王立邦　盧征天　彼得穆勒

從伯克利以及GsI團隊的實驗所得到的散射截面積不能直接推算質(zhì)子或者中子在核里的分布，而先得假設(shè)一個核相互作用模型以及質(zhì)子與中子的分布模型，另外，這些核碰撞實驗的精確度還未能把質(zhì)子跟中子之間微小的差異區(qū)分開來，因此，藉助其他方法，特別是不依靠核模型的方法，來測量核的電荷分布半徑(主要取決于質(zhì)子的分布)就十分重要，一般穩(wěn)定核素如氦－4等的電荷半徑大多由電子彈性散射實驗獲得，由于電子彈性散射實驗只牽涉到電磁相互作用，因此對實驗結(jié)果的分析理解是非常準(zhǔn)確的，然而由于氦－6及氦－8的壽命短、數(shù)量有限，無法制成靶來進行電子散射實驗，因此，到目前為止電子彈性散射對這些短壽命的不穩(wěn)定核素仍然不可行，一些新型的電子散射實驗方法有可能在不久的將來實現(xiàn)對氦－6及氦－8的電子散射測量，比如GsI設(shè)想用儲存環(huán)里的強電子束與二次核電來進行對撞，還有日本的理化學(xué)研究所正在試用電子束撞擊囚禁在離子阱里的短壽命原子核，在我們近期完成的實驗中，對氦－6及氦－8的電荷半徑測量用的是中性原子中的軌道電子與原子核之間的電磁相互作用，這個方法不依賴于任何核模型。