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        光折變體全息光柵密集波分復(fù)用技術(shù)

        2010-09-04 08:22:34林巧文劉紅梅康永強(qiáng)
        關(guān)鍵詞:山西大同波分全息

        林巧文,劉紅梅,康永強(qiáng)

        (山西大同大學(xué)物理與電子科學(xué)學(xué)院,山西大同 037009)

        光折變體全息光柵密集波分復(fù)用技術(shù)

        林巧文,劉紅梅,康永強(qiáng)

        (山西大同大學(xué)物理與電子科學(xué)學(xué)院,山西大同 037009)

        通過固定兩寫入光束為90°,以垂直于介質(zhì)入射面方向?yàn)檗D(zhuǎn)軸轉(zhuǎn)動(dòng)晶體的方法記錄多重光柵,多重體全息光柵由于其嚴(yán)格的波長(zhǎng)角度選擇性可應(yīng)用于多波長(zhǎng)解復(fù)用.對(duì)相同方向入射的多波長(zhǎng)光的有效分離,此方法制作波分復(fù)用器簡(jiǎn)單易行,可復(fù)用通道數(shù)目多等優(yōu)點(diǎn).

        多重體光柵 波分復(fù)用器 光折變效應(yīng)

        隨著光放大器等光器件技術(shù)和光纖特性的進(jìn)一步提高,人們對(duì)信息的需求急劇增加,對(duì)通信容量提出越來(lái)越高的要求.為進(jìn)一步擴(kuò)充光纖的通信容量而采用的密集波分復(fù)用(DWDM)器件和技術(shù)是波分復(fù)用通信系統(tǒng)的重要組成部分.密集波分復(fù)用是最經(jīng)濟(jì)有效地解決通訊網(wǎng)絡(luò)容量問題的技術(shù).實(shí)現(xiàn)波分復(fù)用的核心器件是波分復(fù)用器,光折變體光柵器件[1][2]就是其中一種[1,2],基于光折變效應(yīng),可以利用全息法或相位掩模干涉法等來(lái)制作光折變體相位光柵,它具有體積小、制作簡(jiǎn)單、易擦除、可以實(shí)時(shí)處理、衍射效率高、溫度穩(wěn)定性好、可以進(jìn)行窄帶濾波等優(yōu)點(diǎn),在波分復(fù)用系統(tǒng)中有著極大的潛在應(yīng)用前景,因此對(duì)光折變光柵在WDM系統(tǒng)中的應(yīng)用研究,有著十分重要的意義.

        1 理論分析

        圖1 全息光柵記錄和讀出方案

        如圖1所示,考慮兩束波長(zhǎng)為 的相干λw的光(信號(hào)光和參考光),與z軸的夾角分別為θw1和θw2,對(duì)稱入射(θw1=θw2=θw)到光折變晶體,它寫入的光柵矢量為?K,通過光折變效應(yīng),記錄一個(gè)全息光柵.含有多波長(zhǎng)λf地讀出光照射該晶體時(shí),滿足布拉格條件就會(huì)衍射.根據(jù)布拉格定律,可得到以下關(guān)系

        式中各波長(zhǎng)均指真空中的波長(zhǎng),各角度均指晶體中的角度.

        解復(fù)用時(shí),方向相同的多波長(zhǎng)光以一定角度入射到多重全息光柵,在滿足布拉格的條件下,波長(zhǎng)不同的衍射光在空間方向上彼此分開.由此可知,對(duì)再現(xiàn)光來(lái)說(shuō),當(dāng)入射角θr一定時(shí),給定的光柵只對(duì)滿足布拉格條件的一個(gè)波長(zhǎng)的光衍射.這樣,如果在晶體中寫入兩個(gè)合適的光柵,使它們的矢量大小相同而方向不同,則當(dāng)一束包含兩個(gè)特定波長(zhǎng)的光沿一定方向入射時(shí),入射光將分別被兩個(gè)光柵向不同方向衍射,即起到分波的作用.同理,對(duì)于含N有個(gè)波長(zhǎng)的信號(hào)光,可以根據(jù)待解復(fù)用的N個(gè)具體的波長(zhǎng)值λm,在晶體中寫入光柵矢量方向m各不相同的N個(gè)光柵,并使λm與m一一對(duì)應(yīng).通過控制m與m+1之間的夾角δθm,使得λm的波矢m僅能與光柵矢量m及其對(duì)應(yīng)的衍射光波矢m組成滿足布拉格條件的等腰三角形,各N個(gè)m的方向相同,而所有的m均不相同,從而達(dá)到了分波的目的.這就是多重體全息光柵波長(zhǎng)解復(fù)用的基本原理[3].

        設(shè)待解復(fù)用的N個(gè)波長(zhǎng)有如下關(guān)系:

        保持兩束寫入光的波長(zhǎng)λw及其夾角(θw1-θw2)始終保持不變,根據(jù)Bragg定律,有:

        若取寫入光波長(zhǎng)λw=λ1,并使待解復(fù)用光沿原來(lái)寫入光方向入射,即θr=θw,由圖的幾何關(guān)系可得:

        其中Ks1和Ksm的夾角為2δθm.

        圖2 雙光束波長(zhǎng)角復(fù)用的波矢圖

        這就是本文所提出的光折變體全息光柵波長(zhǎng)解復(fù)用所推導(dǎo)的最基本的公式.此方法寫入時(shí),根據(jù)應(yīng)用時(shí)的讀出波長(zhǎng)來(lái)選擇寫入波長(zhǎng),根據(jù)應(yīng)用時(shí)的通道間隔和通道數(shù)目選擇寫入時(shí)的轉(zhuǎn)動(dòng)角度.

        解復(fù)用光路如圖3所示,相對(duì)于第N/2幅光柵而言,第m幅全息圖衍射光束在空氣中的出射角為[4]:

        若成像透鏡的焦距為f,則顯示屏上各譜線與第N/2通道譜線的距離為

        圖3 解復(fù)用光路示意圖

        由(6)式可以得出,若適當(dāng)更換焦距更長(zhǎng)的成像透鏡,則譜線間距還可以隨之增大,完全可以將譜線分開,實(shí)現(xiàn)解復(fù)用的目的.

        當(dāng)寫入光波長(zhǎng)λw、信號(hào)光的波長(zhǎng)間隔δλ及相應(yīng)的信道序號(hào)m確定之后,便可由上式確定相應(yīng)光柵的夾角δθm,從而確定記錄時(shí)晶體的旋轉(zhuǎn)角.

        圖4 衍射光夾角的改變與讀出波長(zhǎng)偏離中心波長(zhǎng)的改變關(guān)系

        圖 4給出了 m=2,λm=532nm寫入角分別為35°、40°、45°時(shí),δθ與δλ的關(guān)系曲線,從圖中可以看出,在波長(zhǎng)改變量較小時(shí),衍射光之間夾角的變化與寫入光波長(zhǎng)的變化可看成線性關(guān)系;當(dāng)波長(zhǎng)的變化量相同時(shí),寫入光相互垂直入射時(shí),即寫入角為45°時(shí),衍射光之間夾角的改變量相對(duì)來(lái)說(shuō)較大,所以可以大大降低通道間的串?dāng)_.

        當(dāng)δθm較小時(shí),有(6)式可得到關(guān)系式:

        由公式和可以得到全息光柵的濾波寬度[4]:

        2 實(shí)驗(yàn)研究

        圖5 實(shí)驗(yàn)電路圖

        采用圖5所示的實(shí)驗(yàn)光路,由記錄光源為波長(zhǎng)λw=532nm的綠光激光器,e光入射到LiNbO3立方晶體,其光軸同晶體面對(duì)角線c軸同向.激光束經(jīng)擴(kuò)束、準(zhǔn)直后為平行光,再經(jīng)部分反射鏡分為信號(hào)光和參考光.信號(hào)光和參考光分別經(jīng)反射鏡M1和M2反射后射入晶體,利用圖5所示的實(shí)驗(yàn)裝置在雙摻雜的鈮酸鋰晶體中寫入多重光柵.對(duì)每一個(gè)單一波長(zhǎng),兩寫入光在空氣中的夾角大約40°,記錄時(shí),保持參考光的入射角度和空間相位不變,每記錄一個(gè)全息光柵后,改變物光的入射角度以及參考光的波長(zhǎng).采用這種方式,在晶體中記錄N重全息光柵.讀出時(shí),采用與記錄光空間相位一致的波長(zhǎng)復(fù)用的讀出光束(信號(hào)光)從與參考光相同的入射角入射,只有當(dāng)該讀出光中某波長(zhǎng)的光束與記錄光的某波長(zhǎng)完全一致時(shí),該光束被衍射到特定的方向上去,衍射光的角度應(yīng)與物光的入射角度相同;否則該光束不能被衍射.用高分別率的CCD拍攝到的綠光和紅光的衍射斑如圖6所示.

        3 發(fā)展趨勢(shì)

        未來(lái)長(zhǎng)途DWDM系統(tǒng)的發(fā)展趨勢(shì)是更密的信道間隔、更寬的工作波長(zhǎng)范圍、更高的單信道速率以及超長(zhǎng)距離傳輸,這對(duì)上述各類器件性能提出了一系列更高的要求.隨著工藝和技術(shù)的進(jìn)步,一些新型的器件技術(shù)發(fā)展也較快.其中,基于光子晶體的器件、低成本聚合物光波導(dǎo)器件以及MEMS器件引人注目.總體說(shuō)來(lái),器件[6]的功能集成化、體積小型化、封裝自動(dòng)化成為DWDM系統(tǒng)用無(wú)源器件的重要發(fā)展趨勢(shì)[7].

        圖6 光柵對(duì)紅光和綠光的衍射斑

        [1]忽滿利,劉玉華,劉繼芳,等.光折變晶體均勻多重全息圖存儲(chǔ)研究[J].光子學(xué)報(bào),1999,28(7):641-646.

        [2]劉繼芳,李育林.光折變晶體多重全息存儲(chǔ)衍射效率均勻性的研究[J].光子學(xué)報(bào),1997,26(5):428-433.

        [3]石云龍,董麗娟.負(fù)介電常數(shù)材料與負(fù)磁導(dǎo)率材料雙層共軛結(jié)構(gòu)的共振隧穿[J].山西大同大學(xué)學(xué)報(bào):自然科學(xué)版,2008,24(1): 25-28.

        [4]B offi P,P iccinin D,U baldi M C.Infrared holography for optical communications,techniques,materials and devices[M]. Berlin:Springer-2Verlag,2003:157-176.

        [5]高志翔,楊成全,李海.雙量子阱結(jié)構(gòu)有機(jī)電致發(fā)光器件[J].山西大同大學(xué)學(xué)報(bào):自然科學(xué)版,2009,25(1):21-24.

        [6]王萍,解廷月,李海.脈沖激光沉積技術(shù)[J].山西大同大學(xué)學(xué)報(bào):自然科學(xué)版,2008,24(4):19-22.

        [7]楊德興,向紅麗,趙建林,等.基于寬光譜應(yīng)用的波長(zhǎng)解復(fù)用多重體光柵的光寫入特性[J].光子學(xué)報(bào),2006,35(1):24-27.

        The T echnique of Photorefractive Volume Grating for WDM

        LIN Qiao-wen,LIU Hong-mei,KANG Yong-qiang
        (School of P hysics and Electronic Science,Shanxi Da t ong University,Datong Shanxi,037009)

        The holographic gratings are superimposed in the crystalwith rotationmultiplexing in the geometry.volume

        holographic gratings used forWDM attractwidely attention due to their excellentangle and wavelength selectiities.Multwavelength illuminating the volume gratings in the same direction have been separated by the filter successfully.Thismethod havemany

        excellences to doingWavelength divisionmultiplexing simpleness.For example easy doing,high diffractive efficiency,many channels multiplexer and so on.

        multiple volume gratings;wavelength divisionmultiplexing;photoref ractive effect

        文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼:A

        〔編輯李?!?/p>

        1674-0874(2010)01-0036-03

        2009-11-23

        林巧文(1980-)女,山西大同人,碩士,助教,研究方向:信息光學(xué).

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