系可以知道,當(dāng)探頭對(duì)處于B-B′位置時(shí),缺陷的衍射A掃描信號(hào)Xn比其兩側(cè)的衍射信號(hào)更早接收到。很明顯,在B-B′位置接收到的衍射信號(hào)Xn才能真正地為定位裂紋端部的深度以及橫向位置提供準(zhǔn)確的信息。由上面整個(gè)過(guò)程可以看出,探頭對(duì)不在缺陷的正上方時(shí),系統(tǒng)同樣可以接收到同一缺陷的A掃描信號(hào),因此這一系列A掃描信號(hào)在形成D掃描圖像時(shí),就導(dǎo)致了D掃描圖像分辨率很低的問(wèn)題,而無(wú)法準(zhǔn)確定位缺陷的深度以及橫向位置。

        圖2 D掃描圖像生成示意圖

        3 D掃描圖像的SAFT-D重建算法數(shù)學(xué)模型

        將圖2中探頭對(duì)與缺陷相對(duì)位置關(guān)系的幾何模型簡(jiǎn)化,如圖3所示。

        圖3 探頭對(duì)和缺陷端部的幾何位置關(guān)系

        圖中2S為兩探頭聲發(fā)射點(diǎn)間距;O~O′為缺陷埋深尺寸d;ΔS為探頭對(duì)掃描步長(zhǎng)。當(dāng)探頭對(duì)處于缺陷正上方B-B′時(shí),接收到缺陷尖端O′處的衍射信號(hào)時(shí)間為:

        當(dāng)探頭對(duì)處于A-A′位置時(shí),接收到缺陷尖端O′處的衍射信號(hào)時(shí)間為:

        將式(1)和(2)進(jìn)行推廣。對(duì)于兩探頭偏離缺陷正上方k個(gè)掃描步長(zhǎng)處獲得的A掃描信號(hào)X n+k,計(jì)算其衍射波去除探頭延遲的到達(dá)時(shí)間相對(duì)于t n的延遲量Δt n+k。延遲公式如下:

        在進(jìn)行SAFT時(shí)移運(yùn)算時(shí),按上述求得的延遲量對(duì)參與SAFT運(yùn)算的A掃描信號(hào)分別進(jìn)行相應(yīng)的時(shí)移。以側(cè)向波信號(hào)出現(xiàn)的時(shí)間為參考,SAFT運(yùn)算采用加窗處理。窗寬為參與平移求和運(yùn)算的A掃描信號(hào)的個(gè)數(shù);窗高選取側(cè)向波開(kāi)始,到變形波的底波結(jié)束。對(duì)D掃描圖像,窗內(nèi)的A掃描信號(hào)逐一做SAFT處理,其數(shù)學(xué)表達(dá)式為:

        式中Xn(tn)為衍射波到達(dá)時(shí)刻為tn的A掃描信號(hào)X n經(jīng)過(guò)SAFT處理后的返回信號(hào);N為參與XnSAFT運(yùn)算其兩側(cè)A掃描信號(hào)的個(gè)數(shù),因此所加的窗寬度即為N+1;Xi(ti-Δti)為經(jīng)過(guò)時(shí)移處理后的第i個(gè)A掃描信號(hào),Δti為相應(yīng)的時(shí)移。

        分別對(duì)Xn-1和Xn兩A掃描信號(hào)進(jìn)行SAFT時(shí)移運(yùn)算,運(yùn)算結(jié)果如圖4。對(duì)于偏離兩探頭連線(xiàn)中垂線(xiàn)處獲得的A掃描信號(hào),其時(shí)移運(yùn)算結(jié)果會(huì)導(dǎo)致運(yùn)算窗內(nèi)各A掃描信號(hào)的缺陷衍射波梯隊(duì)分布,如圖4(a)所示。通過(guò)窗內(nèi)各A掃描信號(hào)疊加及平均運(yùn)算后,缺陷信號(hào)的幅值會(huì)很弱,甚至趨于零。對(duì)于在兩探頭連線(xiàn)中垂線(xiàn)處獲得的A掃描信號(hào),其SAFT時(shí)移運(yùn)算使窗內(nèi)各A掃描信號(hào)的缺陷衍射波在相同的時(shí)刻到達(dá),如圖4(b)所示。通過(guò)各A掃描信號(hào)疊加及平均運(yùn)算后,缺陷信號(hào)的幅值仍然很強(qiáng)。

        圖4 A掃描信號(hào)的時(shí)移結(jié)果示意圖

        4 檢測(cè)結(jié)果

        對(duì)試塊中的各個(gè)模擬缺陷實(shí)施TOFD法的D掃描,掃描參數(shù)為:兩探頭聲入射點(diǎn)間距2S=64 mm,掃描步長(zhǎng)B=0.47 mm,數(shù)據(jù)縱向精度A=0.22 mm。

        圖5(a)為試塊的原始D掃描圖像,圖像包含信息有側(cè)向波、缺陷回波、底面波以及變形波部分。

        對(duì)圖5(a)的原始D掃描圖像進(jìn)行SAFT-D重建處理。假設(shè)運(yùn)算窗寬度用win表示,運(yùn)算窗寬度分別設(shè)置為15和31。重建結(jié)果如圖5(b)和(c)所示。圖中顯示,原始D掃描圖像窄槽兩端都出現(xiàn)半拋物線(xiàn)狀的圓弧,這些干擾信息使得窄槽的兩端很難去判斷,給準(zhǔn)確測(cè)量窄槽的長(zhǎng)度帶來(lái)了很大的問(wèn)題。而且圖像中含有大量的高頻噪聲,有可能會(huì)湮沒(méi)圖像中弱的回波信號(hào),從而影響對(duì)于有用弱信號(hào)的判斷。SAFT-D重建后的圖像中,隨著聚焦孔徑的增大,圖像中窄槽兩端半圓弧狀的干擾信息已經(jīng)基本上被完全抑制掉了,提高了圖像的橫向分辨率,并且有效消除了原始圖像中的高頻噪聲。

        圖5的重建結(jié)果表明,SAFT-D算法的聚焦效果受聚焦孔徑大小即所加運(yùn)算窗寬影響,孔徑越大,聚焦效果越理想。但是,隨著孔徑的增加,聚焦算法的運(yùn)算量也將增加。綜合以上,經(jīng)過(guò)多次測(cè)試試驗(yàn),實(shí)際處理過(guò)程中SAFT-D算法的聚焦孔徑選取30~40之間比較理想。

        5 結(jié)論

        (1)建立了超聲TOFD法D掃描圖像的SAFT-D算法的數(shù)學(xué)模型,為實(shí)現(xiàn)TOFD圖像的合成孔徑聚焦重建提供了依據(jù)。

        (2)提出的SAFT-D算法選取的窗寬和高可調(diào),既可以對(duì)整個(gè)D掃描圖像區(qū)域進(jìn)行全局聚焦,也可以對(duì)局部感興趣特征區(qū)域進(jìn)行局部聚焦,且算法已經(jīng)進(jìn)行了最優(yōu)化處理,實(shí)現(xiàn)了實(shí)際意義上的一鍵SAFT功能。

        圖5 試塊的原始D掃描圖像和SAFT-D處理后的圖像

        (3)該算法在消除TOFD圖像干擾信息的基礎(chǔ)上,還可以起到平滑濾波、消除圖像噪聲的效果,提高TOFD圖像的信噪比。

        (4)總結(jié)出SAFT-D算法的聚焦效果與聚焦孔徑以及算法復(fù)雜度之間的關(guān)系。聚焦孔徑越大,聚焦效果越好,運(yùn)算復(fù)雜度越高。

        [1]遲大釗,剛鐵,袁媛,等.面狀缺陷超聲TOFD法信號(hào)和圖像的特征與識(shí)別[J].焊接學(xué)報(bào),2005,26(11):1-4.

        [2]Sicard R,Goyette J,Zellouf D.A SAFT algorithm for lamb wave imaging of isotropic plate-like structures

        [J].Ultrasonics,2002(39):487-494.

        [3]Schmitz V,Chakhlov S,Müller W.Experiences with synthetic aperture focusing technique in the field[J].Ultrasonic,2000(37):731-738.

        [4]Spies M,Jager W.Synthetic aperture focusing for defect reconstruction in anisotropicmedia[J].Ultrasonics,2003(41):125-131.

        [5]Elbern A W,Guimar L.Synthetic aperture focus technique for image rectauration[J].NDT Net,2000,5(8):83-89.

        [6]Johnson A J,Barina B A.The effects of surface mapping corrections with synthetic-aperture focusing techniques on ultrasonic imaging[J].IEEE Trans,1983,30(5):432-439.

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