鍵詞：量子固體；基態(tài)；Lennard-Jones勢(shì)氦是最輕的單原子分子，與其他元素不同，在常壓下，即使溫度降到絕對(duì)零度，氦仍然為液態(tài)。形成固態(tài)氦需要1.00～1.50 K［T（K）=273.15+t（℃）］的低溫，且需2.5 MPa左右的壓強(qiáng)。這是量子效應(yīng)的直接影響，具體而言，就是系統(tǒng)的零點(diǎn)能太高，不允許原子“凍結(jié)”，即固定在格點(diǎn)位置附近，固體氦被稱(chēng)作“量子固體”。不論是從理論方面還是實(shí)驗(yàn)方面，量子固體氦都是一個(gè)有趣且具有挑戰(zhàn)性的研究課題。液體氦可以形成超

619)里德伯-基態(tài)分子由一個(gè)里德伯原子和一個(gè)基態(tài)原子組成,束縛機(jī)制是里德伯電子與基態(tài)原子的低能電子散射相互作用.理論上,通過(guò)低能電子散射Fermi 贗勢(shì)模型,數(shù)值計(jì)算了銫(36D5/2+6S1/2)里德伯-基態(tài)分子的絕熱勢(shì)能曲線(xiàn),提取了里德伯分子的束縛能和平衡核間距等光譜參數(shù).實(shí)驗(yàn)上,利用雙光子光締合技術(shù)成功制備了散射三重態(tài)(TΣ,Triplet)和散射單重態(tài)-三重態(tài)混合(S,TΣ,Mixed)形成的里德伯-基態(tài)分子,獲得了里德伯分子的光締合光譜,測(cè)量的

dolsky系統(tǒng)基態(tài)解的存在性：(1)其中a>0，K(x)和b(x)滿(mǎn)足條件：近年來(lái)， Schr?dinger-Bopp-Podolsky(簡(jiǎn)稱(chēng)SBP)系統(tǒng)受到越來(lái)越多的關(guān)注． 文獻(xiàn)[1]證明SBP系統(tǒng)解的存在性與不存在性依賴(lài)于參數(shù)p和q； 隨后文獻(xiàn)[2]通過(guò)纖維法證明當(dāng)q足夠大時(shí)， SBP系統(tǒng)沒(méi)有解； 當(dāng)q足夠小時(shí)， SBP系統(tǒng)有兩個(gè)鏡像解； 文獻(xiàn)[3]使用Pohozaev-Nehari流形的方法證明非線(xiàn)性項(xiàng)臨界增長(zhǎng)的SBP系統(tǒng)存在基態(tài)解． 目前只有關(guān)于

省數(shù)據(jù)篩選時(shí)間。基態(tài)修正模型是組織管理多時(shí)相地理空間數(shù)據(jù)的基礎(chǔ)模型之一，霍亮等[12]提出基態(tài)修正模型的增量更新機(jī)制，但僅限于地理空間中的矢量數(shù)據(jù)；侯平等[13]在基于事件的基態(tài)修正模型中，采用變化檢測(cè)構(gòu)建不同時(shí)相影像間的差文件，僅存儲(chǔ)變化值大于閾值的影像區(qū)域，減小存儲(chǔ)開(kāi)銷(xiāo)，但在獲取較新時(shí)刻影像時(shí)讀取差文件和拼接操作較多；龍際夢(mèng)等[14]等通過(guò)對(duì)7種典型的基態(tài)修正模型改進(jìn)方法進(jìn)行對(duì)比分析，提出了多基態(tài)多級(jí)差的模型結(jié)構(gòu)，存儲(chǔ)和檢索效率較高，但沒(méi)有考慮多分辨率

，量子態(tài)處于一些基態(tài)(基矢量)的疊加態(tài)中，在運(yùn)算時(shí)會(huì)同時(shí)對(duì)整個(gè)疊加態(tài)作矩陣運(yùn)算，測(cè)量時(shí)只能有一定的概率得到想要的基態(tài)，Grover算法的核心是不斷增大想要的基態(tài)概率幅，減小其他基態(tài)概率幅，當(dāng)目標(biāo)基態(tài)的概率幅接近1時(shí)，再作測(cè)量就可以精確得到搜索結(jié)果[1].對(duì)量子態(tài)作矩陣運(yùn)算，其過(guò)程非常類(lèi)似于滑塊碰撞中的處理方法[2-3].接下來(lái)首先分析Grover算法，再比較其與滑塊碰撞的相似特點(diǎn).1 Grover算法對(duì)于n個(gè)量子比特的非結(jié)構(gòu)化數(shù)據(jù)庫(kù)中，有N=2n個(gè)量子基態(tài)

］提出面向?qū)ο蟮?span id="so0ms0s" class="hl">基態(tài)修正模型改進(jìn)及查詢(xún)方法，能夠有效提高各時(shí)相影像的檢索和讀取效率，但難以高效組織管理大規(guī)模的衛(wèi)星影像；楊建思等［9］提出一種大文件多版本遙感影像數(shù)據(jù)組織管理方法，存儲(chǔ)的效率較高，但檢索同一地區(qū)不同時(shí)相影像時(shí)需要跳轉(zhuǎn)多個(gè)金字塔結(jié)構(gòu)，計(jì)算過(guò)程較為繁瑣。本文針對(duì)多時(shí)相衛(wèi)星影像數(shù)據(jù)組織管理中數(shù)據(jù)冗余量大、檢索操作繁瑣等問(wèn)題，通過(guò)引入多基態(tài)修正模型、動(dòng)態(tài)基態(tài)距以及Hilbert空間排列碼等，提出了一種多時(shí)相衛(wèi)星影像數(shù)據(jù)組織方法。2 時(shí)空數(shù)據(jù)模型2.

hhoff方程正基態(tài)解的存在性，并且推廣了文獻(xiàn)[1]中的結(jié)果． 文獻(xiàn)[4]討論了非線(xiàn)性項(xiàng)f無(wú)緊性條件下Kirchhoff方程的基態(tài)解． 文獻(xiàn)[5]考慮了具有一般位勢(shì)的Kirchhoff方程的Nehari-Pohozaev型基態(tài)解． 對(duì)于Kirchhoff方程基態(tài)解的存在性問(wèn)題已經(jīng)得到廣泛的研究，但對(duì)于f滿(mǎn)足超線(xiàn)性條件時(shí)基態(tài)解的結(jié)果還很少． 受文獻(xiàn)([1-9])的啟發(fā)，本文主要考慮如下的Kirchhoff方程的基態(tài)解：(1)其中a，b是正常數(shù)，λ=(λ1?x

：1.2 氦原子基態(tài)能量計(jì)算氦原子核外有兩個(gè)電子。氦原子的哈密頓算符是：不難看出，電子的能量以及波函數(shù)符合：由以上各式得,C1,C2滿(mǎn)足的方程是：式中決定微擾能量一級(jí)修正的久期方程是：這是單態(tài)而非簡(jiǎn)并。用非簡(jiǎn)并微擾直接計(jì)算能量的一級(jí)修正。結(jié)果是：圖1 輔助求解的靜電勢(shì)球代入(14)式中，得到基態(tài)能量的一級(jí)修正：于是可以求得一級(jí)微擾下的基態(tài)能量為：2 結(jié)果和結(jié)論通過(guò)上面的一系列的理論推導(dǎo)，我們已經(jīng)求的一級(jí)微擾下的氦原子基態(tài)能量為 -74.83eV,而相關(guān)研究

dodot極化子基態(tài)能量的影響。Khordad[15]利用Lee-Low-Pines幺正變換方法研究了Rashba效應(yīng)對(duì)量子Pseudodot中受限極化子基態(tài)能量的影響。Yu等[16]使用Pekar類(lèi)型的變分方法系統(tǒng)的研究了拋物型量子點(diǎn)中極化子的基態(tài)躍遷性質(zhì)，研究發(fā)現(xiàn)極化子基態(tài)壽命隨著極化子基態(tài)能量的增大而增大，隨著電子-聲子耦合強(qiáng)度、溫度和量子點(diǎn)受限長(zhǎng)度的增大而減小。額爾敦朝魯?shù)萚17]基于LLP幺正變換，采用Pekar型變分法得到了二維量子點(diǎn)中雙極化子

中我們主要關(guān)心其基態(tài)解和動(dòng)力學(xué)演化，本文的研究目標(biāo)就是構(gòu)造該方程基態(tài)解的數(shù)值解法.另一方面，對(duì)于經(jīng)典的非線(xiàn)性薛定諤方程基態(tài)解的研究已有豐富結(jié)果，如,對(duì)數(shù)非線(xiàn)性薛定諤方程(LogSE)基態(tài)解的存在性可以參考文獻(xiàn)[7].在非線(xiàn)性薛定諤方程基態(tài)解的計(jì)算方面，Edwards和Burnett[8]用Runge-Kutta方法求解了一維和三維球?qū)ΨQ(chēng)基態(tài)解；Chiofalo 等[9]類(lèi)比動(dòng)力學(xué)計(jì)算方法提出了虛擬時(shí)間演化法；Bao和Tang[10]提出利用有限元法直接極小

Rydberg-基態(tài)分子是由一個(gè)Rydberg原子與一個(gè)或多個(gè)基態(tài)原子形成的一類(lèi)奇異的分子,具有尺寸大(～μm)和永久電偶極矩大(～kilo-Debye)等性質(zhì).這種奇異分子的束縛機(jī)制是Rydberg電子與中性原子之間的低能散射相互作用,是不同于共價(jià)鍵、離子鍵及范德瓦耳斯相互作用的一種新型束縛機(jī)制.低能散射相互作用的研究可追溯到20世紀(jì)30年代.1934年, Amaldi和Segré[1]在Rydberg原子碰撞實(shí)驗(yàn)中發(fā)現(xiàn)了與預(yù)期不同的結(jié)果, 即: 在鈉或

題至少存在一個(gè)正基態(tài)解.該結(jié)果補(bǔ)充了文獻(xiàn)[1-4]關(guān)于正基態(tài)解的存在性結(jié)果.0 引言本文考慮如下Kirchhoff型問(wèn)題：(1)其中：a,b>0;N=2,3;非線(xiàn)性項(xiàng)冪次40,且Q(x)∈L∞(RN).為了得到問(wèn)題(1)的正解，本文定義如下泛函：1 預(yù)備知識(shí)給出一些記號(hào)：H1(RN)和Ls(RN) (2≤s≤2*)均為標(biāo)準(zhǔn)的Sobolev空間，?和→分別表示弱收斂和強(qiáng)收斂，Br(x0)表示以x0為中心、r為半徑的球.當(dāng)無(wú)特別指出時(shí)，默認(rèn)為收斂是n→∞情況下

對(duì)氦原子四級(jí)近似基態(tài)能量的精確計(jì)算，理論值與實(shí)驗(yàn)值的絕對(duì)誤差為0.0049 Hartree.但不足的是，該文在構(gòu)造波函數(shù)時(shí)犧牲了電子的空間交換對(duì)稱(chēng)性，而且計(jì)算的氦原子基態(tài)能量與采用的近似級(jí)數(shù)間的關(guān)系尚不清晰.為此，本文在構(gòu)造滿(mǎn)足空間交換對(duì)稱(chēng)性的近似波函數(shù)的基礎(chǔ)上，對(duì)參數(shù)微擾法算出的氦原子基態(tài)能量與近似級(jí)數(shù)間的關(guān)系進(jìn)行了探究，以期為利用參數(shù)微擾法精確計(jì)算量子體系本征能量提供借鑒.1 理論和方法氦原子的非相對(duì)論哈密頓算符(原子單位):(1)其中(2)(3)式中

中，原子或分子中基態(tài)-激發(fā)態(tài)之間的電子運(yùn)動(dòng)［7，8］起到了至關(guān)重要的作用.眾所周知，原子或分子中的電子，總是處于某一運(yùn)動(dòng)狀態(tài)之中，每種狀態(tài)都有一定的能量，對(duì)應(yīng)一定的能級(jí).電子如果吸收了外來(lái)輻射的能量，就可以從一個(gè)能量較低的能級(jí)躍遷到另一個(gè)能量較高的能級(jí).在無(wú)外來(lái)作用時(shí)，原子或分子中各電子都盡可能的處于最低能級(jí)，此時(shí)處于基態(tài).當(dāng)有外來(lái)因素的激發(fā)時(shí)，比如激光，它的一個(gè)電子或幾個(gè)電子就可能躍遷到較高能級(jí)上去，這就是激發(fā)態(tài).處于不同能級(jí)的電子在激光場(chǎng)中有不同的運(yùn)動(dòng)

，…(17)對(duì)于基態(tài)的能量，根據(jù)式(10)(18)易得E0=?ω/2(19)根據(jù)式(8)和式(10)可得(20)(21)E′，E′+?ω，E′+2?ω，…(22)另外，由式(6)可以對(duì)式(10)做進(jìn)一步的處理為(23)(24)3 能量本征波函數(shù)的推導(dǎo)設(shè)諧振子基態(tài)波函數(shù)為ψ0(x)，由于(25)根據(jù)式(3)和式(4)可得(26)(27)解得(28)式中N0是歸一化常數(shù)，按照波函數(shù)的歸一性(29)所以(30)另外，由于(31)則有(32)所以(33)(34)令

慮問(wèn)題(1.2)基態(tài)解的存在性. 另一方面, 也通過(guò)隱函數(shù)方法得到在不考慮平移變換情形下, 該基態(tài)解是徑向?qū)ΨQ(chēng)的.本文的結(jié)構(gòu)如下.§2陳述了一些預(yù)備工作, 并敘述了本文的主要定理;§3證明了方程(1.2)的存在性.§4討論了方程(1.2)基態(tài)解的徑向?qū)ΨQ(chēng)性.§2 預(yù)備工作及主要成果§3 基態(tài)解的存在性本節(jié)證明方程(1.2)基態(tài)解的存在性.§4 徑向?qū)ΨQ(chēng)性

法獲得系統(tǒng)(1)基態(tài)解的存在性, 且當(dāng)f具奇性時(shí), 得到了系統(tǒng)(1)無(wú)窮多幾何不同解的存在性。文獻(xiàn)[5]討論了V為徑向函數(shù)且f滿(mǎn)足超線(xiàn)性增長(zhǎng)條件時(shí), 系統(tǒng)(1)存在無(wú)窮多解。當(dāng)V(x)≡1,f(t)=|t|p-1t(1近幾年, 臨界薛定諤-泊松系統(tǒng)相關(guān)研究備受關(guān)注。帶有臨界非線(xiàn)性項(xiàng)的薛定諤-泊松系統(tǒng)得到廣泛研究[7-10]。文獻(xiàn)[8]研究了系統(tǒng)(2)基態(tài)解的存在性, 在V,K的特定假設(shè)下,利用變分方法證明了式(2)至少存在一個(gè)正的基態(tài)解。 在f(x,u)=

分子順?lè)串悩?gòu)體的基態(tài)參數(shù)、總能量、偶極矩、電荷分布、HOMO能級(jí)、LUMO能級(jí)和能隙，在優(yōu)化構(gòu)型的基礎(chǔ)上，使用相同的基組，采用CIS-DFT方法研究了兩種構(gòu)型的HONO分子前9個(gè)激發(fā)態(tài)的激發(fā)能、激發(fā)波長(zhǎng)和振子強(qiáng)度。結(jié)果表明：HONO分子的幾何參數(shù)隨均受到構(gòu)型的影響。HONO分子從順式變化到反式構(gòu)型時(shí)，偶極矩變化率達(dá)到了36%，但總能變化微小;HOMO和LUMO能級(jí)也均發(fā)生了變化，但能隙值變化很小。激發(fā)態(tài)的激發(fā)能、激發(fā)波長(zhǎng)和振子強(qiáng)度受構(gòu)型變化明顯?！娟P(guān)鍵詞】

體系(鋰原子)的基態(tài)進(jìn)行研究。一、物理學(xué)中的變分法(一)變分法的思想Ε0,Ε1,Ε2,…Εn…(1)這些本征值對(duì)應(yīng)的本征函數(shù)是Ψ0,Ψ1,Ψ2,…Ψn…(2)Ψn=ΕnΨn(3)假使Ψ為歸一的任一波函數(shù),將Ψ按Ψn展開(kāi),則有Ψ=∑anΨn(4)在Ψ描繪的狀態(tài)中,系統(tǒng)能量的期望值是Ψ*ΗΨdτ(5)將(4)式代入(5)式中,則得(6)應(yīng)用(3)式有(7)由于Ε0是基態(tài)能量,所以有Ε0≥Ε0∑|an|2=Ε0(8)最后一步用了Ψ的歸一化條件:∑|an|2=1(

得到的有關(guān)各團(tuán)簇基態(tài)結(jié)構(gòu)、成鍵情況、穩(wěn)定性的奇偶振蕩規(guī)律以及極化率等規(guī)律都相同.另一方面,一些有關(guān)重元素?fù)诫s團(tuán)簇的計(jì)算文獻(xiàn)中[21?24]使用的基組也是LANL2DZ.基于以上原因,綜合考慮計(jì)算的經(jīng)濟(jì)性和有效性,在計(jì)算陽(yáng)離子團(tuán)簇InC+n時(shí),直接使用了LANL2DZ基組.在計(jì)算過(guò)程中,首先用窮舉法對(duì)團(tuán)簇的各種可能構(gòu)型進(jìn)行了結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)和點(diǎn)群確定;優(yōu)化過(guò)程對(duì)所有可能存在的各種構(gòu)型都考慮了3種自旋多重態(tài),在計(jì)算結(jié)果中篩選出能量較低的一些構(gòu)型;其次是將初次優(yōu)化所得能

分析該方程對(duì)應(yīng)的基態(tài)解的性質(zhì)，建立基態(tài)解的變分結(jié)構(gòu)，構(gòu)造對(duì)應(yīng)的能量泛函、交叉約束變分問(wèn)題和發(fā)展不變流形，并運(yùn)用位勢(shì)井理論及凹方法，從而得到整體解存在的一個(gè)最佳條件.【關(guān)鍵詞】雙非線(xiàn)性項(xiàng)；非線(xiàn)性Schrdinger方程；整體解；爆破解；基態(tài)解；最佳條件【基金項(xiàng)目】廣東科技學(xué)院科研項(xiàng)目，項(xiàng)目編號(hào)：GKY-2016KYQN-5.一、引言

, 則稱(chēng)這個(gè)解為基態(tài)解. 當(dāng)這個(gè)基態(tài)解u>0,v>0時(shí), 稱(chēng)這個(gè)解為正的基態(tài)解. 顯然方程(1)的穩(wěn)態(tài)解是泛函Iλ:H1(RN)×H1(RN)→R的臨界點(diǎn).(F1)～(F3)是文獻(xiàn)[1]中提到的Berestycki-Lions條件，且Berestycki, Lions在此條件下取得了方程(2)的基態(tài)解.-Δu+u=up(2)-Δui(x)=gi(u(x)),i=1,…,n(3)1 預(yù)備知識(shí)及引理H∶=H1(RN)×H1(RN),范數(shù)： ‖(u,v)‖2∶=

海森堡反鐵磁體的基態(tài)性質(zhì)區(qū)婉顏, 陳 淵*, 蒲秋容(廣州大學(xué) 物理與電子工程學(xué)院， 廣東 廣州 510006)文章研究單離子各向異性影響下的二維正方晶格、自旋為1的阻挫海森堡反鐵磁體的基態(tài)性質(zhì).利用自旋波方法，得到了在零溫時(shí)該系統(tǒng)的奈爾相和共線(xiàn)相的子晶格磁化強(qiáng)度和基態(tài)能，發(fā)現(xiàn)了奈爾相-共線(xiàn)相轉(zhuǎn)變的量子臨界點(diǎn)依賴(lài)于單離子各向異性D以及次近鄰反鐵磁性耦合J2與最近鄰反鐵磁耦合J1的比值.在經(jīng)典臨界點(diǎn)J2/J1=0.5附近，當(dāng)0≤D/J1≤0.03時(shí)系統(tǒng)存在一

非線(xiàn)性差分方程的基態(tài)解買(mǎi)阿麗,孫國(guó)偉(運(yùn)城學(xué)院應(yīng)用數(shù)學(xué)系,山西運(yùn)城044000)本文研究了一類(lèi)二階周期非線(xiàn)性差分方程基態(tài)解的存在性問(wèn)題.利用臨界點(diǎn)理論結(jié)合Nehari流形方法,獲得了此類(lèi)方程基態(tài)解的存在性.在比經(jīng)典AR條件更一般的超二次條件下,本文結(jié)論推廣了已有的結(jié)果,并舉例說(shuō)明此類(lèi)方程解的存在性.非線(xiàn)性差分方程;Nehari流形;基態(tài)解;臨界點(diǎn)理論MR(2010)主題分類(lèi)號(hào):39A10;39A12O175.1?date:2015-06-25Accepte

微擾法計(jì)算氦原子基態(tài)能量陸霽，李天樂(lè)，席偉，張昌莘(廣東石油化工學(xué)院 物理系，廣東 茂名525000)氦原子；參數(shù)微擾法；基態(tài)能量計(jì)算氦原子的基態(tài)能量，常用的方法是變分法.為了提高計(jì)算的精確度，通常選取多個(gè)變分參數(shù)，如文獻(xiàn)[1]考慮了氦原子中兩個(gè)電子的徑向排斥作用，選擇兩個(gè)參數(shù)的試探波函數(shù)，應(yīng)用變分法并通過(guò)Mathematica5.0 軟件編寫(xiě)程序計(jì)算了氦原子的基態(tài)能量.文獻(xiàn)[2]選擇兩個(gè)參數(shù)，利用編制的Fortran 程序，通過(guò)基態(tài)氦原子RHF方程進(jìn)行數(shù)

00)?YC分子基態(tài)的結(jié)構(gòu)與勢(shì)能曲線(xiàn)* 1彭偉成a，許永強(qiáng)b(贛南師范學(xué)院 a.新聞與傳播學(xué)院；b.物理與電子信息學(xué)院，江西 贛州341000)摘要：考慮到研究對(duì)象的相對(duì)論效應(yīng)和電子相關(guān)效應(yīng)，對(duì)于YC雙原子分子，對(duì)Y采用贗勢(shì)基組，C原子選用6-311+G(3df)和AUG-cc-PVTZ基組，計(jì)算方法使用Becke的交換泛函和三參數(shù)混合泛函形式即B3LYP雜化泛函方法，首先對(duì)YC雙原子分子的最優(yōu)結(jié)構(gòu)進(jìn)行了計(jì)算，由此得到分子的穩(wěn)定構(gòu)型、最低能量和振動(dòng)頻率.基

張小景，張永慧，張現(xiàn)周(河南師范大學(xué)物理與電子工程學(xué)院，新鄉(xiāng)453007)1 IntroductionAt present，researches on hydrogen atom and hydrogen-like ions have been very mature using Dirac equation. Many methods［1-4］have been used to calculate the atomic properties，especi

臨界指數(shù)方程組的基態(tài)解康東升, 喻 晶, 上官曉天(中南民族大學(xué) 數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)學(xué)院，武漢 430074)利用變分方法和分析技巧，研究了帶有多重臨界指標(biāo)和不同Hardy位勢(shì)項(xiàng)的橢圓方程組，證明了方程組基態(tài)解的存在性以及瑞利商極小值的可達(dá)性.橢圓方程組；極小值；臨界指數(shù)；基態(tài)解；變分方法1 主要問(wèn)題及主要結(jié)果本文考慮如下橢圓方程組：(1)本文主要在積空間D×D中研究問(wèn)題(1)，并且定義其相應(yīng)的能量泛函為：μ2|v|2*+ν|u|α|v|β)dx.那么I∈C1(

：0和c分別代表基態(tài)和故障狀態(tài)；C表示預(yù)想故障集合；x和u分別表示由狀態(tài)變量和控制變量構(gòu)成的向量；指故障c發(fā)生后控制變量調(diào)節(jié)范圍的最大值。It is well known that TFA-MOD process is very promising for the industrial scaling up for YBCO coated conductors due to low cost.However，the thermal decompositio

張量網(wǎng)絡(luò)算法，從基態(tài)保真度、約化保真度、普適序參量和局域序參量的角度，對(duì)二維量子3 態(tài)Potts 模型展開(kāi)研究，該模型在對(duì)稱(chēng)破缺相中存在三個(gè)簡(jiǎn)并的基態(tài).2 理論模型和數(shù)值算法現(xiàn)在考慮無(wú)限外加磁場(chǎng)二維正方格子量子3態(tài)Potts 模型的哈密頓量:在無(wú)限大的二維正方格子平面上， ＜i，j ＞表示所有的最近鄰對(duì);i (j)是表示第i (j)個(gè)格點(diǎn);Mi3 數(shù)值模擬結(jié)果3.1 基態(tài)保真度基態(tài)保真度是來(lái)自于量子信息與量子計(jì)算領(lǐng)域的一個(gè)基本概念，它能夠很好地描述任何一個(gè)

愛(ài)因斯坦凝聚體的基態(tài)研究陳光平（四川文理學(xué)院物理與機(jī)電工程學(xué)院，四川達(dá)州635000）研究了共心雙環(huán)勢(shì)阱中，自旋軌道耦合下的玻色愛(ài)因斯坦凝聚體的基態(tài)結(jié)構(gòu)，發(fā)現(xiàn)隨著自旋軌道耦合的變化，耦合系統(tǒng)呈現(xiàn)出豐富的基態(tài)結(jié)構(gòu)。僅在一個(gè)方向加入自旋軌道耦合并隨之增大時(shí)，系統(tǒng)基態(tài)密度呈現(xiàn)不均勻的角相分離分布，其相圖顯示它們?nèi)匀粸轳v波態(tài)；隨著另一個(gè)垂直方向自旋軌道耦合強(qiáng)度的引入并逐漸增大到與原來(lái)方向相同，形成各向同性自旋軌道耦合時(shí)，系統(tǒng)基態(tài)密度逐漸形成均勻角相分離分布，從相位

。為了找到團(tuán)簇的基態(tài)結(jié)構(gòu)，多重性下進(jìn)行優(yōu)化，并用Gaussview軟件進(jìn)行分析，若該結(jié)構(gòu)的頻率不為虛頻，則此結(jié)構(gòu)被認(rèn)為是穩(wěn)定結(jié)構(gòu)，否則該結(jié)構(gòu)是不穩(wěn)定結(jié)構(gòu)或過(guò)渡態(tài)。2 計(jì)算結(jié)果與討論2.1 幾何結(jié)構(gòu)對(duì)于AunMg(n=1～8)團(tuán)簇，本文對(duì)其優(yōu)化后得到許多異構(gòu)體。對(duì)于同一類(lèi)異構(gòu)體，圖1僅顯示了基態(tài)結(jié)構(gòu)和與其基態(tài)能量最接近的2個(gè)異構(gòu)體，并依次編號(hào)為na、nb和nc，給出了異構(gòu)體的點(diǎn)群、自旋多重性以及相對(duì)其基態(tài)結(jié)構(gòu)的能量差。AuMg團(tuán)簇的結(jié)構(gòu)優(yōu)化顯示，4重態(tài)、6重

。關(guān)鍵詞：能級(jí)；基態(tài)；激發(fā)態(tài)；躍遷中圖分類(lèi)號(hào)：G632 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼：B 文章編號(hào)：1002-7661（2014）12-274-01玻爾受到普朗克和愛(ài)因斯坦的影響，玻爾把量子的觀念引入到原子理論中去，提出了區(qū)別于經(jīng)典觀念的假設(shè)，是一個(gè)創(chuàng)舉。為了便于學(xué)生能更好的認(rèn)識(shí)玻爾理論，我們把玻爾的理論假設(shè)分成三部分進(jìn)行理解，一是軌道假設(shè)，二是能量假設(shè)，三是躍遷假設(shè)，盡管玻爾的原子模型后來(lái)被證明是很不完善，但給人們認(rèn)識(shí)原子結(jié)構(gòu)是一個(gè)重要的里程碑。本文主要對(duì)氫原子的能級(jí)和氫

電子有效質(zhì)量、 基態(tài)和垂直環(huán)環(huán)系的光控制;文獻(xiàn)[11-13]利用局域自旋密度泛函理論研究了同心環(huán)環(huán)系的電子結(jié)構(gòu)、 磁光特性及垂直環(huán)環(huán)系的遠(yuǎn)紅外光吸收譜;文獻(xiàn)[14]分析了垂直環(huán)環(huán)系的量子隧道效應(yīng);Chen等[15]探討了磁場(chǎng)中環(huán)環(huán)系的持續(xù)電流、 電導(dǎo)和態(tài)密度;劉益民等[16-17]研究了磁場(chǎng)中包含少量電子的單個(gè)量子環(huán)基態(tài)相圖、 電子結(jié)構(gòu)及AB 效應(yīng)的對(duì)稱(chēng)性限制. 本文利用數(shù)學(xué)物理方法獲得了人工控制單電子量子同心環(huán)基態(tài)的能級(jí)變化規(guī)律及電子幾率分布,并對(duì)結(jié)果進(jìn)

04)基于改進(jìn)的基態(tài)修正模型時(shí)空數(shù)據(jù)組織方法楊海蘭1，2?，李景文1，2，張利恒1，2，鄒文娟1，2(1.桂林理工大學(xué)測(cè)繪地理信息學(xué)院，廣西桂林 541004； 2.廣西空間信息與測(cè)繪重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，廣西桂林 541004)針對(duì)傳統(tǒng)地籍時(shí)空數(shù)據(jù)庫(kù)管理中基態(tài)距與時(shí)間相關(guān)性較弱及歷史檢索效率低的問(wèn)題，本文提出了一種復(fù)合型的基態(tài)修正時(shí)空數(shù)據(jù)模型。引用動(dòng)態(tài)變粒度基態(tài)距因子來(lái)優(yōu)化基態(tài)距，并通過(guò)改進(jìn)超圖模型空間關(guān)系理論來(lái)簡(jiǎn)化時(shí)空對(duì)象間的空間關(guān)系，更好地實(shí)現(xiàn)基態(tài)的動(dòng)態(tài)更新，

45000)原子基態(tài)是原子最穩(wěn)定﹑能量最低的狀態(tài)，對(duì)于研究原子的各方面性質(zhì)有重要的作用.現(xiàn)今國(guó)內(nèi)大部分原子物理教材僅給出了103種元素的原子基態(tài)，只有文獻(xiàn)[1]給出了104種元素的原子基態(tài).且國(guó)內(nèi)對(duì)原子基態(tài)的研究也大部分集中在1～103號(hào)元素以及有爭(zhēng)議的三種元素58Ce、97Bk、103Lr上[2-3].隨著時(shí)間的推移和科技的發(fā)展，至2010年5月，第117號(hào)元素被發(fā)現(xiàn)，至此，元素周期表第七周期已被填滿(mǎn)[4].筆者根據(jù)洪特定則，由文獻(xiàn)[4]及文獻(xiàn)[5-8]

n=3,4,5)基態(tài)及穩(wěn)定性對(duì)圖1所示A lnm(m=0,±1,n=3,4,5)的可能構(gòu)型,取不同多重態(tài)分別優(yōu)化計(jì)算,結(jié)論如表1所示。圖1 計(jì)算A lnm(m=0,±1,n=3,4,5)平衡構(gòu)型采用的初始結(jié)構(gòu)表1 A lnm(m=0,±1,n=3,4,5)基態(tài)及能量接近的兩種平衡構(gòu)型圖2 A ln-(n=3,4,5)團(tuán)簇的主要價(jià)分子軌道從表1可以看出,A l3基態(tài)為四重態(tài),構(gòu)型呈鈍角三角形,具C2v對(duì)稱(chēng)性(鍵長(zhǎng)為0.269nm,0.269nm,0. 324

4023)SiF基態(tài)分子(X2Πr)的解析勢(shì)能函數(shù)趙 俊，張昆實(shí)(長(zhǎng)江大學(xué)物理科學(xué)與技術(shù)學(xué)院，湖北 荊州 434023)利用群論及原子分子反應(yīng)靜力學(xué)的有關(guān)原理, 推導(dǎo)了SiF分子基態(tài)的電子態(tài)和合理的離解極限, 并利用Gaussian 03 程序包, 采用 QCISD (T)和B3P86方法結(jié)合D95 (3df, 3pd), cc-PVTZ, 6-311g**和6-311++g (3df, 3pd)基組，對(duì)SiF分子的基態(tài)X2Πr平衡結(jié)構(gòu)和諧振頻率進(jìn)行了優(yōu)化

子、電子、原子對(duì)基態(tài)氫原子作用后能否產(chǎn)生躍遷的情況進(jìn)行探討。1 光子對(duì)基態(tài)氫原子的作用基態(tài)氫原子的能級(jí)為-13.6eV,根據(jù)玻爾原子模型的頻率條件,它一次只能吸收一份一定頻率的光子,這個(gè)光子的能量要等于氫原子激發(fā)態(tài)與基態(tài)的能級(jí)差。光子能量小于10.2eV,基態(tài)氫原子不吸收該光子,光子能量等于10.2eV,基態(tài)氫原子恰好可吸收這份光子,使氫原子從基態(tài)躍遷到n=2的激發(fā)態(tài)。光子能量大于10.2eV,小于13.6eV,并恰好為其它激發(fā)態(tài)與基態(tài)之間的能級(jí)差,基態(tài)氫