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        含阻尼項的SRLW方程的一個去耦合線性化差分格式

        2020-09-23 00:54:56胡勁松
        關(guān)鍵詞:邊值問題二階常數(shù)

        魏 杰,何 麗,胡勁松

        (西華大學(xué)理學(xué)院,成都 610039)

        1 引 言

        本文考慮如下帶有阻尼項的耗散SRLW方程的初邊值問題:

        uxxt-ut+υuxx=ρx+uux,

        (x,t)∈(xL,xR)×(0,T]

        (1)

        ρt+ux+γρ=0,

        (x,t)∈(xL,xR)×(0,T]

        (2)

        u(x,0)=u0(x),ρ(x,0)=ρ0(x),

        x∈[xL,xR]

        (3)

        u(xL,t)=u(xR,t)=0,

        ρ(xL,t)=ρ(xR,t)=0,t∈[0,T]

        (4)

        其中υ>0是耗散系數(shù),γ>0是阻尼系數(shù);u0(x)、ρ0(x)是已知函數(shù).當(dāng)考慮耗散時,方程組(1)-(2)是反映非線性離子聲波運動本質(zhì)現(xiàn)象的合理模型[1].

        文獻[2-5]分別討論了方程組(1)-(2)周期邊值問題和初邊值問題的解的適定性、整體存在唯一性及其解的長時間性態(tài)等.文獻[6]用有限元方法對問題(1)~(4)進行了數(shù)值研究.文獻[7-8]對問題(1)~(4)進行了有限差分方法研究.文獻[9-11]又進一步對帶有阻尼項的廣義SRLW方程進行了有限差分方法研究,但所提出的都是耦合差分格式,計算量一般都比較大.

        本文利用外推技巧,在保持二階理論精度的前提下對初邊值問題(1)~(4)提出一個非耦合的三層線性差分格式.該格式在數(shù)值求解時只需對函數(shù)u和ρ分別單獨求解,其中對函數(shù)u的數(shù)值求解為線性化差分算法,對函數(shù)ρ的數(shù)值求解為顯式差分算法,大大提高了數(shù)值求解效率.當(dāng)不能得到其差分解的最大模估計時,本文綜合運用數(shù)學(xué)歸納法和離散泛函分析方法直接證明了格式的收斂性和穩(wěn)定性,并給出數(shù)值算例.

        2 差分格式及截斷誤差

        j=0,1,…,J-1,J}.

        對初邊值問題(1)~(4)考慮如下有限差分格式:

        j=1,2,…,J-1;n=1,2,…,N-1

        (5)

        j=1,2,…,J-1;n=1,2,…,N-1

        (6)

        (7)

        (8)

        差分格式(5)~(8)的截斷誤差定義如下:

        (9)

        (10)

        由Taylor展開可知,當(dāng)h,τ→0時

        (11)

        3 差分格式的收斂性和穩(wěn)定性

        引理3.1[7-8]設(shè)u0∈H1,ρ0∈L2.初邊值問題(1)~(4)的解滿足

        (12)

        (13)

        由引理3.1以及(11)式知,存在與τ和h無關(guān)的常數(shù)Cu,Cr和Cs,使得

        Cs(τ2+h2),n=1,2,…,N

        (14)

        由初始條件(7)式可得到估計式

        (15)

        再由兩層二階差分格式[8]計算出U1和φ1即可得到以下估計式:

        (16)

        這里C1為與τ和h無關(guān)的常數(shù).現(xiàn)在假設(shè)

        l=2,3,…,n,n≤N-1

        (17)

        其中Cl(l=2,3,…,n)為與τ和h無關(guān)的常數(shù).則由離散Sobolev不等式[2]和Cauchy-Schwarz不等式有

        (18)

        h2),l=1,2,…,n

        (19)

        (20)

        (21)

        由引理3.1以及微分中值定理,有

        (22)

        再取h和τ充分小,使

        (23)

        于是由(19)、(22)式和(23)式以及Cauchy-Schwarz不等式有

        (24)

        (25)

        (26)

        (27)

        (28)

        (29)

        將(20)與(21)式相加,并將(24)~(29)式代入后整理得

        (30)

        將(30)式從1到n遞推求和,整理得

        (31)

        由(14)式有

        T(Cr)2(τ2+h2)2

        (32)

        T(Cs)2(τ2+h2)2

        (33)

        再將(16)、(32)、(33)式代入(31)式,利用離散Gronwall不等式[12],取時間步長τ充分小以滿足

        于是有

        (τ2+h2)2e2T[12(Cu+1)]≤

        (Cn+1)2(τ2+h2)2,n=1,2,…,N-1,

        其中

        顯然Cn+1為與n無關(guān)的常數(shù).從而由歸納假設(shè)有

        最后由離散Sobolev不等式[13]有

        4 數(shù)值實驗

        (5)式和(6)式可改寫為如下形式:

        (34)

        (35)

        其中

        表1 差分格式在不同時刻的誤差Tab.1 The error of the difference scheme at various time

        5 結(jié) 論

        數(shù)值結(jié)果表明,本文對問題(1)~(4)提出的差分格式(5)~(8)是有效的,明顯具有二階精度.該格式解除了方程組(1)、(2)中函數(shù)u和ρ的耦合關(guān)系,且實質(zhì)上是一個半顯式線性差分格式,相對于其他耦合的差分格式,其計算時間更加節(jié)省、求解效率更高.

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