李國(guó)政 楊萬(wàn)民

(陜西師范大學(xué)物理學(xué)與信息技術(shù)學(xué)院，西安 710062)(2010年6月29日收到;2010年7月16日收到修改稿)

單疇GdBCO超導(dǎo)塊材制備方法的改進(jìn)及超導(dǎo)特性研究*

李國(guó)政 楊萬(wàn)民

(陜西師范大學(xué)物理學(xué)與信息技術(shù)學(xué)院，西安 710062)(2010年6月29日收到;2010年7月16日收到修改稿)

通過(guò)改變液相源成分和先驅(qū)塊的裝配方式對(duì)頂部籽晶熔滲生長(zhǎng)方法(TSIG)進(jìn)行改進(jìn)，并用新方法成功制備了單疇Gd-Ba-Cu-O(GdBCO)超導(dǎo)塊材.對(duì)樣品形貌和微觀結(jié)構(gòu)的研究發(fā)現(xiàn)，應(yīng)用新方法制備的樣品呈現(xiàn)出良好的織構(gòu)度，其內(nèi)俘獲的Gd2BaCuO5(Gd-211)內(nèi)含物分布均勻且粒度較小.超導(dǎo)性能的測(cè)試表明，樣品具有較高的超導(dǎo)轉(zhuǎn)變溫度和自場(chǎng)臨界電流密度，表現(xiàn)出較大的磁懸浮力.此外，應(yīng)用新方法可以簡(jiǎn)化實(shí)驗(yàn)步驟，縮短制備周期，提高實(shí)驗(yàn)的穩(wěn)定性，從而降低了實(shí)驗(yàn)難度，為大尺寸單疇塊材的批量化制備打下了基礎(chǔ).

GdBCO，熔滲生長(zhǎng)，液相源，裝配方式

PACS:74.25.Ha，74.22.－ h，81.10.－h(huán)

1.引 言

高溫銅氧化物系列超導(dǎo)體 RE-Ba-Cu-O(REBCO，其中 RE 為稀土元素，如 Nd，Gd，Y 等)，由于其高臨界溫度、強(qiáng)磁通釘扎能力、強(qiáng)磁場(chǎng)下大的無(wú)阻載流能力，高的上臨界磁場(chǎng)、高的捕獲磁通、高的磁懸浮力和良好的自穩(wěn)磁懸浮特性［1—12］，在高新技術(shù)方面有著廣泛的應(yīng)用前景，比如在高場(chǎng)永磁體、超導(dǎo)磁懸浮軸承、飛輪儲(chǔ)能技術(shù)以及超導(dǎo)電機(jī)和發(fā)電機(jī)等研制方面［13—15］.GdBCO 超導(dǎo)塊材便是高溫超導(dǎo)材料家族中性能最好并最有可能盡早投入實(shí)際應(yīng)用的材料之一［16］.制備單疇 GdBCO超導(dǎo)塊材，國(guó)際上流行的方法主要有兩種，一種是傳統(tǒng)的頂部籽晶熔融織構(gòu)生長(zhǎng)方法(TSMTG)，另一種是近幾年發(fā)展起來(lái)的頂部籽晶熔滲生長(zhǎng)方法(TSIG).

圖1 頂部籽晶熔滲生長(zhǎng)過(guò)程示意圖

隨著研究的深入，TSIG方法受到了越來(lái)越多的關(guān)注，因?yàn)橐延械慕Y(jié)果表明，它可以有效地解決傳統(tǒng)織構(gòu)生長(zhǎng)工藝中存在的問(wèn)題，例如樣品的收縮、變形，內(nèi)部存在大量氣孔和宏觀裂紋，液相流失嚴(yán)重，Gd2BaCuO5(Gd-211)粒子的局部偏析等等［17—22］.對(duì)于 TSIG 方法，如圖 1 所示，一般先在室溫下將Gd-211先驅(qū)塊放置在一個(gè)等直徑的富Ba，Cu液相源塊上，然后在升溫過(guò)程中液相源塊熔化，液相上滲至多孔的Gd-211先驅(qū)塊中.在隨后的慢冷過(guò)程中，液相與 Gd-211相反應(yīng)生成 GdBa2Cu3O7－x(Gd-123)相，并在籽晶的誘導(dǎo)下完成 Gd-123晶體的有序生長(zhǎng).其中，Gd-211先驅(qū)塊由相純度高、粒度小的Gd-211先驅(qū)粉壓制而成，液相源塊由等摩爾比的 Gd-123和 Ba3Cu5O8(一種 BaCuO2與 CuO摩爾比為3∶2的混合物)混合壓制而成.可以看出，TSIG方法是一種比傳統(tǒng)方法更復(fù)雜和費(fèi)時(shí)的制備方法，因?yàn)榇朔椒ㄒ玫饺N先驅(qū)粉體(Gd-211，Gd-123和BaCuO2)，而傳統(tǒng)織構(gòu)方法中僅需要兩種(Gd-211和Gd-123).先驅(qū)粉一般由傳統(tǒng)的固相反應(yīng)法制得，即通過(guò)反復(fù)的高溫煅燒和研磨得到相純凈、碳含量低及較小粒度(0.1—10 μm)的先驅(qū)粉體，每種粉體均需一周時(shí)間制得，這使得熔滲生長(zhǎng)法的制備周期大大延長(zhǎng)，同時(shí)增加了實(shí)驗(yàn)的耗資.

此外，由圖1可以看出，在樣品的熔滲生長(zhǎng)過(guò)程中，由于液相的消耗，液相源塊的直徑會(huì)嚴(yán)重收縮，這降低了液相源塊的支撐能力，因此在實(shí)際操作中有時(shí)會(huì)出現(xiàn)樣品傾斜甚至坍塌的現(xiàn)象，這降低了實(shí)驗(yàn)的穩(wěn)定性和可重復(fù)性，也阻礙了熔滲生長(zhǎng)方法的推廣使用.另一方面，由于液相源塊的收縮，使得樣品的底部不能完全與液相源直接接觸.根據(jù)文獻(xiàn)［19］的結(jié)論，如果樣品邊緣失去與液相源的直接接觸，在生長(zhǎng)后期被生長(zhǎng)前沿排出的Gd-211粒子就無(wú)法向液相轉(zhuǎn)移，從而聚集在生長(zhǎng)前沿前面，這會(huì)嚴(yán)重降低樣品邊緣處Gd-123的生長(zhǎng)速率，給樣品的完整生長(zhǎng)帶來(lái)很大難度.

為了克服上述缺點(diǎn)，尋找一種步驟簡(jiǎn)單、制備周期短、重復(fù)性好、易于樣品完全生長(zhǎng)的制備方法，我們通過(guò)改變液相源成分和先驅(qū)塊的裝配方式對(duì)傳統(tǒng)熔滲生長(zhǎng)方法進(jìn)行改進(jìn)，用新方法成功制備了單疇GdBCO超導(dǎo)塊材，并對(duì)所得樣品的形貌、微觀結(jié)構(gòu)和超導(dǎo)性能進(jìn)行了研究.

2.由新成分液相源熔滲生長(zhǎng)GdBCO單疇塊材

可將傳統(tǒng)熔滲生長(zhǎng)工藝使用的組分為GdBa2Cu3O7－x+Ba3Cu5O8的液相源(標(biāo)記為 L1)衍化為

得到一種組分為Gd2BaCuO5+3Ba3Cu5O8的混合物(標(biāo)記為L(zhǎng)2).

再根據(jù)物相轉(zhuǎn)化關(guān)系

可將Gd2BaCuO5+3Ba3Cu5O8的組分衍化為

根據(jù)物相轉(zhuǎn)化關(guān)系:

又得到一種組分為Gd2O3+10BaCuO2+6CuO的混合物(標(biāo)記為L(zhǎng)3).

可以看出，這三種混合物雖然物相成分不同，但卻具有相同的原子組分比.下面分別用這三種混合物充當(dāng)液相源制備GdBCO單疇塊材.

按照 L1，L2和 L3的配比，稱取一定量的 Gd-123，Gd-211，Gd2O3，BaCuO2和 CuO 粉并用球磨機(jī)充分混合，分別制得三種液相源粉，再用單軸模具壓制成直徑20 mm的圓柱形坯塊，作為液相源塊.同樣將Gd-211先驅(qū)粉壓制成直徑20 mm的圓柱形坯塊，作為Gd-211先驅(qū)塊.樣品的裝配方式如圖1所示.熱處理過(guò)程如下:首先升溫至1060℃，保溫1 h;然后快降至1035℃，再以0.2—0.5℃/h的速率慢冷至1015℃，最后隨爐冷卻至室溫.將所得樣品放入石英管式爐中，在流通氧氣中，450—350℃的溫區(qū)內(nèi)慢冷200 h，完成滲氧處理.

圖2 由新成分液相源制備的GdBCO樣品 (a)表面形貌;(b)微觀結(jié)構(gòu)圖

圖2(a)顯示了由新成分液相源L3制備的典型GdBCO樣品S1的表面形貌.由圖可見(jiàn)，樣品表面以籽晶為中心呈十字交叉花樣，四個(gè)放射狀的扇形區(qū)域清晰可見(jiàn)，且無(wú)自發(fā)成核現(xiàn)象，說(shuō)明樣品具有良好的單疇性.此結(jié)果表明，應(yīng)用我們新配制的液相源也可成功熔滲生長(zhǎng)單疇GdBCO塊材.此外，使用新成分液相源，整個(gè)熔滲生長(zhǎng)工藝僅需 Gd-211和BaCuO2兩種先驅(qū)粉，從而簡(jiǎn)化了實(shí)驗(yàn)步驟，縮短了實(shí)驗(yàn)周期，提高了制備效率，對(duì)GdBCO超導(dǎo)塊材的批量化制備有很大的意義.

圖2(b)為樣品 S1的微觀結(jié)構(gòu)(SEM)圖.由圖可見(jiàn)，顆粒狀的 Gd-211粒子均勻分布在 Gd-123基體中，沒(méi)有發(fā)現(xiàn)粒子團(tuán)簇或局部偏析的現(xiàn)象，這充分證明了熔滲生長(zhǎng)方法的優(yōu)越性.

3.由Y基液相源熔滲生長(zhǎng)GdBCO大單疇

根據(jù)液相源 L3的組分 Gd2O3+10BaCuO2+6CuO，設(shè)計(jì)另一種Y基混合物Y2O3+10BaCuO2+6CuO(標(biāo)記為 L4)，并以此作為液相源制備大單疇GdBCO塊材.

圖3顯示了分別由液相源L3和L4制備的直徑30mm的GdBCO樣品S2和S3的表面形貌.由圖可見(jiàn)，樣品展現(xiàn)出典型的單疇形貌，且無(wú)自發(fā)成核現(xiàn)象，這證明了Y基液相源制備GdBCO單疇塊材的可行性.應(yīng)用這種液相源，整個(gè)熔滲生長(zhǎng)工藝也是僅需兩種先驅(qū)粉(Gd-211和 BaCuO2)，同樣可以提高實(shí)驗(yàn)效率.此外，Y2O3所對(duì)應(yīng)的超導(dǎo)相YBa2Cu3O7－x(Y-123)的包晶反應(yīng)溫度為1010℃，因此在上面GdBCO晶體的慢冷生長(zhǎng)過(guò)程中(1035－1015℃)，液相源塊始終保持 Y2BaCuO5(Y-211)和液相的半熔融狀態(tài)，不會(huì)出現(xiàn) Y-123相的生成及固化，這使得液相源塊可以更大程度的向上提供液相，實(shí)現(xiàn)液相源粉的最大利用，節(jié)省原料.

圖3 GdBCO大單疇 (a)，(b)分別由液相源L3和L4制得

圖4為樣品S2和S3的微觀結(jié)構(gòu)圖，所有圖像均取自樣品上表面距籽晶大約10 mm的位置.由圖可見(jiàn)，樣品S2呈現(xiàn)出較粗化的Gd-211粒子分布及較嚴(yán)重的粒子融合現(xiàn)象.應(yīng)用圖像處理軟件(ImageJ)［23］定量分析 Gd-211粒子的平均尺寸(d)，所得結(jié)果如下:

可以看出，相比 S2，樣品 S3中 Gd-211粒子的平均尺寸更小一些，即呈現(xiàn)出明顯的粒子細(xì)化現(xiàn)象.而兩個(gè)樣品是由同一批Gd-211先驅(qū)粉，經(jīng)過(guò)相同的熱處理工藝制備而得，所以這種粒子尺寸的差異應(yīng)該是由所用液相源的不同造成的.

已有的研究表明，其他稀土元素的摻雜可以減小REBCO塊材中RE2BaCuO5(RE-211)粒子的尺寸，還能減緩 RE-211 粒子聚結(jié)的趨勢(shì)［24—26］.在本文中，我們采用Y基液相源制備GdBCO塊材，在其微觀結(jié)構(gòu)中發(fā)現(xiàn)了相似的Gd-211粒子細(xì)化現(xiàn)象，這應(yīng)該是由液相上滲引入的Y元素造成的.

圖4 微觀結(jié)構(gòu)圖 (a)樣品S2;(b)樣品S3

圖5 樣品S2和S3的磁懸浮力測(cè)試曲線

圖5為液氮溫度下(77 K)樣品S2和S3在零場(chǎng)冷卻狀態(tài)下的磁懸浮力測(cè)試曲線.由圖可見(jiàn)，樣品S3表現(xiàn)出了更大的磁懸浮力，這與其微觀結(jié)構(gòu)中觀察到的結(jié)果是相符的.此外，已有的研究表明，相比單一的GdBCO或 YBCO系統(tǒng)，(Gd，Y)BCO復(fù)合超導(dǎo)塊材更容易呈現(xiàn)較高的超導(dǎo)性能［25—27］，這與本文觀察到的結(jié)果是相符的.

4.由新的裝配方式熔滲生長(zhǎng)GdBCO單疇塊材

如圖6所示，取Gd-211先驅(qū)粉壓制成直徑20 mm的圓柱形坯塊，作為Gd-211先驅(qū)塊.取 Y基液相源粉L4壓制成直徑30 mm的圓柱形坯塊，作為液相源塊，即用較大直徑的液相源塊支撐并熔滲生長(zhǎng)較小尺寸的GdBCO塊材，此即為本文提出的新的裝配方式.

圖6 一種新的樣品裝配方式

圖7顯示了由新的裝配方式所制備的樣品S4的宏觀形貌.由頂視圖可見(jiàn)，樣品展現(xiàn)出典型的單疇形貌，且無(wú)自發(fā)成核現(xiàn)象，這證明了由新裝配方式制備單疇GdBCO超導(dǎo)塊材的可行性.由側(cè)視圖可見(jiàn)，在熱處理過(guò)后，雖然液相源塊發(fā)生了收縮，但是其直徑仍然大于上面的GdBCO樣品.其次，由于采用的液相源塊具有較大的直徑，其高度大大減小，這都提高了液相源塊的支撐能力，可以保證在熱處理過(guò)程中樣品始終直立于液相源塊的上面，避免樣品出現(xiàn)傾斜或坍塌的現(xiàn)象，從而提高了熔滲生長(zhǎng)方法的穩(wěn)定性.

另一方面，由于液相源塊的直徑始終大于其上的GdBCO樣品，這就可以保證在整個(gè)熱處理過(guò)程中，樣品的底部完全與液相源直接接觸，因此文獻(xiàn)［19］中提出的問(wèn)題可以得到有效解決，從而為樣品的完整生長(zhǎng)提供充分條件.由圖7可見(jiàn)，樣品S4的生長(zhǎng)扇區(qū)邊界已經(jīng)延伸到樣品側(cè)面，且將近樣品底部.可以推斷，如果延長(zhǎng)生長(zhǎng)時(shí)間，其完全可以到達(dá)樣品底部，從而實(shí)現(xiàn)樣品的完整生長(zhǎng).

圖7 用新的裝配方式制備的單疇GdBCO樣品的形貌 (a)頂視圖;(b)側(cè)視圖

圖8為樣品S4的微觀結(jié)構(gòu)圖，圖像取自樣品上表面距籽晶大約8 mm的位置.應(yīng)用ImageJ定量分析Gd-211粒子的體積分?jǐn)?shù)V和平均尺寸d，所得結(jié)果如下:

可以看出，樣品中捕獲的Gd-211粒子具有較大的體積分?jǐn)?shù)和較小的平均尺寸.

圖8 樣品S4的微觀結(jié)構(gòu)圖

已有的研究表明，相比熔融織構(gòu)方法處理的樣品，熔滲生長(zhǎng)方法所制備的樣品中 RE-211內(nèi)含物擁有更大的體積分?jǐn)?shù)和更小的尺寸［18，28，29］.在低場(chǎng)中，塊材中的磁通釘扎主要由RE-211和RE-123的界面釘扎提供，此時(shí)臨界電流密度(Jc)可定性表示為［30］

因此，熔滲生長(zhǎng)方法制備的樣品更容易呈現(xiàn)出較大的自場(chǎng)臨界電流密度［18，28，29］.

圖9 小樣品的超導(dǎo)轉(zhuǎn)變溫度曲線

在樣品S4上表面邊緣附近切割下一個(gè)大小約為2 mm×2 mm×2 mm的小樣品，進(jìn)行超導(dǎo)性能測(cè)試.圖9為小樣品的超導(dǎo)轉(zhuǎn)變溫度(Tc)曲線.由圖可見(jiàn)，樣品的起始轉(zhuǎn)變溫度 Tc，onset約為91.5K，超導(dǎo)轉(zhuǎn)變寬度ΔTc小于2 K，說(shuō)明樣品具有較高的質(zhì)量.對(duì)于空氣中制備的 GdBCO樣品，其 Gd1+xBa2－xCu3Oy固溶相僅有較小的Gd/Ba替代范圍［31］，而且這種固溶相成分隨著晶體的生長(zhǎng)過(guò)程(從籽晶處到樣品邊緣)逐漸減少［19］.本文的小樣品取自大樣品邊緣處，其固溶相含量已十分微弱，并不造成對(duì)性能的明顯影響.

用SQUID磁強(qiáng)計(jì)(Quantum Design)測(cè)量小樣品在77 K的磁化強(qiáng)度.根據(jù)測(cè)量的磁滯回線，由擴(kuò)展的Bean模型［32］計(jì)算樣品在不同外磁場(chǎng)下的臨界電流密度Jc(A/cm2)

其中ΔM(emu/cm3)為磁滯，a和b(cm)為樣品垂直外場(chǎng)的截面的尺寸并且 a

圖10 小樣品在77 K溫度下的Jc-B曲線

在REBCO超導(dǎo)體中，存在兩種主要的磁通釘扎機(jī)理［33］.一種是由非超導(dǎo)的RE-211粒子引起的，即上文提到的RE-211和RE-123的界面釘扎，其對(duì)應(yīng)于Jc-B曲線中心峰Jc(0T)的出現(xiàn).另一種是由超導(dǎo)基體中化學(xué)成分波動(dòng)引起的 δTc型釘扎［32，34］，即在RE-123基體中存在的弱超導(dǎo)區(qū)，如由于滲氧不充分造成的貧氧區(qū)，或者 RE/Ba替代產(chǎn)生的固溶相，有著較低的Tc和上臨界場(chǎng)Hc2，當(dāng)外加磁場(chǎng)增加時(shí)，其弱超導(dǎo)性受到破壞，變?yōu)檎B(tài)，從而產(chǎn)生有效的釘扎中心，導(dǎo)致磁化曲線奇異峰的出現(xiàn)，對(duì)應(yīng)于Jc-B曲線的第二峰值.

本文的GdBCO小樣品未呈現(xiàn)明顯的峰值效應(yīng)，說(shuō)明樣品中僅有少量的固溶相形成［35］，即 Gd3+對(duì)Ba2+位置的替代得到了有效抑制，這與Tc中觀察到的結(jié)果是相符的.此外，相比熔融織構(gòu)處理的樣品，熔滲生長(zhǎng)方法制備的樣品更不容易表現(xiàn)出峰值效應(yīng)，因?yàn)槠鋬?nèi)捕獲的大量 RE-211粒子可以為氧氣在RE-123基體中的擴(kuò)散提供更多的通道，減少了氧缺陷的形成，從而削弱了峰值效應(yīng)［18］.

5.結(jié) 論

1.采用三種新成分液相源(L2:Gd-211+3Ba3Cu5O8;L3:Gd2O3+10BaCuO2+6CuO;L4:Y2O3+10BaCuO2+6CuO)熔滲生長(zhǎng)單疇 GdBCO超導(dǎo)塊材.結(jié)果發(fā)現(xiàn)，應(yīng)用新成分液相源，不僅可以制備出織構(gòu)度良好的GdBCO超導(dǎo)塊材，還能簡(jiǎn)化實(shí)驗(yàn)步驟，縮短制備周期，提高制備效率.此外，使用 Y基液相源L4還可以提高液相源粉的利用率，并且有利于塊材中Gd-211粒子的細(xì)化，且樣品表現(xiàn)出較大的磁懸浮力.

2.采用一種新的裝配方式成功制備了單疇GdBCO超導(dǎo)塊材.結(jié)果發(fā)現(xiàn)，應(yīng)用新的裝配方式可以提高實(shí)驗(yàn)的穩(wěn)定性，降低實(shí)驗(yàn)難度，并且有利于樣品的完整生長(zhǎng)，且樣品表現(xiàn)出較高的超導(dǎo)轉(zhuǎn)變溫度和自場(chǎng)臨界電流密度.以上結(jié)論為熔滲生長(zhǎng)方法的推廣使用，高溫超導(dǎo)材料的批量化制備及廣泛應(yīng)用打下了基礎(chǔ).

［1］ Sha J J，Yao Z W，Yu J N，Yu G，Luo J H，Wen H H，Yang W L，Li S L 2000 Acta Phys.Sin.49 1356(in Chinese)［沙建軍、姚仲文、郁金南、郁 剛、羅金漢、聞?；?、楊萬(wàn)里、李世亮2000物理學(xué)報(bào)49 1356］

［2］ Feng Y，Zhou L，Yang W M，Zhang C P，Wang J R，Yu Z M，Wu X Z 2000 Acta Phys.Sin.49 146(in Chinese)［馮 勇、周 廉、楊萬(wàn)民、張翠萍、汪京榮、于澤銘、吳曉祖 2000物理學(xué)報(bào) 49 146］

［3］ Cai Y Q，Yao X，Li G 2006 Acta Phys.Sin.55 844(in Chinese)［蔡衍卿、姚 忻、李 剛2006物理學(xué)報(bào) 55 844］

［4］ Zhang Y L，Yao X，Zhang H，Jin Y P 2005 Acta Phys.Sin.54 3380(in Chinese)［張玉龍、姚 忻、張 宏、金燕蘋 2005物理學(xué)報(bào) 54 3380］

［5］ Xu C Y，Shi L，Zuo J，Pang W H，Zhang Y L 1996 Acta Phys.Sin.45 893(in Chinese)［許存義、石 磊、左 健、龐文華、張?jiān)：?996物理學(xué)報(bào)45 893］

［6］ Zhou Z J，Zhou Z W，Zhou L Y，Lin L，Li X G，F(xiàn)eng Q R 2004 Chin.Phys.13 1957

［7］ Ding F Z，Lü X D，Gu H W，Li T，Cao J L 2009 Chin.Phys.B 18 1631

［8］ Shen C X，Shen X L，Lu W，Dong X L，Li Z C，Xiong J W，Zhou F 2008 Chin.Phys.B 17 1425

［9］ Shabna R，Sarun P M，Vinu S，Syamaprasad U 2009 Chin.Phys.B 18 4000

［10］ Babu N H，Lo W，Cardwell D A，Campbell A M 1999 Appl.Phys.Lett.75 2981

［11］ Muralidhar M，Sakai N，Chikumoto N，Jirsa M，Machi T，Nishiyama M，Wu Y，Murakami M 2002 Phys.Rev.Lett.89 237001

［12］ Shen X L，Li Z C，Shen C X，Lu W，Dong X L，Zhou F，Zhao Z X 2009 Chin.Phys.B 18 2893

［13］ Gawalek W，Habisreuther T，Zeisberger M，Litzkendorf D，Surzhenko O，Kracunovska S，Prikhna T A，Oswald B，Kovalev L K，Canders W 2004 Supercond.Sci.Technol.17 1185

［14］ Werfel F N，F(xiàn)loegel-Delor U，Rothfeld R，Goebel B，Wippich D，Riedel T 2005 Supercond.Sci.Technol.18 S19

［15］ Oswald B，Best K J，Setzer M，Soll M，Gawalek W，Gutt A，KovalevL， KrabbesG， FisherL， FreyhardtH C 2005 Supercond.Sci.Technol.18 S24

［16］ Dai J Q，Zhao Z X，Xiong J W 2003 Supercond.Sci.Technol.16 815

［17］ Babu N H，Iida K，Shi Y，Cardwell D A 2005 Appl.Phys.Lett.87 202506

［18］ Iida K，Babu N H，Shi Y，Cardwell D A 2005 Supercond.Sci.Technol.18 1421

［19］ Iida K，Babu N H，Shi Y，Cardwell D A 2006 Supercond.Sci.Technol.19 S478

［20］ Meslin S，Iida K，Babu N H，Cardwell D A，Noudem J G 2006 Supercond.Sci.Technol.19 711

［21］ Noudem J G，Meslin S，Horvath D，Harnois C，Chateigner D，Ouladdiaf B，Eve S，Gomina M，Chaud X，Murakami M 2007 J.Am.Ceram.Soc.90 2784

［22］ Li G Z，Yang W M 2010 Acta Phys.Sin.59 5208(in Chinese)［李國(guó)政、楊萬(wàn)民 2010物理學(xué)報(bào) 59 5208］

［23］ http://rsbweb.nih.gov/ij/

［24］ Varanasi C，Mcginn P J，Blackstead H A，Pullinga D B 1995 Appl.Phys.Lett.67 1004

［25］ Feng Y，Zhou L，Wen J G，Koshizuka N，Sulpice A，Tholence J L，Vallier J C，Monceau P 1998 Physica C 297 75

［26］ Zheng H，Jiang M，Huang Y，Veal B W，Claus H 1998 Physica C 307 284

［27］ Nariki S，Sakai N，Murakami M，Hirabayashi I 2004 Physica C 412-414 557

［28］ Iida K，Babu N H，Withnell T D，Shi Y，Haindl S，Weber H W，Cardwell D A 2006 Physica C 445-448 277

［29］ Babu N H，Iida K，Shi Y，Cardwell D A 2006 Physica C 445-448 286

［30］ Li G Z，Yang W M，Tang Y L，Ma J 2010 Cryst.Res.Technol.45 219

［31］ Murakami M，Sakai N，Higuchi T，Yoo S I 1996 Supercond.Sci.Technol.9 1015

［32］ Chen S Y，Hsiao Y S，Chen C L，Yan D C，Chen I G，Wu M K 2008 Mater.Sci.Eng.B 151 31

［33］ Koblischka M R，Muralidhar M，Murakami M 1999 Mater.Sci.Eng.B 65 58

［34］ Koblischka M R，van Dalen A J J，Higuchi T，Yoo S I，Murakami M 1998 Phys.Rev.B 58 2863

［35］ Hinai H，Nariki S，Seo S J，Sakai N，Murakami M，Otsuka M 2000 Supercond.Sci.Technol.13 676

Fabrication method improvement and superconducting property investigation of single domain GdBCO bulk superconductors*

Li Guo-Zheng Yang Wan-Min
(College of Physics and Information Technology，Shaanxi Normal University，Xi＇an 710062，China)(Received 29 June 2010;revised manuscript received 16 July 2010)

Top seeded infiltration and growth method(TSIG)is improved by adopting a new liquid source and novel configuration.And single-domain Gd-Ba-Cu-O(GdBCO)bulk superconductors are successfully prepared using the improved method.Experimental observations on the morphology and the microstructure show that the samples exhibit good texture and homogeneous distribution of fine Gd2BaCuO5(Gd-211)inclusions.Superconductive measurements reveal that the sample exhibits high superconducting transition temperature，self-field critical current density，and strong levitation force.In addition，the improved method can be used to simplify the process flow，shorten the experimental cycle，and hance the stability of the process，thus reducing the experimental difficulties.The results lay a good foundation for the batch production of large single domain bulks.

GdBCO，infiltration and growth，liquid source，configuration

.E-mail:wm-yang@sohu.com

*國(guó)家自然科學(xué)基金(批準(zhǔn)號(hào):50872079)，國(guó)家高技術(shù)研究發(fā)展計(jì)劃(批準(zhǔn)號(hào):2007AA03Z241)，中央高?；究蒲袠I(yè)務(wù)費(fèi)專項(xiàng)資金(批準(zhǔn)號(hào):2010ZYGX021，GK200901017)資助的課題.

.E-mail:wm-yang@sohu.com

*Project supported by the National Natural Science Foundation of China(Grant No.50872079)，the National High Technology Research and Development Program of China(Grant No.2007AA03Z241)，the Fundamental Research Funds for the Central Universities(Grant Nos.2010ZYGX021，GK200901017).

PACS:74.25.Ha，74.22.－ h，81.10.－h(huán)