齊 超,王子譽,楊瀚潮,齊 賽
(1.哈爾濱工業(yè)大學(xué),黑龍江哈爾濱 150001;2.黑龍江電力職工大學(xué),黑龍江哈爾濱 150030)
我們現(xiàn)在討論在如圖1所示的兩個電容相連的情況下,t=0時刻開關(guān)閉合,帶電量為Q1的電容器C1與另一帶電量為Q2的電容器C2將并聯(lián)。不妨設(shè)C1的電壓U1大于C2電壓U2。
并聯(lián)之前電容器儲存的靜電能為
開關(guān)閉合較長時間后系統(tǒng)穩(wěn)定,并聯(lián)儲存的靜電能為
顯然,系統(tǒng)的靜電能比原來減少了。靜電能損失的值為
由此看似系統(tǒng)能量沒有守恒[1,2]。其原因可以看成是:①由于電容器間導(dǎo)線存在內(nèi)阻,電荷重新分配過程產(chǎn)生電流,會產(chǎn)生焦耳熱消耗部分能量;②電場的改變要向空間輻射電磁波,能量以電磁輻射的形式消耗。
設(shè)電容間的導(dǎo)線電阻為 Rl,等效輻射電阻為Rr,回路的總電阻R=Rl+Rr,電路簡化為如圖2所示的電路。
圖1 兩個連接電容
圖2 考慮兩種損耗的等效電路
兩邊對t微分得
此零輸入一階微分方程解[3]
換路后電容C1的電量
換路后電容C2的電量
損失的電場能量
可見,其結(jié)論和式(3)一致,說明損失的電場能被等效的導(dǎo)線電阻和輻射電阻所消耗。
如果仔細(xì)分析圖2,在有電阻的情況下兩個電容器也可當(dāng)做串聯(lián)。其實,兩個電容不論串聯(lián)還是并聯(lián),對結(jié)果都不會產(chǎn)生影響。原因在于電容串聯(lián)放電到終了時,兩極板的電勢分別相等,相當(dāng)于短路,與并聯(lián)時一致,而能量的變化只與始末態(tài)有關(guān),與過程無關(guān)。而且上面的分析是根據(jù)基爾霍夫電路定律討論的結(jié)果,不論串聯(lián)還是并聯(lián)都可成立。
下面,我們將從串聯(lián)穩(wěn)態(tài)電壓角度進行分析?,F(xiàn)將兩個電容看做一個串聯(lián)整體,等效電容和其電壓分別為
串聯(lián)前兩電容的能量為
串聯(lián)穩(wěn)態(tài)后對于整體電路相當(dāng)于零輸入響應(yīng),最終電容電壓為零,即能量為
能量損失為
可見結(jié)論與式(3)和式(7)一致,我們可將其理解為串聯(lián)等效電容CS從電壓US為放電到0時損失的電場能量。
現(xiàn)若將兩個電容不看做串聯(lián)整體,按并聯(lián)分開考慮,則有兩個電容的終態(tài)電壓U0相等,且滿足電荷守恒。不妨設(shè)U1>U2,由電荷守恒,電容C1放電電荷應(yīng)等于電容C2充電電荷:
得到的并聯(lián)穩(wěn)態(tài)電壓為
電容C1損失的能量為
電容C2損失的能量為
總能量損失為
可見,上述結(jié)論與式(8)一致。
電磁場理論中,麥克斯韋認(rèn)為能量是存在于場中的。電容兩個極板上聚集起等量正負(fù)電荷時,就會在電容兩端之間建立起電場,也就存儲了能量。單位時間內(nèi)穿出與能流方向垂直的單位面積上的能量(即功率密度也稱坡印亭矢量)為[4]
圖3 兩個電容功率密度
從換路到放電結(jié)束,C1板間圓柱形空間側(cè)表面輸出的能量為
將式(4)和式(5)代入上式整理得
將式(4)和式(6)代入上式整理得
將式(10)減去式(11),可得
其結(jié)果與式(7)、式(8)及式(9)一致。由此再次說明電容放電過程中發(fā)出的能量一部分轉(zhuǎn)移到充電電容C2中,還有一部分被損失掉。
系統(tǒng)損失的電場能量全部轉(zhuǎn)化為電磁輻射能。
系統(tǒng)損失的電場能量一部分轉(zhuǎn)化為焦耳熱能,一部分轉(zhuǎn)化為電磁輻射能。
由此可見,兩個帶電的電容器并聯(lián)時損失的靜電能與這兩個電容器串聯(lián)時損失的靜電能相等,這反映了靜電場是保守場,靜電能是狀態(tài)函數(shù),損失的靜電能只與始末態(tài)有關(guān)而與中間過程無關(guān)。
[1] 程榮龍,楊春蘭.關(guān)于電容器連接中能量損失問題的討論[J].滁州:滁州學(xué)院學(xué)報.2010,12(2):35-36
[2] 祁翔.兩電容器連接時的能量損失初探[J].貴州:貴陽學(xué)院學(xué)報(自然科學(xué)版).2009,4(2):10-12
[3] 陳希有.電路理論基礎(chǔ)(第三版)[M].北京:高等教育出版社.2004
[4] 倪光正.工程電磁場原理(第二版)[M].北京:高等教育出版社.2009